Электронный составляющий

Cтраница 2

Расхождения между значениями термодинамических функций А1, приведенными в первом издании Справочника и табл. 288 ( II), достигают 0 006 и 0 047 кал / г-атом - град в Ф е0оо и S eooo; они обусловлены тем, что в настоящем издании была применена более точная методика вычисления электронных составляющих. [16]

Электронные составляющие равны нулю, поскольку в Справочнике принято, что ион Вг не имеет стабильных возбужденных состояний, а его основное состояние является состоянием XS. Погрешности вычисленных таким образом значений Ф т и ST обусловлены неточностью физических постоянных и не превосходят 0 005 кал / г-атом - град. [17]

Значения постоянных для расчета термодинамических функций газообразных J2, JO, JF, JC1, JBr. [18]

Электронные составляющие равны нулю. [19]

Обобщенная зависимость величины ДСр от давления и температуры. [20]

Такие, как никель и хром. Электронные составляющие удельной теплоемкости в этом случае необычно велики. [21]

При ударном сжатии в миллионы атмосфер существенную роль в выражениях для давления и энергии начинают играть электронные составляющие, учитывающие тепловое возбуждение электронного газа. В этом случае в выражения (19.57) для давления и энергии надо добавить электронные составляющие, пропорциональные Т2 ( см. напр. [22]

После прекращения тока эмиттера начинается процесс рассасывания избыточных дырок, накопленных в базе за время действия прямого импулься. Рассасывание дырок происходит за счет их рекомбинации с электронами в объеме и на поверхности базы, а также за счет протекания дырочного тока коллектора и электронных составляющих через оба перехода. Этот процесс характеризуется двумя различными этапами. [23]

Термодинамические функции Na, K, Rb и Cs, вычисленные для температур 293 15 - 6000 К, приведены в таблицах 362, 369, 376 и 379 второго тома. Ионы щелочных металлов имеют основные электронные состояния JS и возбужденные электронные состояния с большими энергиями возбуждения. Поэтому электронные составляющие в значениях термодинамических функций этих газов в рассматриваемом интервале температур равны нулю, а термодинамические функции равны поступательным составляющим. [24]

Разность частот между наинизшим и первым возбужденным состоянием молекулы кислорода является, вероятно, самой малой для всех двухатомных молекул и составляет 7881 см - однако и в этом случае влияние первого возбужденного состояния на величину суммы состояний почти незаметно до температур несколько ниже 2000 К. Таким образом, очевидно, что при обычных условиях можно пренебречь влиянием всех электронных состояний двухатомных молекул, расположенных выше основного уровня Почти все устойчивые молекулы, за исключением молекул кислорода, серы ( S2) и окиси азота, о которых речь будет итти позже, обладают основным - состоянием. Наинизшие состояния таких молекул являются синглетными, и величина Qe электронной суммы состояний для них равна единице. Для большинства устойчивых двухатомных молекул положение в отношении электронных составляющих является, следовательно, несложным. Как только что отмечалось, несколько устойчивых молекул, а также некоторые радикалы, например GN и ОН, не имеют в качестве основного состояния - состояния. По этой причине их необходимо рассматривать отдельно, что и будет сделано в дальнейшем. [25]

Страницы: 1 2