Касательный составляющий

Cтраница 2

Полнота системы (3.14) позволяет приблизить касательные составляющие электрического вектора Е на поверхности S, а следовательно, и построить приближенное решение задачи дифракции электромагнитных волн на идеально проводящем теле. [16]

Граничные условия для вектора напряженности. [17]

На границе двух непроводящих сред касательные составляющие вектора напряженности электрического поля равны. [18]

Граничные условия для вектора напряженности. [19]

На границе двух непроводяших сред касательные составляющие вектора напряженности электрического поля равны. [20]

Граничные условия для вектора напряженности. [21]

На границе двух непроводящих сред касательные составляющие вектора напряженности электрического поля равны. [22]

Величина zu, равная отношению касательных составляющих электрического и магнитного полей, определенных в среде 2, на границе раздела сред носит название поверхностного импеданса. [23]

Заданы нормальная составляющая вектора смещений, касательные составляющие вектора напряжений и произвольная линейная комбинация потока тепла с нормальной производной объемного расширения. [24]

Заметим, что если речь идет о касательных составляющих, направленных в сторону отсчета дуг, произведение - Ft ds будет положительным, и величина Т должна, следовательно, возрастать от А к В. [25]

Через [ A ] t обозначена разность касательных составляющих ( параллельных направлению t) вектора А внутри и. [26]

Совершенно аналогично можно показать, что разрыв непрерывности касательных составляющих вектора Е на поверхности S обусловлен наличием на S поверхностных магнитных токов. [27]

Когда при течении жидкости или газа нельзя пренебрегать касательными составляющими напряжений жидкость или газ называются вязкими. [28]

В вязкой жидкости поверхностные силы имеют кроме нормальной и касательные составляющие. [29]

Граничные условия к этому уравнению заключаются в обращении в нуль касательных составляющих Е на стенке волновода. [30]

Страницы: 1 2 3 4