Состояние - нуклон
Cтраница 2
Различие в массах покоя заряженных ( я) и нейтрального ( я) пионов, так же как и различие в массах покоя двух состояний нуклона в ядре - протонного и нейтронного, рассматривается на данном этапе развития ядерной физики в связи с представлением о зарядовой независимости, ядерных сил и вытекающими отсюда следствиями. Как уже указывалось ( § 80.5), ядерные силы, действующие между нуклонами, не зависят от того, имеет ли ядерная частица заряд. Различие между протоном и нейтроном в отношении заряда проявляется лишь в электромагнитных, а не ядерных взаимодействиях частиц. [16]
Повороты в этом пространстве означают линейные преобразования над tyi и г з2 такие, что в качестве базисных функций выбираются различные линейные комбинации протонного и нейтронного состояний нуклонов. [17]
На данном этапе развития ядерной физики различие в массах покоя заряженных я и нейтрального я - мезонов, так же как и различие в массах покоя двух состояний нуклона в ядре - протонного и нейтронного, рассматривается в связи с представлением о зарядовой независимости ядерных сил и вытекающими отсюда следствиями. Как уже указывалось ( см. § 16.5), ядерные силы, действующие между нуклонами, не зависят от того, в каком состоянии, протонном или нейтронном, находится нуклон и имеет ли ядерная частица заряд. Различие между протоном и нейтроном в отношении заряда проявляется лишь вэлектромагнитных, а не ядерных взаимодействиях частиц. Требование зарядовой независимости ядерных сил приводит к определенным ограничениям взаимодействия я-мезонов с нуклонами. [18]
На данном этапе развития ядерной физики различие в массах покоя заряженных п и нейтрального я - мезонов, так же как и различие в массах покоя двух состояний нуклона в ядре - протонного и нейтронного, рассматривается в связи с представлением о зарядовой независимости ядерных сил и вытекающими отсюда следствиями. Как уже указывалось ( см. § 16.5), ядерные силы, действующие между нуклонами, не зависят от того, в каком состоянии, протонном или нейтронном, находится нуклон и имеет ли ядерная частица заряд. Различие между протоном и нейтроном в отношении заряда проявляется лишь в электромагнитных, а не ядерных взаимодействиях частиц. Требование зарядовой независимости ядерных сил приводит к определенным ограничениям взаимодействия я-мезонов с нуклонами. [19]
Состояния нуклона с одинаковыми I, j нумеруют в порядке увеличения энергии гл. [20]
 |
Вид зависимости самосогла - НЫХ ( / / V2 И МИНИМЗЛЬНО При сованного потенциала V ( г от г. ЗНТИПЗрЗЛЛеЛЬНЫХ ( / / - 1 / 2. [21] |
Рассмотрим теперь классификацию ядерных энергетических уровней. Состояние нуклона в поле, описываемом гамильтонианом (3.5), характеризуется четырьмя квантовыми числами п, /, /, ту. [22]
Благодаря тому, что квантовая механика системы с двумя состояниями была в деталях изучена на примере системы со спином V2, физики-теоретики использовали эту аналогию в полной мере. Два состояния нуклона представляются как состояния вверх и вниз объекта со спином Va в некотором воображаемом трехмерном пространстве. Оно называется пространством изотопического спина. Равенству сил соответствует гипотеза о том, что любое направление может быть выбрано за направление изотопического спина. В обычном конфигурационном пространстве такая изотропия приводит к сохранению момента. Поэтому сильные взаимодействия обладают соответствующим свойством - законом сохранения полного изотопического спина. [23]
Два состояния нуклона и операторы т появились, мне кажется, раньше. Вряд ли в год открытия нейтрона были уже так хорошо известны ядерные силы. [24]
Элементарные частицы - протоны и нейтроны, входящие в состав ядра, получили общее название нуклонов. Массы покоя этих двух состояний нуклона также несколько различны, что имеет большое значение ( см. § 17.8) для понимания процессов, происходящих при радиоактивном р-распаде ядер. [25]
Элементарные частицы - протоны и нейтроны, входящие в состав ядра, получили общее название нуклонов. Массы покоя этих двух состояний нуклона также несколько различны, что, как мы увидим в § 17.8, имеет большое значение для понимания процессов, происходящих при радиоактивном р-рас-паде ядер. [26]
Большая величина ядерных сил притяжения между нуклонами в ядре находится, на первый взгляд, в противоречии с тем, что у ядра дейтерия удельная энергия связи - 1, 113 Мэв - значительно меньше, чем у ядер более тяжелых, находящихся в средней части периодической системы Менделеева, - 8, 7 Мэв. В действительности это связано с особым характером состояния нуклонов в дейтроне. Оказывается, что значительную долю времени нейтрон и протон пребывают в дейтроне на расстояниях друг от друга я 3 10 - 15 м, превышающих радиус действия сил притяжения между ними. Дело в том, что если бы они находились в пределах радиуса действия ядерных сил, то длина де бройлевской волны каждого из нуклонов, имеющая порядок величины радиуса ядра, соответствовала бы столь большим значениям импульса р и кинетической энергии частиц, что невозможно было бы образование устойчивого ядра дейтерия. Поэтому устойчивым состоянием дейтрона оказывается состояние с малой энергией связи, но с относительно большим расстоянием между частицами. [27]
Вершина NN - Y ( рис. 0) характеризуется четырьмя скалярными ф-циями - форм-факторами. Число их определяется спиновой и зарядовой переменными, к-рыо задают состояние нуклона. Окончат, ф-лы для разности форм-факторов нейтрона и протона содержат параметры яя - и я. [28]
Зарядовая переменная ( координата) может принимать только два значения: одному из них соответствует протонное состояние нуклона, другому - нейтронное, подобно тому как спиновая переменная sz может принимать два значения, соответствующие двум возможным значениям проекции вектора спина электрона на выделенное направление. [29]
Поскольку нуклоны подчиняются принципу Паули, в каждом состоянии с данными значениями п, I и / может находиться ( 2 / 1) нейтрон и ( 2 / 1) протон. Благодаря этому в ядрах возникает ситуация, весьма сходная с той, которая имеет место в атомах: состояния нуклонов можно разбить на группы или оболочки. При заполнении каждой оболочки возникает замкнутая конфигурация, обладающая наибольшей устойчивостью - в данном случае наибольшей энергией связи нуклона в ядре. [30]
Страницы: 1 2 3 4