Состояние - поле - излучение
Cтраница 1
Состояние поля излучения теперь задается перечислением чисел / грЛ для всех осцилляторов поля. [1]
 |
Вероятность обнаружить п фотонов в резонаторе после прохождения через него т атомов при gr ( из работы Krause, Scully and Walther ( 1987. [2] |
Состояние поля излучения определяется теперь через редукцию состояния. [3]
 |
В отличие от случая когерентного состояния, ( Э - функция сжатого. [4] |
Еще одним важным состоянием поля излучения является сжатое состояние, которое мы подробно обсуждали применительно к механическому осциллятору. [5]
Покажите, что состояние поля излучения, являющееся суперпозицией вакуумного состояния и однофотонного состояния, то есть ф ao 0) i l), где UQ и ai - комплексные коэффициенты, является неклассическим состоянием. [6]
Функции U а и U0 описывают состояния поля излучения. [7]
Учитывая это, имеет смысл рассмотреть вырожденные параметрические процессы в связи с созданием таких состояний поля излучения. [8]
Здесь JV есть число молекул или элементарных ячеек в единице объема среды, в - диэлектрическая проницаемость, р - оператор импульса, е обозначает поляризацию поля, s) - промежуточное состояние материальной системы, а) - состояние поля излучения, а и а - операторы рождения и уничтожения фотонов соответственно и, наконец, g ( 4n со, - 2 - ( D /) - комбинированная плотность состояний для перехода. Если переходу при рассеянии соответствует лоренцева форма линии, то. Дю) 2 Г2 ], где Г есть полуширина линии. [9]
Полученное выражение представляет собой энергию системы независимых гармонических осцилляторов, каждый из которых соответствует k, s - моде электромагнитного поля. Состояние классического поля излучения описывается множеством всех канонических переменных ks () и pks () 5 которое, вообще говоря, является бесконечным. Однако, поскольку мы имеем дело с конечным объемом и дискретным набором мод, это бесконечное множество - счетное. [10]
Если же фотоны с частотой юг присутствуют, то рассеяние называется вынужденным комбинационным рассеянием. В общем случае состояния поля излучения более - сложны ( 7.24 ], и такое простое соотношение не выполняется. [11]
В данном разделе мы не указываем, как приготовить такие состояния поля излучения. Эта проблема, в высшей степени нетривиальная, будет детально обсуждаться в гл. [12]
В выражения для вероятностей переходов, рассмотренные в § 10.2, входит матричный элемент оператора взаимодействия / и Ъ п, где п обозначает начальное, am - конечное состояния системы. Так как рассматриваемая здесь система включает в себя связанный электрон и излучение, то указанные индексы п и т должны фиксировать как состояния электрона, так и состояния поля излучения. [13]
Механизм испускания и поглощения лучистой энергии является предметом атомной физики. Мы в дальнейшем совершенно не будем интересоваться этим механизмом, а попытаемся установить нужные нам уравнения чисто феноменологическим путем в соответствии с методами, применяемыми для изучения движения сплошных сред. Для этой цели мы введем ряд величин, характеризующих состояние поля излучения и его связь с материальной средой, внутри которой происходит распространение лучистой энергии. Она может быть неограниченной или ограниченной поверхностями той или иной природы, на которых должны выполняться известные кинематические, динамические и тепловые условия. Необходимо также иметь в виду условия, характеризующие поведение лучистой энергии на границе среды. [14]
В принципе, возможно создать состояния, для которых флуктуации одной квадратурной составляющей будут ниже квантового предела. Это происходит за счет усиления флуктуации канонически сопряженной квадратуры, так что принцип неопределенности Гейзенберга не нарушается. Такие состояния поля излучения называются сжатыми состояниями. Квадратуру электромагнитного поля, флуктуации которой меньше стандартного квантового предела, перспективно использовать в оптической связи, фотодетектировании, детектировании гравитационных волн и усилении, свободном от шумов. В данной главе мы физически обоснуем и сформулируем определение и свойства сжатых состояний, обращая особое внимание на так называемые сжатые когерентные состояния, являющиеся результатом действия оператора сжатия на когерентное состояние. [15]
Страницы: 1 2