Cтраница 2
Благодаря существенному различию в массах ионов и электронов электронно-ионная плазма представляет классический пример системы, могущей находиться в состоянии неполного равновесия. [16]
Своеобразное поведение химического потенциала несимметричной фазы при малых значениях т, заключающееся в переходе из точки минимума ( при t f 0) к точке максимума ( при ц 0), означает, что в этой области допускается сосуществование состояний неполного равновесия несимметричной фазы. [17]
В разделе 4.1 излагаются основы теории флуктуации динамических функций специального вида - так называемых секулярных. Эти функции характеризуют состояние неполного равновесия макросистемы. Показывается, что - вероятности флуктуации секулярных величин при определенных предположениях описываются распределением Гаусса. [18]
Число п секулярных величин, входящих в уравнение (4.1.4), может быть бесконечным. Так, например, если состояние неполного равновесия рассматриваемой макросистемы является локаль-норавновесным, любую ее подсистему можно считать равновесной. [19]
Часто на практике большой интерес представляет изучение систем, у которых успело установиться равновесие за время релаксации тбыстр по отношению к быстрым процессам, но не успело установиться равновесие для медленно изменяющихся параметров. Такие системы называются находящимися в состоянии неполного равновесия, или квазиравновесными системами. [20]
Неравновесное состояние системы, не зависящее от времени, называют стационарным состоянием. В стационарном состоянии, как и в состоянии неполного равновесия, система может характеризоваться значениями макроскопических параметров. [21]
Пусть, далее, среди всех возможных в указанных условиях макроскопических состояний выделены некоторые состояния неполного равновесия. Каждое из них однозначно определяется значениями нескольких параметров, являющихся для всей системы внутренними. Однако для системы ( XI), которая нас и интересует, смысл этих параметров может быть различен. [22]
Если лишь часть указанной совокупности ( Л () динамических функций удовлетворяет условиям ( В. Макросистему, находящуюся в состоянии равновесия, иногда для краткости называют равновесной, а макросистему, находящуюся в неравновесном состоянии ( или в состоянии неполного равновесия) - неравновесной. [23]
Однако распад и образование молекул идут не очень легко. Для образования молекулы при столкновении двух атомов нужно присутствие третьей частицы, чтобы вновь образовавшаяся молекула могла освободиться от лишней энергии и не распалась бы сейчас же снова, а для диссоциации молекулы на атомы необходимо ее столкновение с очень быстрой частицей, которая к тому же должна подойти к молекуле с надлежащей стороны. Поэтому при не очень высоких температурах и небольших плотностях газ может практически неограниченно долго существовать в состоянии неполного равновесия при любом числе свободных атомов и молекул. [24]
Соотношение (28.22), справедливое при fcrc 1, означает наличие локального равновесия в системе. Локально однородная система оказывается, следовательно, и локально равновесной. В такой системе можно ввести понятие о физически бесконечно малом объеме: находящаяся в нем подсистема будет все еще квазизамкнута, но практически уже однородна и равновесна. Квазиравновесное распределение всей системы разбивается при этом на произведение равновесных распределений подсистем со своими термодинамическими параметрами в каждой. Система в целом, как говорят, находится в состоянии неполного равновесия. [25]
В системе, состоящей из частей, процесс установления равновесия сопровождается выравниванием температур всех ее частей. Из-за этого свойства, делающего температуру легко определимой и очень удобной для суждения о возможности равновесия, ею часто пользуются вместо энергии для характеристики равновесных состояний. Согласно принципу необратимости всякое равновесное состояние полностью определяется значениями внешних механических параметров и энергией. Следовательно, и температура всякого равновесного состо-есть функция механических параметров и энергии, конечно, для разных систем. Но это означает и обратное: энергия определяется механическими параметрами и температурой, так что и само равновесное состояние вполне определяется значениями механических параметров и температуры. Все сказанное справедливо и для неполных равновесий, так как система в состоянии неполного равновесия, если только она термически однородна, может быть в тепловом контакте с другими системами и подчиняется при фиксированных внутренних параметрах принципу необратимости. При этом термическая однородность очень существенна. [26]
Неравновесное высокоэластическое состояние полимеров связано с тем, что система линейных цепных молекул не может находиться одновременно и в состоянии полного равновесия и быть напряженной. В результате этого напряжения неизбежно будут уменьшаться и исчезать. Однако вследствие больших размеров молекул вязкость материала может оказаться настолько значительной, что даже за большие промежутки времени процесс течения практически может оказаться незаметным. В этом случае приложенное напряжение не может исчезнуть и вызывает обратимую высокоэластическую деформацию. Таким образом, высокоэластичность проявляется в полной мере тогда, когда необратимой деформацией развивающегося процесса можно пренебречь по сравнению с обратимой высокоэластической деформацией. Таким образом, даже в случае установившейся равновесной высокоэластической деформации линейного полимера в действительности реализуется состояние неполного равновесия. [27]