Состояние - тепловое равновесие
Cтраница 1
Состояние стационарного теплового равновесия характеризуется требованием, чтобы оба процесса - диссоциация и восстановление - уравновешивали друг друга. [1]
Наступает состояние теплового равновесия. [2]
Характеризует состояние теплового равновесия макроскопической системы. Пропорциональна средней кинетической энергии частиц тела. Шкала измерения температуры с этой единицей называется абсолютной шкалой температур. [3]
В состоянии теплового равновесия чистый полупроводник содержит равное количество электронов и дырок, как показано на фиг. [4]
В состоянии теплового равновесия возможно, как мы видели в § 10, лишь равномерное поступательное движение и равномерное вращение тела как целого. Равномерное поступательное движение никакого особого рассмотрения не требует, так как согласно принципу относительности Галилея оно никак не сказывается на механических, а потому и термодинамических свойствах тела, и его термодинамические величины меняются лишь в том смысле, что к энергии добавляется кинетическая энергия тела. [5]
В состоянии теплового равновесия потоки электронов с обеих сторону - тг-перехода равны друг другу. При приложении напряжения это равновесие нарушается. [6]
В состоянии теплового равновесия осуществляется максвелловское распределение нейтронов по скоростям. [7]
В состоянии теплового равновесия квантовые системы имеют меньшее количество молекул на более высоких энергетических уровнях, - и поэтому они не излучают, а лишь поглощают энергию при внешнем облучении. Молекулы ( или атомы) при этом переходят на более высокие энергетические уровни. [8]
В состоянии теплового равновесия ток дырок ( равно как и ток электронов) через переход равен нулю. Высота потенциальной ступеньки V0 ( внутренний потенциал) между р - и - областями ( величина - qV0, на которую энергия n - области меньше энергии р-области) такова, что уровень Ферми по обе стороны перехода одинаков. [9]
В состоянии теплового равновесия возможно, как мы видели в § 10, лишь равномерное поступательное движение и равномерное вращение тела как целого. Равномерное поступательное движение никакого особого рассмотрения ие требует, так как согласно принципу относительности Галилея оно никак не сказывается на механических, а потому и термодинамических свойствах тела, и его термодинамические величины меняются лишь в том смысле, что к энергии добавляется кинетическая энергия тела. [10]
В состоянии теплового равновесия электроны с мелких донорных уровней полностью заполняют верхний акцепторный уровень. Концентрация доноров выбирается такой, чтобы результирующая проводимость базы была электронной. Глубокие уровни при сжатии смещаются к дну зоны проводимости. Следовательно, с ростом давления заполнение акцепторного уровня золота уменьшается и проводимость базы растет. Одновременно происходит уменьшение Eg кремния, что приводит к дополнительному увеличению проводимости базы. Рост проводимости базы S-диода приводит, как обычно, к уменьшению напряжения включения. Эксперименты показали, что изменение остаточного напряжения под действием давления - того же порядка, что и напряжения обычного р - га-перехода при прямом смещении ( при постоянном токе), а напряжение включения изменяется во много раз сильнее. [11]
 |
Мостовая измерительная схема. [12] |
В состоянии теплового равновесия системы датчик - капилляр - жидкость-воздух термистор R1 имеет некоторое постоянное сопротивление Ri ( TQ) и по измерительной диагонали моста, питаемого от источника Е1, протекает ток i, фиксируемый самопишущим электронным потенциометром ЭПП-09. Проходящий ток i ( выходной сигнал) в функции от сопротивления R1 представляет приблизительно гиперболу. Течение жидкости нарушает установив-шееся тепловое равновесие системы, изменяется сопро-тивление термистора R1 и, следовательно, изменяется ток в измерительной диагонали моста, что фиксируется потенциометром. Плечо R4 представляет собой компенсационный термистор, предназначенный для компенсации изменений сопротивления датчика R1 за счет возможных колебаний температуры окружающей среды. [13]
Объясните, почему состоянию теплового равновесия идеального газа в сосуде соответствует распределение молекул поровну между половинами сосуда. [14]
Рассматривая газ в состоянии теплового равновесия, можно определить число столкновений молекул, как число взаимных ударов, происходящих в 1 см3 газа за единицу времени, и ввести в качестве среднего свободного пробега среднее расстояние, проходимое молекулой от одного столкновения до следующего. [15]
Страницы: 1 2 3 4