Cтраница 1
Состояние системы тел называется стационарным, если оно не изменяется во времени. Это означает, что ни один из термодинамических параметров, определяющих состояние, не изменяется с течением времени. Стационарное состояние системы называется равновесным, если оно не обусловлено какими-либо явлениями, происходящими с телами, внешними по отношению к данной системе. Если, например, один конец металлического стержня поместить в тающий лед, а другой - в кипящую воду, то температуры обоих концов стержня не будут изменяться с течением времени. [1]
Состояние системы тел называется стационарным, если оно не изменяется во времени. Это означает, что н и один из термодинамических параметров, определяющих состояние, не изменяется с течением времени. Стационарное состояние системы называется равновесным, если оно не обусловлено какими-либо явлениями, происходящими с телами, внешними по отношению к данной системе. Если, например, один конец металлического стержня поместить в тающий лед, а другой - в кипящую воду, то температуры обоих концов стержня не будут изменяться с течением времени. Однако такое стационарное состояние не будет равновесным, ибо постоянные температуры поддерживаются подводом к стержню энергии от кипящей воды и отводом энергии от стержня к тающему льду. Стационарное состояние камня, лежащего на дне ямы, будет равновесным, если считать, что в системе Земля - камень не происходит явлений, нарушающих состояние камня. [2]
Состояние системы тел называется стационарным, если оно не изменяется во времени. Это означает, что ни один из термодинамических параметров, определяющих состояние, не изменяется с течением времени. Стационарное состояние системы называется равновесным, если оно не обусловлено какими-либо явлениями, происходящими с телами, внешними по отношению к данной системе. Если, например, один конец металлического стержня поместить в тающий лед, а другой - в кипящую воду, то температуры обоих концов стержня не будут изменяться с течением времени. [3]
Изменение состояния системы тел обусловлено передачей энергии от одного тела системы к другому. Передача энергии может происходить либо в форме механической работы А, либо в форме теплоты Q, обусловленной тепловым молекулярным движением. [4]
Известно, что состояние системы тел, как механической системы, может быть описано с помощью обобщенных геометрических координат X, число которых равно числу степеней свободы. [5]
Иначе говоря, количество тепла, выделяющегося или поглощаемого при химических процессах, зависит только от начального и конечного состояний системы тел, участвовавших в этих процессах. [6]
Интересной и весьма своеобразной аналитической формулировкой второго начала ( тринадцатая формулировка) является аксиома Каратеодори об адиабатной недостижимости: в произвольной близости каждого состояния системы тел имеются соседние состояния, которые недостижимы из первого состояния адиабатным путем. [7]
Расчет теплонроизводителыюсти ракетного топлива производится на основании известного термохимического закона Гесса, согласно которому количество тепла, выделяющегося или поглощающегося при химических процессах, зависит только от начального и конечного состояний системы тел, участвующих в этих процессах. [8]
Клаузиусом и Томсоном в основу обоснования второго закона, как мы видим, положен в том или другом толковании принцип невозможности осуществления вечного двигателя второго рода, подтвержденный повседневным опытом, тогда как принцип Каратеодори выражается следующим положением: В любой близости всякого состояния системы тел существуют смежные состояния, которые из первого состояния не могут быть достигнуты адиабатическим путем. Как видим, подобное обоснование сущности второго закона для учебников по технической термодинамике является действительно слишком абстрактным и мало наглядным. [9]
В задаче рассматриваются два состояния системы тел в системе отсчета, связанной с Землей, которую мы будем считать неподвижной: до и после выстрела. На рис. 94 изображены импульсы каждого тела после выстрела. До него импульс каждого тела был равен нулю, так как тела покоились. [10]
Полное описание механической системы материальных точек возможно в рамках динамических законов, которые детально определяют ее состояние со временем. Однако часто такие законы или слишком сложны, или даже неизвестны. В этом случае многие заключения о характере поведения системы, в особенности, когда интересно только ее конечное состояние, можно получить из законов сохранения, согласно которым существуют величины, характеризующие состояние системы тел, отличающиеся тем, что их сумма по всем взаимодействующим телам не изменяется в результате произошедшего взаимодействия. [11]
Более сложный вид теплообмена представляет собой излучение. Для излучения не требуется непосредственного контакта тел, обменивающихся энергиями. Одним из примеров теплообмена излучением является передача энергии Солнца на Землю через космическое пространство. Этот вид теплообмена обусловлен тем, что нагретые тела излучают электромагнитные волны. При поглощении электромагнитных волн каким-либо телом его внутренняя энергия возрастает. При передаче энергии излучением обязательным условием является также разность температур тела. Такое состояние системы тел называется тепловым равновесием. [12]