Состояние - атомная система
Cтраница 1
 |
Графическое определение длины волны. [1] |
Состояние атомной системы характеризуется значением ее внутренней энергии, причем эта энергия не может изменяться непрерывно. Каждая атомная система может находиться в устойчивом ( стационарном) состоянии, обладая при этом определенным запасом своей внутренней энергии. В таком состоянии атом не излучает. Излучение или поглощение световой энергии происходит лишь при переходе атома из одного стационарного состояния в другое. [2]
Если состояния атомных систем дискретны, то внутренняя энергия атомов при столкновении изменяется лишь на конечные значения, равные разности энергий атома в стационарных состояниях. Следовательно, при неупругом столкновении электрон может передать атому лишь определенную порцию энергии. [3]
А не зависит от состояния атомной системы. Физический смысл множителя А легко выяснить, применяя (16.6.3) к единственному возбужденному атому. [4]
Функция (78.2) подобна волновой функции s - состояния одноэлектронной атомной системы. [5]
Дискретный характер допустимых значений основных величин, характеризующих состояние атомных систем, глубоко противоречит всей совокупности представлений классической механики. Из общих положений классической механики следует, что бесконечно малая сила вызывает бесконечно малое изменение равновесного состояния системы. Дискретность состояний и скачкообразное изменение состояний микрочастиц непосредственно противоречит указанному общему принципу. [6]
 |
Резонансы во взаимодействии нейтронов с ядром кислорода О8. [7] |
Со времени описанных опытов число экспериментальных доказательств прерывности состояний атомных систем выросло в необозримой степени. [8]
Поэтому анализ спектрального положения фотоэлектронных линий позволяет определять энергию связи электронов для каждого состояния атомной системы. Образовавшаяся в результате фотоионизации вакансия во внутренней электронной оболочке атома в течение 10 - 1в с заполняется электронами с более внешних электронных оболочек, и атом возвращается в основное состояние, испуская характеристическое рентгеновское излучение или совершая безызлучательный оже-переход. Интенсивные линии оже-электронов действительно наблюдаются в спектрах фотоэлектронов и могут успешно использоваться аналогично электронным оже-спектрам для исследования явлений, протекающих на поверхности материала. [9]
Здесь и дальше имеются в виду только чисто электронные фазовые переходы. Вместе с тем существуют также структурные переходы, сопровождающиеся изменением состояния атомной системы. [10]
Он заявил, что не может допустить, чтобы функция ф волновой механики была полным описанием состояния атомной системы. [11]
 |
Трехуровневая ( а и четырехуровневая ( б схемы лазера. [12] |
Таким образом, используя только два уровня, невозможно получить инверсию населенностей. Естественно, возникает вопрос: можно ли это осуществить с использованием более чем двух уровней из неограниченного набора состояний данной атомной системы. Если после этого атомы быстро переходят на уровень 2, то между уровнями 2 и 1 может быть получена инверсия населенностей. [13]
В § 3.1 мы применим эти методы к различным многофотонным процессам, таким, как многофотонное поглощение ( разд. На языке классического и полуклассического описания эти процессы называются нелинейными ( ср. Важными характеристиками этих процессов являются скорости переходов между состояниями атомных систем под влиянием излучения, скорости генерации фотонов, эффективные сечения, ширины линий и дисперсионные кривые. Все эти свойства могут быть непосредственно сопоставлены с экспериментальными данными. При этом возникает задача установления функциональной зависимости указанных величин от параметров взаимодействия, от констант атомной и электромагнитной систем и от заданных условий эксперимента. С другой стороны, должны быть сделаны количественные оценки порядков величин. На этой основе в дальнейшем можно будет провести анализ характерных для тех или иных процессов пространственно-временных явлений, таких, например, как усиление или поглощение электромагнитного излучения, инверсия на-селенностей атомных состояний и др. В § 3.1 остаются вне рассмотрения особые проблемы, связанные с нестационарными процессами и взаимным влиянием свойств когерентности и нелинейных процессов. [14]
Будем исходить из принципиально важного постулата квантовой механики о том, что всякое состояние частицы или системы частиц в любой момент времени должно характеризоваться волновой функцией, которая на самом деле характеризует то, что нам известно об этой частице или системе. Однако состояние частицы должно характеризоваться волной не только до измерения, но и после него - вот фундаментальный постулат волновой механики, который необходимо отметить. Сразу же после измерения или наблюдения, которые дают нам некоторые сведения о состоянии атомной системы, недоступной нашему непосредственному восприятию, мы можем приписать волне j / некоторую форму, характеризующую состояние наших знаний. Если начиная с этого момента никаких других наблюдений или измерений не делается, то волна меняет первоначальную форму в соответствии с основным уравнением волновой механики, причем это изменение строго детерминировано. [15]
Страницы: 1 2