Cтраница 1
Состояние данной системы в общем виде характеризуется уравнением состояния. Если уравнение состояния системы неизвестно, то система может быть охарактеризована так называемой термодинамической степенью свободы. [1]
Вектор состояния данной системы полностью наблюдаем. [2]
Объектом изучения должно быть изменение состояния данной системы во времени, что связано, если описывать движение частиц законами классической механики, с изучением фазовой траектории системы. [3]
Итак, независимыми переменными, определяющими состояние данной системы, являются температура, давление и для каждой фазы k - 1 независимых концентраций. [4]
Мы знаем, однако, что характеризующие состояние данной системы механические величины не являются, вообще говоря, в квантовой физике фазовыми функциями. [5]
Можно доказать, что следует учитывать все состояния данной системы ( с одной и той же общей энергией), а не только те, которые отвечают наиболее вероятному распределению молекул по молекулярным состояниям. Установлено, однако, что результат не отличается от полученного при проведенном выше рассмотрении, посколь-ку менее вероятные распределения предполагают значительно меньшее число состоя-ний данной системы, нежели учитывается более вероятным распределением. [6]
Однако до настоящего времени некоторые детали диаграмм состояния данных систем остаются спорными. В системе гафний - углерод образуется конгру-энтноплавящийся карбид гафния HfC с кубической решеткой типа NaCl. При температуре 3150 - 3180 С [4-7] карбид гафния образует эвтектику с углеродом. [7]
Вследствие этого величины хг и х являются переменными состояния данной системы, а уравнения (2.28) и (2.29) - дифференциальными уравнениями состояния. [8]
Вычисление Z позволяет отыскать термодинамические функции и уравнение состояния данной системы. [9]
Основная идея - Гиббса заключается в замене последовательности состояний данной системы во времени совокупностью всех возможных состояний, взятых в некоторый момент. [10]
Условия, при которых интеграл для различных пар состояний данной системы не обращается в нуль, известны под названием правил отбора. Переход между двумя состояниями, для которых тЬа обращается в нуль, называется запрещенным. В некоторых случаях первое приближение к истинным волновым функциям а и b приводит к тЬа 0, тогда как высшие приближения приводят к отличному от нуля ( хотя обычно и небольшому) значению интеграла момента. Такие переходы называются приближенно запрещенными. Если точные волновые функции дают тъа 0, то переход называется строго запрещенным, хотя он может происходить по магнитному дипольному или электрическому квадрупольному механизмам. [11]
Как показано в уравнении ( 18), переменная состояния XnR данной системы изменяется по экспоненте во времени, таким же образом изменяется и АХп для той же величины ошибки в процентах. Экспоненциальная весовая функция даст более равномерное распределение ошибок как в конечный, так и в начальный моменты времени, если величина ошибки в процентах имеет одну и ту же величину. [12]
Чему равно изменение энергии Гиббса ДО для такого изменения состояния данной системы. [13]
Объяснить, как связан ход кривой твердости с линиями диаграммы состояния данной системы и структурой указанных сплавов. [14]
Требуется построить оптимальную программу диагностики, которая минимизирует среднюю стоимость определения состояния данной системы. [15]