Состояние - упругое тело
Cтраница 1
Состояние упругого тела вполне описывается деформациями. [1]
За недеформированное состояние упругого тела принимается такое его состояние, когда в нем отсутствуют напряжения. Это состояние в дальнейшем берется за начало отсчета напряжений и деформаций. [2]
Для описания состояния упругого тела достаточно выбрать из четырех переменных величин EJ /, оц, Т, S в качестве независимых переменных две. [3]
 |
Распределе - Тогда для линейного вязкоупругого по. [4] |
При выводе уравнений состояния упругого тела предполагали, что деформации малы и что выполняются линейные соотношения между напряжением и деформацией. Теперь посмотрим, как принцип линейности может быть распространен на материалы, деформации которых зависят от времени. [5]
Соотношения (2.9) - (2.11) называются уравнениями состояния упругого тела. Равенства (2.9) связывают компоненты напряжений с аргументами функций U или F. Соотношения (2.11) определяют законы изменения параметров % к; эти соотношения аналогичны известным уравнениям Гульдберга - Вааге для описания обратимых химических реакций. [6]
Состояние пластического тела, в отличие от состояния упругого тела, зависит не только от мгновенных значений нагрузок, но и от порядка их приложения. Поэто-му, если для упругого стержня возможна лишь единственная постановка вопроса устойчивости и сила Эйлера является единственной критической силой, то в пластической области возможны различные определения неустойчивости и, следовательно, различные критические силы. [7]
 |
Установка для изучения гидродинамики потоков в электрогидравлических смесителях. [8] |
Зона наклепа, где компоненты находятся в состоянии твердого упругого тела. [9]
 |
Зависимость давления от расстояния до источника разряда и времени протекания процесса. [10] |
Зона наклепа, где компоненты находятся в состоянии жидкого упругого тела. [11]
Задачей теории упругости является точное количественное описание деформированного и напряженного состояний упругого тела, испытывающего внешние воздействия. Ограничимся рассмотрением малых деформаций упругого тела, когда справедлив закон Гука. [12]
Функции U, F, G являются функциями состояния; изменения этих функций при изменении состояния упругого тела являются полными дифференциалами. Эти функции называются термодинамическими потенциалами. [13]
Для развиваемой ниже теории трещин в хрупких телах, в соответствии с принципом Сен-Венана, для правильного определения решений упругой задачи ( на основании уравнений импульсов и уравнений совместности для поля состояний упругого тела в целом) нет необходимости вводить действительные или искусственные подходящие внутренние силы сцепления на малых участках уже реализованных бортов разрыва перемещений ( йне dS) как внешние макроскопические поверхностные силы, входящие в граничные условия. [14]
Рассмотрим два состояния упругого тела. [15]
Страницы: 1 2