Cтраница 2
Следовательно, на всех гранях элементарного параллелепипеда ( рис. 8.6) нормальные напряжения отсутствуют, а этот параллелепипед ( как н бесконечное множество других таких параллелепипедов, составляющих скручиваемый брус) находится в напряженном состоянии чистого сдвига. Другими словами, во всех точках круглого бруса при кручении создается напряженное состояние чистого сдвига. [16]
В работе [78] использован метод нагружения, сочетающий термический способ по методике Коффина с независимым знакопеременным кручением. Сложное напряженное состояние в образце создается наложением напряженного состояния чистого сдвига на одноосное напряженное состояние за счет закрепления образца в осевом направлении при циклическом нагреве; при этом варьируют разные соотношения касательных и нормальных напряжений. [17]
Следовательно, на всех гранях элементарного параллелепипеда ( рис. 8.6) нормальные напряжения отсутствуют, а этот параллелепипед ( как н бесконечное множество других таких параллелепипедов, составляющих скручиваемый брус) находится в напряженном состоянии чистого сдвига. Другими словами, во всех точках круглого бруса при кручении создается напряженное состояние чистого сдвига. [18]
Следовательно, на всех гранях элементарного параллелепипеда ( рис. 8.6) нормальные напряжения отсутствуют, а этот параллелепипед ( как и бесконечное множество других таких параллелепипедов, составляющих скручиваемый брус) находится в напряженном состоянии чистого сдвига. Другими словами, во всех точках круглого бруса при кручении создается напряженное состояние чистого сдвига. [19]
В работе Хоггата и Рехта ( см. [16.1]) предложена более сложная модель разрушения. Предполагается, что одновременно с процессами хрупкого отрыва может идти разрушение путем сдвига по площадкам скольжения во внутренней сжатой зоне, и к моменту прихода границы зон материал уже разрушен по этим площадкам. Однако фактическое разрушение оболочки ( разделение на осколки) произойдет позднее, когда нормальные напряжения в площадке скольжения станут равными нулю. Это соответствует напряженному состоянию чистого сдвига. [20]
Другая часть представляет собой чистый сдвиг с касательным напряжением, величина которого дается радиусом круга. При наложении нескольких плоских напряженных состояний равномерные растяжения ( или сжатия) можно складывать друг с другом алгебраически. При наложении состояний чистого сдвига нужно учитывать направления плоскостей, на которые действуют соответствующие касательные напряжения. Можно показать, что при наложении друг на друга двух напряженных состояний чистого сдвига, для которых плоскости максимального касательного напряжения находятся под углом 3 друг к другу, получающаяся в результате система сведется к другому случаю чистого сдвига. Например, рис. 15 показывает как определять напряжение, производимое двумя состояниями чистого сдвига с величинами касательных напряжений TJ и Т2 на площадке, положение которой определяется углом а. [21]
Другая часть представляет собой чистый сдвиг с касательным напряжением, величина которого дается радиусом круга. При наложении нескольких плоских напряженных состояний равномерные растяжения ( или сжатия) можно складывать друг с другом алгебраически. При наложении состояний чистого сдвига нужно учитывать направления плоскостей, на которые действуют соответствующие касательные напряжения. Можно показать, что при наложении друг на друга двух напряженных состояний чистого сдвига, для которых плоскости максимального касательного напряжения находятся под углом р друг к другу, получающаяся в результате система сведется к другому случаю чистого сдвига. Например, рис. 15 показывает как определять напряжение, производимое двумя состояниями чистого сдвига с величинами касательных напряжений 1г и т2 на площадке, положение которой определяется углом а. [22]
Переход от чисто упругого состояния равновесия к состоянию равновесия идеально пластичного материала может быть изучен на цилиндрическом или призматическом стержне постоянного поперечного сечения, подвергнутом кручению относительно его оси и деформированию за пределом текучести. Хотя излагаемые4 в этой главе методы исследования поля напряжений, отвечающего таким условиям, и опираются скорее на визуальные, чем на аналитические средства, они все же дают возможность получить основные уравнения, характеризующие это поле. Как и в предыдущих главах, в отношении металлов с резко выраженным пределом текучести начальный период развития пластической деформации мы считаем допустимым изобразить идеализированной диаграммой напряжений-деформаций, состоящей из двух прямых линий ( фиг. Сверх того мы вводим здесь и другое допущение, согласно которому малые элементы призматического стержня, подвергнутого чистому кручению, находятся в напряженном состоянии чистого сдвига. Постоянная & - с0 / 2, если исходить из теории наибольшего касательного напряжения, п а0 / / 3, если предполагать, что мы имеем дело с идеально пластичным веществом, переходящим в пластическое состояние при постоянном октаэдриче-ском касательном напряжении, причем а0 - предел текучести при растяжении. [23]