Начальное состояние - электрон
Cтраница 1
Начальное состояние электронов в атоме урана до развала у меня описывается по Томасу-Ферми. Движение осколков считается заданным, и электроны описываются функцией распределения с самосогласованным полем. [1]
 |
Соотношение между частотами характеристических рентгеновских линий и порядковыми номерами ( / и атомными весами ( 2 по Мозли. [2] |
Планка; Z - порядковый номер элемента; rif и п / - квантовые числа конечного и начального состояния электрона. [3]
Чтобы найти полную скорость реакции в расчете на один протон, выполним интегрирование по всем начальным состоянием электрона и по dEv с учетом выражения (11.4.11) для плотности электронных состояний. [4]
 |
Соотношение между частотами характеристических рентгеновских линий и порядковыми номерами ( 1 и атомными весами ( 2. ( Точки на кривой / рассчитаны по формуле Мозли. [5] |
А - постоянная Планка; Z - порядковый номер элемента; п / и / г - - квантовые числа конечного и начального состояния электрона. [6]
Этот эффект проявляется особенно четко благодаря тому, что отношение у статистических весов конечного состояния электрона, лежащего в сплошном спектре, и начального состояния электрона в атоме, принадлежащего дискретному спектру, весьма велико. [7]
Так как в обоих процессах начальное и конечное состояния атома одинаковы, то мы должны складывать амплитуды процессов, а не их вероятности. Обозначим, как и прежде, через 0 начальное состояние ва-летного электрона, а через hq - его импульс в конечном состоянии, принадлежащем непрерывному спектру. [8]
Каждая точка пересечения этой прямой с какой-либо кривой энергии дает решение уравнений ( 27) и ( 30) н тем самым возможный переход. Из рисунка мы видим, что для каждого начального состояния электрона существует в каждой вышележащей полосе одно состояние, в которое он может перейти при поглощении света. Каждый электрон обладает дискретным спектром абсорбции. [9]
Вычисление матричного элемента энергии взаимодействия электрона с рентгеновскими лучами WKF, а значит, и WK возможно только в том случае, если известны выражения для функций начального и конечного состояний электрона в процессе рентгенопоглощения. Учитывая независимость волновой функции К-электрона от характера связи атома в соединении или металле, можно описывать начальное состояние электрона в металле функцией, справедливой для электрона в свободном атоме. [10]
 |
Схематическая зависимость типичного спектра с интегрированием по углам для. [11] |
Скорость возбужденного электрона должна быть направлена в сторону от образца, чтобы он мог попасть на приемник. Ограничения на этот процесс накладываются законами сохранения. Очевидно, что одним из них является сохранение энергии: сумма энергий начального состояния электрона и фотона должна быть равна энергии испущенного электрона. Трансляционная симметрия сохраняется параллельно поверхности, когда последняя является чистой нереконструктированной поверхностью. Реконструкция поверхности может понизить трансляционную симметрию, но обычно ( не всегда. Пример реконструкции поверхности будет показан на рис. 8.24. Перпендикулярно к поверхности трансляционной симметрии не существует, и соответствующая компонента k ( k) не обязана сохраняться. [12]
Отсюда вытекает очень важное следствие относительно характера предсказаний, делаемых в квантовой механике. В то время как классическое описание достаточно для того, чтобы предсказывать движение механической системы в будущем совершенно точным образом, менее подробное описание в квантовой механике, очевидно, не может быть достаточным для этого. Это значит, что если электрон находится в состоянии, описанном наиболее полным возможным в квантовой механике образом, то тем не менее его поведение в следующие моменты времени принципиально неоднозначно. Поэтому квантовая механика не может делать строго определенных предсказаний относительно будущего поведения электрона. При заданном начальном состоянии электрона последующее измерение может дать различные результаты. Задача квантовой механики состоит лишь в определении вероятности получения того или иного результата при этом измерении. [13]
Отсюда вытекает очень важное следствие относительно характера предсказаний, делаемых в квантовой механике. В то время как классическое описание достаточно для того, чтобы предсказывать движение механической системы в будущем совершенно точным образом, менее подробное описание в квантовой механике, очевидно, не может быть достаточным для этого. Это значит, что если электрон находится в состоянии, описанном наиболее полным образом, то тем не менее его поведение в следующие моменты времени принципиально неоднозначно. Поэтому квантовая механика не может делать строго определенных предсказаний относительно будущего поведения электрона. При заданном начальном состоянии электрона последующее измерение может дать различные результаты. Задача квантовой механики состоит лишь в определении вероятности получения того или иного результата при этом измерении. [14]
Страницы: 1