Сфероидальное состояние
Cтраница 1
Сфероидальное состояние при струйном охлаждении высокотемпературных поверхностей является важным элементарным актом, определяющим интенсивность процесса охлаждения. Сфероидальное состояние представляет существенный интерес как в практическом, так и в научном отношении, причем не только в процессе изучения струйного охлаждения. [1]
Сфероидальное состояние жидкости - так называется состояние, при котором капли окутаны паром - образуется в том случае, если вода попадает на очень горячую сковородку. Капля кипятка, попавшая на ладонь, сильно обжигает руку, хотя разность температур кипятка и человеческого тела меньше разности температур руки и жидкого воздуха. Рука холоднее капли кипятка, тепло уходит от капли, кипение прекращается и паровая рубашка не образуется. [2]
Сфероидальное состояние жидкости - так называется состояние, при котором капли окутаны паром - образуется в том случае, если вода попадет на очень горячую сковороду. Капля кипятка, попавшая на ладонь, сильно обжигает руку, хотя разность температур кипятка и человеческого тела меньше разности температур руки и жидкого воздуха. Рука холоднее капли кипятка, тепло уходит от капли, кипение прекращается и паровая рубашка не образуется. [3]
Сфероидальное состояние жидкости - так называется состояние, при котором капли окутаны паром - образуется в том случае, если вода попадет на очень горячую сковороду. Капля кипятка, попавшая на ладонь, сильно обжигает руку, хотя разность температур кипятка и человеческого тела меньше разности температур руки и жидкого воздуха. Рука холоднее капли кипятка, тепло уходит от капли, кипение прекращается и паровая рубашка не образуется. [4]
Основными трудами по изучению сфероидального состояния пара являются исследования Гезехуса ( 1876), которыми были установлены физические особенности этого состояния. [5]
Наиболее изучена стадия испарения капли в сфероидальном состоянии, продолжительность которой для крупных капель составляет десятки секунд, но практическая значимость результатов экспериментальных и теоретических исследований по этому вопросу ( в смысле непосредственного, использования расчетных формул) для струйного охлаждения невелика. Однако разумная экстраполяция экспериментальных результатов, полученных в основном для крупных капель и соответственно больших значений времени испарения, на процессы с мелкими каплями и малыми временами взаимодействия, характерными для струйного охлаждения, должна базироваться на основных физических закономерностях теплового взаимодействия капли с высокотемпературной поверхностью. Такие закономерности как раз и могут быть получены путем изучения сравнительно спокойного процесса испарения капли, находящейся в сфероидальном состоянии. Рассмотрим основные особенности этого процесса. [6]
Для мелких капель, взвешенных в сфероидальном состоянии над нагретой поверхностью в виде сферы, рассматривалось ламинарное течение пара в зазоре сложной формы между нижней полусферой капли и плоской стенкой [2.26]; это приводит к необходимости применения численного метода, что ограничивает практическую ценность результатов. [7]
Наиболее изучена стадия испарения капли в сфероидальном состоянии, продолжительность которой для крупных капель составляет десятки секунд, но практическая значимость результатов экспериментальных и теоретических исследований по этому вопросу ( в смысле непосредственного, использования расчетных формул) для струйного охлаждения невелика. Однако разумная экстраполяция экспериментальных результатов, полученных в основном для крупных капель и соответственно больших значений времени испарения, на процессы с мелкими каплями и малыми временами взаимодействия, характерными для струйного охлаждения, должна базироваться на основных физических закономерностях теплового взаимодействия капли с высокотемпературной поверхностью. Такие закономерности как раз и могут быть получены путем изучения сравнительно спокойного процесса испарения капли, находящейся в сфероидальном состоянии. Рассмотрим основные особенности этого процесса. [8]
Для мелких капель, взвешенных в сфероидальном состоянии над нагретой поверхностью в виде сферы, рассматривалось ламинарное течение пара в зазоре сложной формы между нижней полусферой капли и плоской стенкой [2.26]; это приводит к необходимости применения численного метода, что ограничивает практическую ценность результатов. [9]
Позднее [2.7, 2.11] были получены дополнительные сведения о сфероидальном состоянии. В капле имеет место циркуляция жидкости, обусловленная разностью поверхностного натяжения в верхней части капли, где оно выше, и в нижней, которая нагрета сильнее; эта циркуляция увеличивает однородность температурного поля в капле. Имеет значение также и разность плотностей жидкости в капле, которая в свою очередь способствует интенсификации циркуляции. [10]
Некоторые данные об испарении жидкости, находящейся в сфероидальном состоянии. [11]
При более высоком температурном напоре начинается пленочное кипение, жидкость переходит в сфероидальное состояние и q уменьшается. Так как толщины жидких пленок малы, на кривых q - f ( AT) не отмечено наличия второй критической точки. [12]
Вследствие интенсивного испарения более низкокипящая жидкость находится на поверхности первой жидкости в сфероидальном состоянии. По данным наблюдений, образование тумана происходит в зазоре между сфероидом и впадиной на поверхности жидкости, на которой находится сфероид. [13]
 |
Характер зависимости qf ( AT при кипении в большом объеме ( вода, р - 98 1 кПа.| Схема процесса теплообмена при пузырьковом кипении. [14] |
Очевидна аналогия режимов кипения в большом объеме жидкости с процессом возникновения и развития сфероидального состояния ограниченных порций той же жидкости. [15]
Страницы: 1 2 3