Любое состояние

Cтраница 1

Каноническая форма восстанавливаемости линейной динамической системы с постоянными параметрами. [1]

Любое состояние, принадлежащее подпространству невосстанавливаемых состояний, обладает тем свойством, что движение системы из этого состояния при нулевом входном сигнале сходится к нулю. Это соответствует случаю, когда любое состояние, принадлежащее подпространству невосстанавли & аемых состояний, принадлежит также подпространству устойчивых состояний системы, Тогда, что бы ни было принято в качестве невосстанавливаемой компоненты состояния, ошибка никогда не будет неограниченно возрастать. [2]

Любое состояние с энергией Е просто приобретает через время / фазовый множитель е-ш, а если рассматривать суперпозицию состояний с разными N. [3]

Любое состояние каждого из рассматриваемых объектов характеризуется по выбранному признаку некоторой неупорядоченностью и некоторой упорядоченностью. Это означает, что упорядоченность объекта увеличивается, а неупорядоченность уменьшается. [4]

Любое состояние в ( 9) мы можем получить из некоторого выбранного состояния с помощью преобразования Лоренца, ибо по определению состояния элементарной частицы преобразуются по неприводимым представлениям. [5]

Любые состояния, смежные с равновесным, являются менее устойчивыми, и переход к ним из состояния равновесия всегда связан с необходимостью затраты работы извне. Иначе говоря, к равновесному состоянию принципиально можно подойти с двух противоположных направлений. [6]

Любое состояние среды, удовлетворяющее уравнениям равновесия в объеме и на поверхности, называется статически возможным. [7]

Энергетические зависимости объектов регулирования. [8]

Любое состояние объекта связано с энергетическими затратами. Исходя из уравнения (VI.1), можно сделать вывод, что произведение с ( dxnux / dt) характеризует энергию, запасаемую в объекте регулирования. [9]

Схема взаимодействия излучения лазера с подсистемами колебательных ( у, поступательных ( t и вращательных ( г степеней свободы молекул и с атомарными продуктами диссоциации. [10]

Любое состояние двухуровневой подсистемы можно, очевидно, всегда охарактеризовать температурой. [11]

Любое состояние сборочной единицы, механизма, машины характеризуется соответствующими внешними признаками. [12]

К доказательству полной адиабатной недостижимости. [13]

Любого состояния в области ее между адиабатой и линией уровня энергии можно достигнуть из 1 посредством неравновесного расширения; всякого состояния в области р между адиабатой и изохорои можно достигнуть посредством неравновесного адиабатного сжатия; наконец, все состояния в области у между изохорои и линией уровня энергии достижимы из 1 сочетанием неравновесного адиабатного расширения и неравновесного адиабатного сжатия. Любое из состояний, лежащих влево от адиабаты, например 0, недостижимо посредством адиабатного процесса. Для перехода из / в 0 нужно отнять у тела некоторое минимальное количество тепла; поскольку этот минимум достигается при равноЬесном ( квазистатическом) переходе, постольку энтропию можно определить, исходя из рассмотрения одних только равновесных процессов. Отсюда ясно, что полная адиабатная недостижимость является следствием второго начала. [14]

Любому состоянию влажного воздуха, определяемому его температурой t, относительной влажностью ср или абсолютной влажностью d, теплосодержанием / и парциальным давлением h, соответствует какая-то единственная точка на / - d - диа-грамме. [15]

Страницы: 1 2 3 4