Стационарное состояние - система
Cтраница 3
С этой целью обозначим энергию вырожденного стационарного состояния системы при Л - оо через 0 fn, где п - фиксированное число внутреннего состояния в атоме водорода. [31]
Решение кинетической задачи применительно к стационарному состоянию системы представляет технические трудности. [32]
Принцип отрицательной обратной связи, поддерживающей стационарное состояние системы, типичен для многих физиологических процессов в организмах. [34]
В этом случае диагональные элементы представляют собой стационарные состояния системы, переходы между которыми определяют частоты линий в спектре. [35]
Еп - энергия, соответствующая и-му стационарному состоянию системы. Функции W n образуют полную систему ортонормированных функций. [36]
Будучи справедливой при усреднении по всякому заданному стационарному состоянию системы, эта формула остается тем самым без изменений и после усреднения по распределению Гиббса. [37]
Разумеется, это качественное изменение в стационарном состоянии системы можно связать с тем, что степень многочлена (6.60), задающего экстремумы плотности вероятности, увеличилась на единицу по сравнению с уравнением для детерминированных стационарных состояний. Такого рода качественные изменения становятся очень наглядными, если ввести стохастический потенциал. Ниже перехода этот потенциал имеет лишь одну долину и поэтому напоминает детерминированный потенциал. Шум оказывает лишь дезорганизующее действие, приводящее к расплыванию стационарной плотности вероятности. В точке перехода 0 4 дно, как показано на рис. 6.6, поднимается, и образуются две новые потенциальные ямы, так как границы 0 и 1 должны оставаться естественными границами. Это означает, что ( в отличие от аддитивного шума) мультипликативный шум не только оказывает дезорганизующее действие, но и может стабилизировать новые макроскопические состояния в системе. [38]
Таким образом, в случае молекулярного кристалла стационарные состояния системы являются коллективными состояниями целого ансамбля, по которым мигрирует энергия возбуждения. Разделив это расстояние на групповую скорость, можно получить среднее время h / AE, в течение которого возбуждение остается локализованным на одной молекуле. Следует отметить, что даже в случае незначительных величин межмолекулярного взаимодействия время локализации экситона на молекуле составляет величины порядка 10 - п - 10 - 12 сек. [39]
В главе III было показано, что стационарное состояние системы ( V, 8) устойчиво при всех допустимых значениях параметров, а следовательно, и при выбранных нами значениях а и К. [40]
Затем для уменьшения числа полученных уравнений рассматривают стационарные состояния системы. [41]
Второй расчет относится к случаю, когда стационарное состояние соответствующей нераспределенной системы одно и оно диффузионно устойчиво. При 11 стационарное состояние сильно отличается от однородного, но оно устойчиво по отношению как к продольным, так и к поперечным возмущениям. [42]
Такая вариационная формулировка позволяет непосредственно исследовать устойчивость стационарных состояний системы: для любого фиксированного значения Q стационарное состояние устойчиво, если соответствующий ему гамильтониан Н имеет локальный минимум; при этом параметры q представляют собой множители Лагранжа. Используя это соображение, можно решать задачу устойчивости по зависимости Н от Q, учитывая при этом, что гамильтоновы системы могут иметь одну или несколько ветвей решений. [43]
Точное решение уравнения Шредингера, определяющего энергию стационарных состояний систем, возможно только для некоторых простейших потенциальных полей, соответствующих идеализированным системам ( см. гл. При исследовании реальных атомных и ядерных систем приходится прибегать к приближенным методам вычисления собственных значений и собственных функций операторов Гамильтона. В последнее время вследствие появления электронных вычислительных машин большое значение приобретают численные методы решения задач квантовой механики. Такие методы излагаются в специальных руководствах. В этой книге мы рассмотрим только аналитические методы приближенного отыскания собственных значений и собственных функций реальных систем, не очень сильно отличающихся от идеализированных систем, допускающих точное решение. В этом случае приближенные методы решения могут быть сведены к вычислению поправок к точному решению. Общий метод вычисления таких поправок носит название теории возмущений. [44]
Это расхождение показывает, что в данном случае стационарное состояние системы сильно отличается от термодинамического равновесия. [45]
Страницы: 1 2 3 4