Стационарное состояние - частица
Cтраница 1
Стационарное состояние Частицы - это ее состояние с точно определенной ( без разброса значений) энергией. Подумайте, какому условию должен удовлетворять оператор М, чтобы в стационарном состоянии величина М не давала разброса значений. [1]
При изучении стационарных состояний частицы в электромагнитном поле потенциалы А не зависят от времени явно. [2]
Функция Блоха - волновая функция стационарных состояний частицы в периодическом потенциале кристалла, являющаяся собственной функцией оператора трансляции. [3]
При решении многих задач требуется выяснить стационарные состояния частиц и физических систем и установившиеся течения изучаемых процессов; в этом случае изменение величины ф ( а следовательно, и плотности вероятности ф I2) со временем не представляет интереса. [4]
Соотношение (39.10) определяет в квазиклассическом случае стационарные состояния частицы. [5]
Показать, что волновые функции Ултр стационарных состояний частицы в однородном магнитяом поле, найденные в предыдущей задаче, являются собственными функциями этих операторов. [6]
Равенство ( 23 12) определяет в квазиклассическом случае стационарные состояния частицы. Оно соответствует правилу квантования Бора - Зоммерфельда. [7]
Это и есть условие, определяющее в квазиклассическом случае стационарные состояния частицы. [8]
Найти уровни энергий я нормированные соответствующим образом волновые функции стационарных состояний заряженной бессшшовой частицы, находящейся во взаимно перпендикулярных однородных магнитном и электрическом полях. [9]
Равенство ( 23, 12) определяет в квазиклассическом случае стационарные состояния частицы. Оно соответствует правилу квантования Бора - Зоммерфельда. [10]
Таким образом, мы видим, что в задаче о стационарных состояниях частицы в кулоновском потенциале граничные условия оставляют решения с положительной ( или отрицательной) энергией одновременно как для электрона, так и для позитрона. Следовательно, в рамках теории, основанной на волновом уравнении (2.2), позитрон является такой же реальной физической частицей, как и электрон. [11]
Последнее выражение представляет не что иное, как правило квантования Бора, из которого определяются стационарные состояния частицы в квазиклассическом случае. Таким образом, теория Бора с ее непоследовательным наложением условий квантования на чисто классические величины оказывается совершенно правильной в пределах квазиклассического приближения. [12]
 |
Стационарные профили парциальных давлений компонента, соответствующие профилям температур, приведенным на 111 - 30. [13] |
При одних и тех же начальных температурах и концентрациях газа возможность существования различных профилей зависит от существования нескольких стационарных состояний частиц. [14]
Страницы: 1 2