Устойчивое состояние - система
Cтраница 2
Поэтому точка А на рис. 16 отвечает устойчивому состоянию системы. [16]
Можно думать, что периодическое распределение не является единственно возможным устойчивым состоянием системы при потере ею трансляционной симметрии. Eint можно использовать вместо собственных функций операторов рх Ру PZ собственные функции иной тройки операторов, коммутирующих друг с другом и построенных из генераторов группы движения однородной и изотропной среды - например, р, М, Mz, где р - импульс, М - момент. [17]
К четвертой группе относятся параметры, характеризующие режим при устойчивом состоянии системы - установившийся режим, который в процессе эксплуатации сравнительно медленно меняется. Эти параметры называются режимными. [18]
При 7 1 ( или при Т - TC С Тс) устойчивому состоянию системы отвечает слабо модулированное периодическое распределение плотности. Как и в случае движения электронов в поле решетки, спектр возбуждений имеет щель диэлектрического типа; однако в нашем случае внутри сферы Ферми умещается много зон Бриллюэна. [19]
Там, где производная d2U / dQ2 меняет знак, происходит переход от устойчивых состояний системы к неустойчивым или наборот. Отсюда следует, что если подъем кривой состояний равновесия соответствует устойчивым положениям системы, то после перехода через максимум на участке падения кривой (10.9) мы имеем неустойчивые положения. [20]
 |
Развитие генеалогического древа термодинамики в гл. 4. [21] |
Согласно этому утверждению, во всех адиабатических ( осуществляющих только работу) процессах перехода между двумя заданными устойчивыми состояниями системы производится ( или потребляется) одно и то же количество работы. [22]
Причину образования доменов внутри ферромагнитного кристалла можно пояснить, исходя из известного положения о том, что устойчивым состоянием системы является то состояние, которому соответствует минимум свободной энергии. [23]
Из примеров б, д и е предыдущего раздела можно заметить, что если адиабатический процесс начинается с устойчивого состояния системы, то положительную работу можно получить лишь при устранении внутренней или внешней связи. При этом система не является связанной в смысле определения, данного в разд. Кроме того, из примера ж видно, что если начинающийся с устойчивого состояния процесс является неадиабатическим, то в соответствующей связанной системе оказывается возможным получение положительной работы. [24]
Зависимость на рис. Х-2 и уравнения ( Х 11) и ( Х 12) справедливы только для устойчивого состояния системы. [25]
В предыдущей главе в качестве следствия закона устойчивого равновесия мы показали, что во всех адиабатических процессах перехода между двумя данными устойчивыми состояниями системы совершается одно и то же количество работы. Таким образом, численное значение этой работы не зависит от природы адиабатического процесса и определяется лишь начальным и конечным устойчивыми состояниями системы. С учетом замечания в разд. [26]
В соответствии с этой теорией длительное существование пленки объясняется высоким энергетическим барьером, отделяющим состояние относительно устойчивого, метастабиль-ного, равновесия пленки от абсолютно устойчивых состояний системы после прорыва пленок. [27]
 |
Графическое определение а и для систем уравнений.| График для определения Аа, 0 и ша в зависимости от gn. [28] |
Решая графически систему уравнений (5.221), как это было выполнено в задаче 5.100, при разных значениях / С и g0 построим области устойчивых состояний системы автоколебаний ( рис. 5.63), откуда видно, что с ростом g0 увеличивается область устойчивости и сужается область автоколебаний. [29]
Таким образом, когда в термодинамике равновесных процессов говорится о циклическом процессе, имеется в виду процесс, который начинается и заканчивается в одном и том же устойчивом состоянии системы. В большинстве руководств по термодинамике невозможно найти указание на это важное обстоятельство. [30]
Страницы: 1 2 3 4