Cтраница 1
Вращательные состояния с симметрией А и F2 отвечают отрицательным координатным функциям с симметрией Л2 и FI соответственно. [1]
Вращательные состояния для более тяжелой молекулы расположены ниже, как и в колебательных состояниях, и с увеличением вращательного квантового числа расстояния между уровнями легкой и тяжелой молекулы возрастают. [2]
Вращательные состояния соответствуют квантованным уровням вращения молекулы вокруг оси без существенного изменения длин или углов. Различные вращательные состояния характеризуются различными угловыми моментами вращения или вращением вокруг разных осей. Примером вращательного движения может служить вращение молекулы SO2 вокруг оси, проходящей через атом серы и середину расстояния между двумя атомами кислорода. [3]
Вращательные состояния располагаются много ближе друг к другу, поэтому при комнатной температуре значительная часть молекул вращается с высокой скоростью. [4]
Вращательные состояния молекулы зависят от спинов ядер, если ядра одинаковы. Спины ядер обусловливают дополнительную симметрию гамильтониана, связанную с перестановкой ядер. В зависимости от спина каждого из одинаковых ядер их волновая функция должна либо менять знак при полной перестановке всех переменных ( пространственных и спиновых), либо оставаться неизменной. Первое отвечает ядрам с полуцелым спином, подчиняющимся запрету Паули, второе - ядрам с целым или нулевым спином. [5]
Вращательные состояния шарового волчка классифицируются по значениям J полного момента. [6]
Вращательные состояния шарового волчка классифицируются по значениям J полного момента. J, осуществляют ( 2J 1) - мерное представление группы О, изоморфной группе Та, из которой она получается заменой всех плоскостей симметрии перпендикулярными им осями второго порядка. [7]
Для вращательных состояний молекул с атомными ядрами, которые обладают получисленными ядерными спинами ( например, для Н2) при выполнении условия антисимметричности общей функции состояния, необходимо учитывать симметрию спинов ядер. Несмотря на то, что это положение здесь подробно не рассматривается, можно привести в качестве примера две модификации Н2: с четным и нечетным вращательными квантовыми числами. Эти модификации называют орто - и параводородом соответственно. [8]
Исследование вращательных состояний молекул спектроскопическим методом позволяет получить наиболее точные сведения о структуре молекул. Потребность в такой информации обусловлена в основном двумя причинами: необходимостью и возможностью вычислять термодинамические функции и разнообразным интересом к структурным параметрам молекул, возникающим в теории. Основным спектроскопическим способом исследования вращательных состояний молекул является радиоспектроскопический способ изучения чисто вращательных спектров молекул, ибо частоты соответствующих переходов лежат в далекой инфракрасной и микроволновой областях спектра. Однако этот способ исследования можно применять только в том случае, когда молекула обладает постоянным дипольным моментом. Для молекул, не имеющих дипольного момента, основным источником прецизионных данных о структуре служит метод исследования чисто вращательных спектров комбинационного рассеяния. Этот последний способ применим также и для изучения вращательной структуры колебательных полос. [9]
Исследования вращательных состояний нормальных алканов интересны прежде всего потому, что они дают ценную информацию для теорий, в которых основной задачей является получение средних характеристик. Иная ситуация возникает в циклоалка-нах: благодаря условиям замыкания цикла их потенциальные функции содержат меньше локальных минимумов, чем функции соответствующих открытых цепей. Кроме того, как показывают расчеты, в малых ( я 3 - 7) и средних ( п 8 - 12) циклах заселенность самого выгодного конформера весьма велика, и становится возможным непосредственное сравнение результатов расчета со структурным экспериментом. [10]
Для вращательных состояний молекулы типа жесткого симметричного волчка число К является точным квантовым числом, однако для колебательно-вращательных или ровибронных состояний оно является приближенным квантовым числом. Это квантовое число теряет смысл за счет эффектов центробежного искажения и кориолисова взаимодействия. Так как гамильтониан молекулы коммутирует с операцией обращения времени ( которая переводит любую волновую функцию в ее комплексно-сопряженную; см. гл. Поэтому энергетические уровни могут быть классифицированы по значениям положительного квантового числа К, а не квантового числа k, получающего положительные и отрицательные значения. Однако число F является точным квантовым числом для изолированной молекулы в свободном пространстве. [11]
Например, вращательные состояния ( поворотные изомеры) молекулы этана описываются тормозящим потенциалом с тройной симметрией, тогда как потенциал центральной связи молекулы бутана уже отличается от него. Хотя в потенциальной функции этой связи еще сохраняются три минимума, энергии их уже не равны. Самый глубокий минимум соответствует плоской, или транс-конформации. [12]
Вследствие соударений вращательные состояния молекул изменяются, система ротаторов перемешивается, и при равновесии устанавливается некоторое распределение по скоростям ( импульсам) вращательного движения. [13]
Чтобы задать вращательное состояние линейной частицы, необходимо, следовательно, задать два квантовых числа: j и /, - число, характеризующее значение проекции вектора момента количества движения на ось г. Полное состояние частицы, состоящей из п атомов, может быть однозначно характеризовано набором Зга квантовых чисел. [14]
Если изменяется только вращательное состояние молекулы то частота v является самой малой, а длина волны X - самой большой. Мы имеем чистый ротационный йпекгр в дал екой инфра-красней области. [15]