Равновесное состояние - твердое тело
Cтраница 1
Равновесное состояние твердых тел, характеризующееся наличием кристаллической решегки с дальним порядком и анизотропией некоторых макроскопических свойств. [1]
Термодинамически равновесное состояние твердого тела - кристаллическое. [2]
 |
Схема распределения температуры и положение фронта роста кристаллов микропечи. [3] |
Кристаллическое состояние - термодинамически равновесное состояние твердого тела. Процесс перехода вещества из жидкого состояния в кристаллическое носит название кристаллизации. Различают три стадии процесса кристаллизации: переход системы в метастабильное состояние, зарождение кристаллов ( образование зародышей) и рост кристаллов. Метастабильное состояние представляет собой относительно устойчивое состояние пересыщенных растворов или переохлажденных расплавов. Принято считать, что граница метастабильности представляет собой совокупность предельных концентраций раствора при различных температурах, соответствующих началу спонтанной кристаллизации. Размер метастабильной области зависит от природы раствора. [4]
Параграф 4 посвящен трехмерной линейно-упругой механике разрушения, использующей метод граничных элементов, основанный на сингулярных решениях уравнений Навье, описывающих равновесное состояние твердых тел без трещины. Параграф 5 касается методов суперпозиции, применяемых в общем случае для решения трехмерных задач линейной механики разрушения и, в частности, метода альтернирования Шварца - Неймана. Последний подход, используемый в сочетании с методами конечных или граничных элементов для расчета напряжений в твердом теле без трещины, как показано, является наиболее эффективным способом исследования поверхностных дефектов, форму которых можно представить математическими средствами. В главе приведены примеры, иллюстрирующие описанные методы. [5]
Уравнение (1.173) применимо и для других двухфазных систем. Например, при изучении равновесного состояния твердого тела и пара вместо теплоты парообразования г следует использовать теплоту сублимации, а для фаз твердого тела и жидкости - теплоту плавления. [6]
В ней впервые были выведены уравнения для определения разрушающего напряжения при нагружении хрупких твердых тел. Гриффите использовал теорему минимума энергии, согласно которой равновесное состояние твердого тела при нагружении в упругой области отвечает минимуму потенциальной энергии системы в целом. При анализе критерия разрушения Гриффите дополнил эту теорему положением о том, что состояние равновесия возможно, если оно отвечает условию, при котором система может переходить от неразрушения к разрушению путем процесса, включающего непрерывное уменьшение потенциальной энергии. [7]
Величина А называется свободной энергией Гельмгольца или же просто свободной энергией. Так как твердое тело мало изменяет свой объем, величина А часто используется при рассмотрении равновесного состояния твердого тела. При равновесном состоянии система характеризуется минимумом свободной энергии Гельмгольца. [8]
VI концепции критического раскрытия трещины нельзя обойтись без упоминания оригинальной бк-модели хрупкого тела ( модель Леонова-Панасюка [6-8]), позволяющей понять равновесное состояние твердого тела, обусловленного как микро -, так и макротрещинами, а также получить данные о влиянии микротрещин на прочностные свойства твердого тела. [9]
VI концепции критического раскрытия трещины нельзя обойтись без упоминания оригинальной 6 -модели хрупкого тела ( модель Леонова-Панасюка [ 6 - 83), позволяющей понять равновесное состояние твердого тела, обусловленного как микро -, так и макротрещинами, а также получить данные о влиянии микротрещин на прочностные свойства твердого тела. [10]
Отклонения от гармонического характера колебаний вызывает второй член ( Ьх), за счет которого с повышением температуры происходит возрастание среднего расстояния между частицами твердого тела. Коэффициент Ь поэтому иногда называют коэффициентом ангармоничности. В случае равновесного состояния твердого тела все его частицы совершают колебания около узлов кристаллической решетки, положение которых с течением времени не изменяется. [11]
Существуют равновесное и неравновесное по распределению примеси состояния твердого тела. Равновесное состояние может быть получено при конечной скорости кристаллизации. На диаграмме V-CL равновесному состоянию твердого тела отвечает область I, неравновесному - область II. Эти области отделены друг от друга линией равновесности. [12]
Электрическая теория кристаллических решеток дает схему упругого тела, соответствующую до некоторой степени свойствам кристаллов. Истинное же поведение твердых тел значительно сложнее, чем позволяет предположить эта схема. Некоторые из экспериментальных фактов, по-видимому, противоречат основному представлению о кристалле как о равновесном состоянии твердого тела. Для объяснения этих противоречий мы должны углубиться в детали механизма этих явлений. [13]
Электрическая теория кристаллических решеток дает схему упругого тела, соответствующую до некоторой степени свойствам кристаллов. Истинное же поведение твердых тел значительно едожнее, чей позволяет предщшежитъ эта хема. Некоторые - из экспериментальных фактов, по-видимому, противоречат основному представлению о кристалле как о равновесном состоянии твердого тела. Для объяснения этих противоречий мы должны углубиться в детали механизма этих явлений. [14]
Обычно предполагают, что процессы адсорбции и десорбции протекают значительно быстрее, чем перенос газа через твердое тело за счет диффузии. Поэтому скорость просачивания газа определяется процессом диффузии. Согласно закону Генри концентрация растворенного в геле газа на некотором расстоянии от поверхности стенки может быть выражена через эквивалентное давление, характерное для равновесного состояния твердого тела с данной концентрацией растворенного газа и свободным газом. [15]
Страницы: 1 2