Стационарное квантовое состояние
Cтраница 2
Эти функции позволяют определить плотность распределения вероятности г п в каждом стационарном квантовом состоянии и, следовательно, позволяют найти средние значения координаты, импульса и других величин в этих состояниях. [16]
Первый постулат Бора ( постулат стационарных состоянии): в атоме существуют стационарные квантовые состояния, не изменяющиеся с течением времени без внешних воздействий на атом. [17]
Первый постулат Бора ( постулат стационарных состояний): в атоме существуют стационарные квантовые состояния, не изменяющиеся с течением времени без внешних воздействий на атом. [18]
До сих пор мы рассматривали квантовую кинематику, то есть обсуждали свойства стационарных квантовых состояний. [19]
В соответствии с основным предположением статистической термодинамики будем исходить из того, что замкнутая система может находиться с равной вероятностью в любом допустимом стационарном квантовом состоянии. [20]
Согласно волновой механике, которая оперирует вероятностями, нельзя, однако, проследить поведение системы с такой точностью, но если система находится в данном стационарном квантовом состоянии, мы можем сказать, что она ограничена определенной областью фазового пространства. [22]
Кроме сверхпотоков единственными потоками, которые могут течь без диссипации, являются орбитальные токи электронов в атомных и молекулярных системах. Каждый электрон в устойчивом атоме занимает стационарное квантовое состояние, описываемое собственной функцией соответствующего гамильтониана. В своей классической работе Лондон [31], рассуждая по аналогии, заключил, что сверхпотоки также являются квантовыми токами и, более того, что волновая функция некоторого типа простирается на весь сверхтекучий или сверхпроводящий образец. Постулировать макроскопическую волновую функцию - шаг весьма смелый. [23]
Рассмотрим, каким квантовым переходам отвечает серия Лаймана. Как будет показано далее, разрешены не все переходы между стационарными квантовыми состояниями. Ограничений на изменение главного квантового числа нет: разность n nz - nl может быть любой. [24]
В планетарной модели атома водорода правило квантования ( 4) позволяет сразу найти значения энергии атома в стационарных квантовых состояниях. [25]
В применении к равновесной системе, в выражениях ( 92 21 - 23) надо понимать под яр функцию распределения Ферми или Бозе. При этом G-функции окажутся выраженными через Т и ц; тем самым будет осуществлен переход от усреднения по заданному стационарному квантовому состоянию к усреднению по распределению Гиббса. [26]
При этом G-функции окажутся выраженными через Т и / л; тем самым будет осуществлен переход от усреднения по заданному стационарному квантовому состоянию к усреднению по распределению Гиббса. [27]
Структуры, используемые на третьем уровне у для интерпретации химических явлений, являются валентными схемами. Но она неверна в трех других отношениях: 1) имеются не только несколько дискретных состояний, таких, как состояние чистой валентности, но скорее целое линейное многообразие волновых состояний; в этом, конечно, заключается определяющее различие между классической и квантовой механикой; 2) мы пренебрегаем линейными соотношениями между одночленными инвариантами и, таким образом, получаем очень высокое значение для числа nv независимых возможностей; 3) вообще пк стационарных квантовых состояний не совпадают ни с одним из состояний чистой валентности, а являТотся их некоторыми линейными комбинациями. [28]
Интересуясь в классическом случае плотностью распределения в фазовом пространстве ( а не вероятностью нахождения в отдельной фазовой ячейке), мы должны поделить (18.12) и (18.13) на ( 2яй), где dN - число степеней свободы системы из N частиц. Отметим, как своеобразно проявляется в распределениях Гиббса квазизамкнутость системы в термостате. Чтобы система имела функцию или оператор Гамильтона и соответственно обладала определенными микросостояниями ( фазовыми ячейками или стационарными квантовыми состояниями), она должна быть замкнутой или находящейся в стационарном внешнем поле. Но чтобы система при этом могла менять энергию и число частиц, она должна быть незамкнутой. [29]
В квантовой механике есть один фундаментальный прив цнп, имеющий существенное значение для большинства вопросов, относящихся к основным состояниям молекул. Этот принцип лежит в основе концепции резонанса. Это функции координат, которые употребляются в классической теории ( вместе с со-пряженными с ними моментами) для описания системы. Ме-тоды нахождения волновых функций для частных случаев изложены в курсах квантовой механики. Стационарные квантовые состояния молекулы или системы характеризуются определенными значениями полной энергии системы. Эти состояния обозначаются квантовым числом п или набором из двух или более квантовых чисел, каждое из которых может принимать определенные значения. Если известно, что система находится в n - ном квантовом состоянии, то, пользуясь волновой функцией, можно делать предсказа-ния относительно поведения системы. Но эти предсказания, которые относятся к ожидаемым результатам будущих экспериментов, проводимых над системой, в общем случае не могут быть однозначными, а имеют только статистический характер. [30]
Страницы: 1 2