Cтраница 1
Неравновесное состояние системы характеризуется различными значениями ее параметров в каждоп точке системы. [1]
Неравновесное состояние системы, не зависящее от времени, называют стационарным состоянием. В стационарном состоянии, как и в состоянии неполного равновесия, система может характеризоваться значениями макроскопических параметров. [2]
Неравновесное состояние системы характеризуется различными значениями ее параметров в каждой точке системы. [3]
Пусть неравновесное состояние системы описывается средними значениями фурье - компонент Р т эрмитовых динамических переменных Pm ( r), обладающих определенной четностью при обращении времени. [4]
Если неравновесное состояние системы характеризуется перемещением вещества в пространстве ( струи, потоки в газе или жидкости) и передачей теплоты от одних частей системы к другим ( теплопроводность), то параметры системы ( такие, как давление, температура, плотность, состав) изменяются при переходе от одной части системы к другой, а также с течением времени в каждой части системы. В таких случаях для подсчета энтропии системы в каждый данный момент было бы необходимо разделить систему на части, внутри которых эти величины имеют в данный момент определенное значение. В крайних случаях интенсивного перемещения вещества и теплоты ( взрыв) необходимо разделить систему на бесконечно малые части, что возможно только в принципе. [5]
Релаксацию неравновесного состояния системы к равновесному рассматривают в термодинамике неравновесных процессов. [6]
При неравновесном состоянии системы на более высоком уровне расположено больше частиц, чем на более низком. Формально такое распределение частиц по энергетическим уровням получается, если считать Т величиной отрицательной. Поэтому состояние системы, у которой на верхнем уровне больше частиц, чем на нижнем, называется состоянием с отрицательной температурой. [7]
Рассмотрим теперь существенно неравновесное состояние системы. Предположим также, что задания значения переменной у достаточно для описания указанного неравновесного состояния как в начальный ( 0), так и в последующие ( 0) моменты времени. [8]
Рассмотрим теперь существенно неравновесное состояние системы, характеризуемое значениями переменных / -, значительно превышающих их средние флуктуации. [9]
При А О неравновесное состояние системы характеризуется избытком исходных реагентов и для достижения равновесия р-ция должна идти слева направо; при А0, наоборот, система содержит избыток продуктов и р-ция должна идти 6 противоположном направлении. [10]
Рт, описывающие неравновесное состояние системы, коммутируют с гамильтонианом системы Ht. В этом случае мы, конечно, получим тривиальный результат, а именно, - сохранение средних значений этих переменных. Примером служат операторы чисел заполнения одночастичных состояний для идеальных квантовых газов. [11]
Предполагая, что неравновесное состояние системы является пространственно однородным, а слагаемые 8 и S в операторе энтропии S S S даются формулами (6.1.10) и (6.1.11), решить уравнения самосогласования (6.1.15) и (6.1.17) относительно множителей Лагранжа sx и s2 с точностью до первых корреляционных поправок. [12]
Таким образом, первоначальное неравновесное состояние системы эволюционирует во времени, проходя через ряд этапов. [13]
Здесь знак соответствует неравновесному состоянию системы, когда система еще находится в пути к состоянию равновесия ( всякий - неравновесный процесс необратим), а знак равенства - уже достигнутому системой равновесию. [14]
Здесь знак соответствует неравновесному состоянию системы, а знак равенства - достигнутому системой равновесию. [15]