Cтраница 1
Сильно возбужденные состояния в кристалле реализуются на фронте ударной волны ( см. гл. Подобная ситуация возникает при многих видах сильно энергетического воздействия на твердое тело. [1]
Если в сильно возбужденное состояние переведен весь объем зерна, из зон концентраторов напряжений по зерну могут распространяться предвестники трещин, которые во вторичных электронах проявляются как светящиеся треки. На фото 11 показана типичная картина возникновения подобных треков в зерне А от вершины поворачивающегося зерна В. В ходе последующего циклиро-вапня вдоль указанных треков распространяются трещины. [2]
Локальные области сильно возбужденного состояния являются, таким образом, основным источником дислокаций в деформируемой решетке. [3]
Основным критерием сильно возбужденных состояний является изменение числа степеней свободы кристалла, в результате чего указанные состояния оказываются вырожденными относительно возможных атомных конфигураций. Движение различных элементов системы становится менее детерминированным, возникает возможность волнового поведения ионной подсистемы. [4]
Доказательством возникновения сильно возбужденного состояния вещества в контактной зоне ( образования трибоплазмы) при трении пар сталь-бронза со смазкой является ионизация воздуха вблизи поверхности трения при нарушении режима граничного трения. [5]
В предельном случае сильно возбужденных состояний сдвиговая неустойчивость кристаллической решетки может быть квази-пзотропнои. Тогда образование микровихрей на мезоскопическом уровне деформации должно сопровождаться аморфизацией материала. Закономерности такой деформации подробно обсуждаются в гл. [6]
Если атом находится в сильно возбужденном состоянии, то неупругие переходы между состояниями атома можно рассматривать как результат упругого рассеяния слабосвязанного электрона на налетающем атоме. При этом рассеиваемый электрон можно считать классическим, если расстояние, на котором происходит рассеяние, много меньше расстояния от электрона до ядра, т.е. размера, на котором изменяется величина потенциала взаимодействия электрона с ионом. [7]
Стало очевидным, что теория сильно возбужденных состояний в кристаллах - это новая область физики твердого тела, которая принципиально не может быть сведена к описанию поведения дефектов в идеальном кристалле. В то же время сфера приложения новых представлений непрерывно расширяется, особенно в случае экстремальных условий эксплуатации твердых тел. [8]
Особый интерес представляет приложение теории сильно возбужденных состояний в кристаллах к проблеме пластичности и прочности твердых тел. [9]
Расчет электронно-энергетических спектров кристаллов в сильно возбужденном состоянии позволяет развить основы генной инженерии кристаллов и создавать в них качественно новые структуры ( локально или во всем объеме), направленно формируя заданные кристаллические системы и их свойства. [10]
Мы можем рассматривать всякое не слишком сильно возбужденное состояние спиновой системы как совокупность элементарных возбуждений, с которыми связаны распространяющиеся в кристалле волны. Каждое элементарное возбуждение характеризуется, подобно фонону и электрону в решетке, некоторым вектором квазиимпульса р, определяющим энергию элементарного возбуждения ер. [11]
Для тяжелых ядер, находящихся в сильно возбужденных состояниях, распределение энергетических уровней является практически непрерывным. Следует, однако, подчеркнуть, что даже в этом случае время жизни составного ядра в сотни тысяч раз превосходит характерное ядерное время, равное по порядку величины Ю-23 сек. [12]
Своеобразный тип связи наблюдается в некоторых сильно возбужденных состояниях. [13]
Для тяжелых ядер, находящихся в сильно возбужденных состояниях, распределение энергетических уровней является практически непрерывным. Следует, однако, подчеркнуть, что даже в этом случае время жизни составного ядра в сотни тысяч раз превосходит характерное ядерное время, равное по порядку величины Ю-29 сек. [14]
Кристалл в результате возникающих флуктуации приходит в сильно возбужденное состояние в моменты перехода из одного в другое структурное состояние, в которое он попадает при достижении определенного уровня запасенной энергии. Переход к упорядоченному состоянию осуществляется в тот момент, когда предыдущий вид структурного состояния не позволяет сохранять устойчивость кристаллической решетки и ее целостность. В процессе пластической деформации металл представляет собой открытую энергетическую систему, находящуюся вдали от положения равновесия при непрерывном обмене энергии с окружающей средой. Переходы объема кристалла от одного неравновесного структурного состояния к другому равновесному состояния обусловлены минимумом производства энтропии. [15]