Cтраница 3
Частица до и после рассеяния описывается гамильтонианом невозмущенного состояния Но - Пусть его собственные функции tyn и) определяют начальное и конечное состояния. При t - оо частица двигалась свободно, затем включается возмущение - частица испытывает действие поля U ( г), после чего она ( в пределе при t оо) снова движется свободно. [31]
Величины Е, v и i для невозмущенного состояния равны нулю. [32]
Здесь подстрочный индекс О определяет значение для невозмущенного состояния. [33]
Величины q и d1 характеризуют отклонения от исходного невозмущенного состояния. [34]
Таким образом, условия полной статистической устойчивости невозмущенного состояния линейной системы совпадают с необходимыми и достаточными условиями обычной асимптотической устойчивости этой системы. [35]
Суммирование про -, водится по всем невозмущенным состояниям. [36]
Нулевым индексом помечены величины, относящиеся к среднему невозмущенному состоянию атмосферы, а величины без индексов предполагаются малыми отклонениями от этого среднего состояния; кроме того, предполагается, что и, w С с. Предполагается также горизонтальная однородность атмосферы ( и поверхности земли), что дает возможность не рассматривать зависимость от второй горизонтальной координаты. [37]
Таким образом, даже если в некоторых невозмущенных состояниях величина Е С X В отлична от нуля, тем не менее при выполнении условия дЪ / dt V х ( С х В) силовые линии магнитного поля оказываются вмороженными и движутся со скоростью С. Другим следствием концепции вмороженного поля является соотношение Уолена, связывающее величину магнитного поля и плотность вещества. [38]
Функции отклика квантовых сред, имеющих в невозмущенном состоянии отличную от нуля скорость, не содержатся в обычной электродинамике и должны вычисляться особо. Ниже приводится пример такой среды. [39]
&2, m rab m2 - основное и возбужденные невозмущенные состояния для двух тел, а Ро1)) - поправка первого порядка за счет взаимодействия к волновой функции основного состояния этих тел. [40]
Дальнейшее упрощение можно получить, если в качестве невозмущенного состояния приближенно принять безмоментное. [41]
А - среднее от А по каноническому распределению невозмущенных состояний. [42]
А - среднее от А по каноническому распределению невозмущенных состояний. [43]
В последней формуле подстрочный индекс нуль, характеризующий рассматриваемое невозмущенное состояние газа опущен, так как формула ( 65) верна и в случае как угодно движущегося газа, если только под величиной а понимать местную скорость распространения малых возмущений относительно движущегося газа в данной точке потока. К числу наиболее широко наблюдаемых явлений распространения малых возмущений в жидкостях и газах относится распространение звука, заключающееся, как известно, в распространении волн слабого сжатия и разрежения. В связи с этим величину а называют скоростью звука. [44]
В последней формуле подстрочный индекс нуль, характеризующий рассматриваемое невозмущенное состояние газа, опущен, так как формула ( 65) верна и в случае как угодно движущегося газа, если только под величиной а понимать местную скорость распространения малых возмущений относительно движущегося газа в данной точке потока. К числу наиболее широко наблюдаемых явлений распространения малых возмущений в жидкостях и газах относится распространение звука, заключающееся, как известно, в распространении волн слабого сжатия и разрежения. В связи с этим величину а называют скоростью звука. [45]