Основное состояние - электрон
Cтраница 2
До сих пор мы рассматривали лишь основное состояние электрона v / t ( г), в котором вследствие сферической симметрии действие операторов А и Лг эквивалентно, так что член в (5.61) с Т 2 никакого вклада в средние значения э мех) и Г не дает ( ср. [16]
При движении электрона в определенном заданном потенциальном поле основное состояние электрона, очевидно, устойчиво, так как оно соответствует наименьшей полной энергии всей системы. В рассматриваемой задаче источником поля является деформированная ( поляризованная) кристаллическая решетка, которая сама является частью системы и обладает множеством степеней свободы. [17]
В матричном элементе волновые функции гр ] и гр2 отвечают соответственно основному состоянию электрона в атоме и состоянию, принадлежащему сплошному спектру. [18]
В нашей трактовке было использовано приближение независимых частиц в диэлектрической модели для описания основного состояния электрона в разбавленных ( ниже 10 - 3 М) металл-аммиачных растворах. Было сохранено предположение о сферическом характере потенциальной ямы. [19]
 |
Схема энергетических уровней сложной органической молекулы. [20] |
Верхняя группа уровней относится к одному из возбужденных состояний электронов молекулы, нижняя - к основному состоянию электронов. Каждая из указанных групп содержит уровни, отвечающие различным состояниям колебаний ядер молекулы. Вследствие большого числа колебательных степеней свободы структуры верхней и нижней групп уровней чрезвычайно сложны, однако для достижения наших целей нет необходимости в их конкретизации. Существенно лишь то обстоятельство, что спектр люминесценции состоит из большого числа линий, соответствующих переходам молекулы с уровней верхней группы на уровни нижней, причем отдельные линии не разрешаются и в своей совокупности образуют непрерывный спектр люминесценции. [21]
Выражение ( IX, 22) представляет собой разность между энергией состояния с переносом заряда и энергией основного состояния электрона. В отличие от формулы ( IX, 21) в выражении ( IX, 22) матричные элементы построены из одинаковых функций и не содержат в качестве множителя интеграл перекрывания. Поэтому обменными членами первого порядка пренебрегать не следует, ввиду чего выражение для ( IX, 22) приобретает довольно сложный вид. Приблизительно член ( IX, 22) можно оценить как разность между энергией е; соответствующей орбитали, на которую перешел электрон, и энергией et, соответствующей орбитали ф -, с которой произошел переход электрона. [22]
Та орбита, на которой, согласно-представлениям де - Бройля, укладывается одна длина волны, называется основным состоянием электрона в атоме водорода. Остальные орбиты называются возбужденными состояниями. Атом называется невозбужденным, если электрон движется по основной орбите. Однако другие орбиты также являются дозволенными. Поглощение кванта света, удар быстрого электрона или другое достаточно сильное воздействие может перевести электрон на одну из этих орбит. [23]
Положительно заряженный мюон, образовавший вместе с электроном водородоподобный атом - мюоний, распался на позитрон и нейтрино, быстро разлетевшиеся в разные стороны. Волновая функция основного состояния электрона в атоме водорода равна f ( 8лг) - 1 / 2 ( 1 - г / 2гБ) ехр ( - г / 2гБ), где г5 - радиус 1 - й боровской орбиты. [24]
Основными характеристиками элементарных частиц, помимо массы покоя, являются их заряд и спин. Как известно, основное состояние электрона в атоме определяется его взаимодействием с электромагнитным полем ядра и остальных электронов. Спин определяет число электронов, которое может находиться в данном квантовом состоянии ( статистику), и приводит к расщеплению энергетических уровней. [25]
Здесь V ( г) означает потенциал периодического поля кристалла. Пусть далее о з0 ( г) означает волновую функцию основного состояния электрона в по-ле о ( г) ПРИ наличии магнитного поля. Это последнее на опыте всегда гораздо слабее, чем атомные поля, так что г) 0 от Н зависит слабо. [26]
Одна из них связана с помещением голого ядра в магнитное поле. Как показано в работе [164], с помощью постоянного однородного магнитного поля можно существенно понизить энергию основного состояния электрона в поле ядра. [27]
Задача об отыскании уровней энергии атома решается обычно в предположении, что заряд ядра точечный. На самом деле ядро имеет размер, а радиус ядра равен гя - 1 3 - Ю 13 1 / 3 см, где s & - атомная масса. Волновая функция основного состояния электрона в атоме водорода равна г э ( яг) - 1 / 2ехр ( - г / гБ), где ГБ-радиус 1 - й боровской орбиты. [28]
При больших расстояниях R вблизи ядра а ( рис. 92, в) при га гь уравнение (59.1) переходит в уравнение для атома водорода, ядро которого находится в точке а. Волновую функцию основного состояния электрона вблизи а обозначим Ч а. Таким образом, волновая функция Ч /, являющаяся решением уравнения (59.1), заметно отлична от нуля лишь вблизи точек а и Ь, а между а и Ь практически равна нулю. Никакого перекрытия плотностей электронного облака между протонами нет, и никакой ко-валентной связи не возникает. [29]
Посмотрим, как осуществляется нахождение волновой функции электрона в молекуле. Оно осуществляется с помощью применения вариационного принципа или с помощью метода последовательных приближений. В квантовой механике существует теорема, что истинная волновая функция, описывающая основное состояние электронов в молекуле, соответствует минимуму полной энергии. Этот принцип выражает реальный объективный закон, согласно которому устойчивое состояние системы возможно лишь в том случае, если внутренняя энергия ее достаточно мала. Подбирая коэффициенты при атомных функциях так, чтобы получить минимум энергии, мы приходим к выражению, лучше соответствующему истинной волновой функции, чем исходные слагаемые. Повторяя многократно такую операцию, мы получаем все лучшее и лучшее приближение к действительности. [30]
Страницы: 1 2 3