Полученное состояние

Cтраница 2

Давление, наблюдаемое по манометру М7, продолжает линейно расти. При достижении значения 78 45 кПа тумблеры VII и IX переключают на атмосферу, и это давление запоминается. Полученное состояние является исходным для начала опыта при линейно убывающем давлении. [16]

Деформация нагруженного тела сопровождается изменением расстояний между его частицами. Внутренние силы, возникающие между частицами, изменяются под действием внешней нагрузки до тех пор, пока не установится равновесие между внешней нагрузкой и внутренними силами сопротивления. Полученное состояние тела называют напряженным, состоянием. [17]

С помощью табл. 8.1 и рис. 8.2 проследим за работой этого устройства. Для этого нужно подать логический 0 на вход очистки CLR. Полученному состоянию регистра сдвига соответствует строка 1 табл. 8.1. До прихода тактового импульса выходы регистра остаются в состоянии ООООЧ Подадим первый импульс на синхронизирующий вход CLK; индикатор покажет число 1000 ( строка 3 табл. 8.1), поскольку на тактовом импульсе логическая 1 с информационного входа триггера ТА переносится на его выход Q. [18]

Sq и удовлеторяющая условию SJ. Предлагаемый алгоритм получения установочной последовательности представляет собой многошаговую процедуру построения всех возможных переходов автомата М в заданное конечное состояние. Совпадение одного из полученных состояний с начальным состоянием автомата aJ0 указывает, что необходимый переход найден. [19]

При выполнении оператора диспетчер перед обращением к устройству Т, К опрашивает состояние его указателей Г, 3, а также ЗБК, и полученное при этом их состояние сравнивает с состоянием, заданным в операторе. При несовпадении состояния хотя бы одного из указателей, обращение к устройству не производится, а управление передается ветви программы, В качестве СчАК для возврата в программу запоминается адрес первой строки оператора. При переходе на ветвь диспетчер записывает полученное состояние указателей в разряды ячейки АУК в соответствии с табл. 9, а также единицу в десятый разряд этой ячейки. Она указывает, что в ячейке АУК зафиксировано состояние указателей перед обращением к устройству. Если в операторе закрепления вместо адреса АУК был записан нуль, то предназначенная для записи в АУК информация будет находиться на сумматоре. В этом случае программист должен предусмотреть в начале ветви непосредственно за оператором ЗВП запоминание содержимого сумматора. [20]

Статический синхронный RS-триггер.| Статический синхронный D-триггер.| Упрощенная схема ячейки запоминающего устройства. [21]

Следовательно, для того чтобы запомнить значение переменной D, нужно лишь положить S D и R D. В выполненной таким образом ячейке памяти во время такта С 1 устанавливается Q D. Если С 0, то запоминается полученное состояние триггера. Характерная особенность запоминающей ячейки состоит в том, что она имеет только один информационный вход D. Эти схемы называются обычно О-триггерами. Легко заметить, что элемент G4 на рис. 9.27 при С 1 работает как инвертор для переменной D. [22]

К задачам преобразования будем относить те задачи, в процессе решения которых одно состояние предметной области ( пространства) преобразуется в другое, т.е. правила вывода, используемые при решении этих задач, преобразуют предметную область, но не выводят систему за рамки данной области. Проблема здесь состоит в том, чтобы определить, можно ли преобразовывать предметную область и как ее следует преобразовывать, чтобы удовлетворить условиям решаемой задачи. Необходимо отметить, что для определения того, является ли полученное состояние конечным и можно ли преобразовывать текущее состояние, необходимо решить задачу анализа. [23]

В силу этого обстоятельства перевод автомата ( 5В) a - ( SB) осуществляется оператором выбором одной из атомарных операций из / S на основании опыта и интуиции. Окончательный вывод о целесообразности применения выбранной атомарной операции может быть сделан только после анализа полученного состояния ( SB) t i. В случае неудовлетворительных результатов анализа оператор отказывается от ее применения и выбирает новую атомарную операцию. [24]

Кривая намагничивания ферромагнетика. [25]

В общем случае намагниченность ферромагнетика зависит не только от напряженности воздействующего магнитного поля, но и от магнитной предыстории образца. Если исходным является размагниченное состояние образца, то зависимость его намагниченности от напряженности поля графически изображается нулевой кри-вой намагничивания. Если размагнитить ферромагнетик нагревом до точки Кюри с последующим охлаждением в отсутствие магнитных полей, то полученное состояние ферромагнетика называется абсолютным нулевым состоянием, а кривая намагничивания, снятая от такого исходного состояния, называется абсолютной нулевой кривой намагничивания. [26]

Легко видеть, пользуясь табл. 4.6, что получаемые комбинации соответствуют коду 2 - 4 - 2 - 1, Заметим, что этот код является дополнительным; дополнение числа до 9 получается в нем заменой нулей на единицы и единиц на нули. Дополнение до 9 получается при снятии сигнала на цепи счет II и приложения сигнала 0 ( импульса положительного напряжения) на цепь, обозначенную Дополнение; в этом случае каждый из четырех триггеров изменяет состояние, однако сигналы переноса, которые могут появиться при этих обстоятельствах, не смогут распространяться и, таким образом, не смогут вызывать изменения полученных состояний. [27]

Предоставим всем входящим сюда массам возможность сближаться под действием взаимного тяготения. Пусть этот процесс будет так облегчен путем катализа, чтобы свободно протекали все ядерные реакции вплоть до самого конечного этапа термоядерной эволюции. Сделаем так, чтобы все тепло, выделяющееся в ходе реакций, полностью отводилось. Предусмотрим, чтобы в том случае, если будут происходить взрывы, при которых освобождается механическая энергия, все выброшенные осколки были задержаны и остановлены, каждый из них охлажден и осторожно возвращен центральной массе, так чтобы полученное состояние характеризовалось наименьшей возможной энергией. При этом будет сохранено исходное число нуклонов Л, но понизится величина массы - энергии системы. В конце концов наша звезда устанет; она не сможет больше выбрасывать вещество, не сможет испускать фотонов, не сможет испускать нейтронов и придет в абсолютно наинизшее состояние, которым только может обладать система А нуклонов при совместном действии ядерных и гравитационных сил. Нас интересует как раз само это состояние, а не тот путь или время, которое потребовалось для его достижения. [28]

Игровой анализ соревновательных систем сложен по следующим причинам. Ситуации равновесия по Нэшу в данном случае не существует, что легко показать. Гарантирующей стратегией каждого элемента является у О ( не участвовать в соревновании), что не соответствует эффекту движения вперед, наблюдаемому в реальных системах, и, следовательно, не может считаться достаточно приемлемым определением решения игры. Мы рассмотрим некоторый вариант П - решения, который представляется достаточно разумным для исследования соревновательных систем. Сначала попытаемся определить равновесное в некотором разумном смысле состояние системы, а затем покажем, что полученное состояние является П - равновес-ным. Очевидно, в этом случае элемент с меньшим номером находится в лучших условиях, и разумно предположить, что в равновесном решении игры он будет занимать лучшее место. [29]

При обработке информации ( записанной в двоичных числах) в такой цепочке кубитов, с ней будет совершаться последовательность унитарных преобразований, причем параллельно будет обрабатываться все 2 вариантов исходных данных. Итак, в такой цепочке кубитов реализуется квантовый параллелизм, существенно сокращающий время квантовых вычислений. Согласно [224], состояние квантового компьютера является суммой огромного числа слагаемых, каждое из которых представляет собой произведение состояний вида 0) или 1), т.е. на языке А. Розена [225] такое состояние квантового компьютера является сложным перепутанным состоянием. При операции обработки информации над этим состоянием производится серия конкретных унитарных преобразований, а затем осуществляется измерение нового полученного состояния. В итоге мы убедились, что работа квантового компьютера базируется на операциях с перепутанными состояниями цепочки кубитов. Одна из трудностей создания квантового компьютера состоит в обеспечении квантовой когерентности большого числа кубитов ( например, атомов или ионов), подразумевающей отсутствие любых неконтролируемых взаимодействий кубитов друг с другом, а также со средой. В целом, ситуация с созданием твердотельных квантовых процессоров сложная и подавляющее число работ в этом направлении посвящено обсуждению физических принципов их функционирования. Остановимся на некоторых возможных вариантах оптических процессоров, с помощью которых предполагается реализовать операции квантовой логики. [30]

Страницы: 1 2 3