Сверхпроводящее состояние
Cтраница 2
Стабилизируют сверхпроводящее состояние соленоидов двумя способами: не допускают появления скачков потока, приводящих к возникновению нормальной фазы; создают условия, при которых нормальная фаза не распространялась бы по тонконесущему элементу и не выводила весь соленоид из сверхпроводящего состояния. [16]
 |
Зонная диаграмма полупроводника, у которого может наблюдаться сверхпроводимость.| Зависимость критической температуры сверхпроводимости от концентрации носителей заряда для GeTe и SnTe. [17] |
В сверхпроводящее состояние теллурид германия может переходить, если в качестве примеси используется серебро. [18]
Для сверхпроводящего состояния характерно то, что магнитное поле не проникает в толщу сверхпроводника. Если сверхпроводящий образец охлаждается, будучи помещенным в магнитное поле, в момент перехода в сверхпроводящее состояние поле выталкивается из образца, и магнитная индукция в образце обращается в нуль. Вещества с i 1 называются диамагнетиками. Таким образом, сверхпроводник является идеальным диамагнетиком. [19]
Существование сверхпроводящего состояния ограничивается двумя факторами: критической температурой перехода Тс, выше которой сверхпроводимость не существует; критическим магнитным полем Нс, разрушающим сверхпроводимость. [20]
 |
Плотность состояний сверхпроводника при температуре Г 0 ( сплошная кривая и Т 5 0 ( штриховая и для несверхпроводника ( штрихпунктирная.| Зависимость магнитной индукции. [21] |
Особенностью сверхпроводящего состояния является сильная корреляция между отдельными куперовскими парами, что обусловлено высокой концентрацией электронов проводимости в металле ( около 1028 м - 3), расстояние между которыми много меньше длины когерентности. Именно это обстоятельство и определяет отсутствие сопротивления сверхпроводника, для которого влияние рассеяния на примесях, дефектах и тепловых колебаниях решетки пренебрежимо мало. [22]
В сверхпроводящем состоянии образец диамагнитен и его сопротивление равно нулю. [24]
В чистом сверхпроводящем состоянии в сверхпроводнике I рода ( и II рода, если HHci) на частотах ниже энергетической щели энергия поглощается квазичастицами, которые находятся в тепловом равновесии. Для этих частот разумно рассматривать поглощение в рамках двухжидкостной модели. [25]
Гкр в сверхпроводящее состояние - у таллисвой системы ( ТЬСа Е СизОд): Гкр120 130 К. [26]
Переход в сверхпроводящее состояние сопровождается не только существенным изменением магнитных свойств вещества, но и изменением его тепловых свойств. Так, в отеутствие магнитного поля при температуре перехода Тс скачкообразно изменяется теплоемкость. При наличии магнитного поля изотермический переход из сверхпроводящего состояния в нормальное связан как ео скачкообразным изменением теплоемкости, так и е поглощением теплоты, а обратный переход-в ее выделением. Кроме того, при этом скачкообразно изменяется теплопроводность вещества. Указанные экспериментальные факты легли в основу термодинамической теории сверхпроводимости, в которой сверхпроводящее и нормальное состояния рассматриваются как две различные фазы вещества. [27]
Переход в сверхпроводящее состояние представляет собой фазовое превращение вещества. Весьма своеобразно поведение сверхпроводников в магнитном поле. [28]
АшМЬз в сверхпроводящее состояние зависит от его структуры, и приведенные выше величины справедливы для сплава со структурой типа 3 - W. Для сплава того же состава, но имеющего кубическую структуру типа W, критическая температура перехода в сверхпроводящее состояние значительно ниже, 1 2 К. [30]
Страницы: 1 2 3 4