Длинный цилиндрический сосуд

Cтраница 1

Длинный цилиндрический сосуд, изображенный на рис. а, находится под действием внутреннего избыточного давления q - - 1 МПа. По концам сосуд имеет крышки, которые будем считать недеформируемыми. [1]

Длинный цилиндрический сосуд, изображенный на рис. а, находится под действием внутреннего избыточного давления q I МПа. По концам сосуд имеет крышки, которые будем считать недеформируемыми. [2]

В случае достаточно длинного цилиндрического сосуда можно считать, что распределение свободных радикалов по сосуду обладает осевой симметрией и не зависит от расстояния z до основания цилиндра, т.е. я в данной точке является функцией только расстояния / от оси сосуда. [3]

Скорость распространения пламени в длинных цилиндрических сосудах осложняется в связи с торможением, возникающим у стенок, а также из-за потери тепла, поглощаемого стенкой. [4]

Графики перемещения правого ( 1, 2, 3 и 4 и левого ( /, 2 и 3 фронтов пламени при АЦ, равных соответственно 0 5. 0 2. 0 1 и О. [5]

Для определенности будем рассматривать случай сгорания газов в длинном цилиндрическом сосуде, хотя форма основания сосуда и в этом случае принципиального значения не имеет. Теплообмен продуктов сгорания со стенками сосуда, во-первых, приводит к уменьшению их объема, а значит и искажает картину движения газов, описанную при решении задачи в первом приближении, а во-вторых, к снижению давления в сосуде в процессе сгорания, включая и конечное давление, взрыва. [6]

Уравнение (2.38) совместно с (2.34) полностью описывает динамику роста давления в длинном цилиндрическом сосуде. Кривые 1, 2 и 3 роста давления соответствуют кривым 1, 2 и 3 перемещения фронта пламени. [7]

Уравнения (2.25), (2.26), (2.27) и (2.7) представляют собой: систему, полностью описывающую динамику развития взрыва в длинном цилиндрическом сосуде при произвольном месте-возникновения очага пламени. [8]

На использовании уравнения ( 7 - 44а) основана оригинальная методика экспериментального определения теплоемкости ср газов при невысоких давлениях, предложенная Коллинзом и Ван-Вайле - ном. В длинном цилиндрическом сосуде находится исследуемый газ. Внутри газа концентрично расположена труба. С помощью вентилятора, расположенного в нижней части сосуда, создается небольшая циркуляция исследуемого газа по вертикали. [9]

Рассмотрим нематик в длинном цилиндрическом сосуде, причем граничные условия требуют перпендикулярности п поверхности сосуда. Естественно ожидать что в равновесии вектор п в каждой точке будет лежать в плоскости поперечного сечения цилиндра и направлен по радиусу в этом сечении ( как это изображено на рис. 27, а); очевидно, что на оси цилиндра направление п будет при этом неопределенным, так что эта ось будет дисклинацией. Если же граничные условия1 требуют параллельности направления п стенке сосуда в плоскостях его поперечного сечения, то установится распределение с векторами п, лежащими везде вдоль концентрических окружностей в этих плоскостях с центрами на оси цилиндра ( рис. 27, б); и в этом случае направление п на оси будет неопределенным. [10]

Рассмотрим нематик в длинном цилиндрическом сосуде, причем граничные условия требуют перпендикулярности п поверхности сосуда. [11]

Рассмотрим нематик в длинном цилиндрическом сосуде, причем граничные условия требуют перпендикулярности n поверхности сосуда. Естественно ожидать, что в равновесии вектор n в каждой точке будет лежать в плоскости поперечного сечения цилиндра и направлен по радиусу в этом сечении ( как это изображено на рис. 27, а); очевидно, что на оси цилиндра направление n будет при этом неопределенным, так что эта ось будет дисклинацией. Если же граничные условия требуют параллельности направления n стенке сосуда в плоскостях его поперечного сечения, то установится распределение с векторами п, лежащими везде вдоль концентрических окружностей в этих плоскостях с центрами на оси цилиндра ( рис. 27, б); и в этом случае направление n на оси будет неопределенным. [12]

Существование стационарного температурного режима облегчает решение дифференциального уравнения для температуры и в случае систем без перемешивания. Ниже приводится это решение для достаточно длинного цилиндрического сосуда. [13]

Ради простоты будем считать, что газ или жидкость находится внутри бесконечно длинного цилиндрического сосуда под подвижным невесомым поршнем. Пусть вначале поршень покоился, а затем в некоторый момент времени t t0 начал равномерно двигаться вдоль оси X сосуда со скоростью vlt вызывая объемную деформацию среды. [14]

Страницы: 1