Cтраница 1
Упругие соударения электронов с атомами ртути не могут воспрепятствовать электронам попадать на анод. Неупругие столкновения могут явиться причиной практически полного отсутствия анодного тока. В самом деле, если электроны при неупругом столкновении с атомами ртути потеряют свою энергию настолько, что они не смогут преодолеть слабого задерживающего поля между - сеткой 5 и анодом А, анодный ток должен практически упасть до нуля. [1]
Различают неупругие и упругие соударения электронов с атомами газа при движении частиц в разрядном промежутке. В первом случае сумма кинетических энергий частиц меняется за счет изменения потенциальной энергии атома. К неупругим относятся соударения, в результате которых происходит возбуждение или ионизация атома. [2]
Здесь vea - частота упругого соударения электрона с атомом основного газа, обозначает усреднение по сферически симметричной функции распределения электронов. [3]
Поэтому, например, при упругих соударениях электронов с молекулами, вследствие большой разницы масс, электроны теряют мало энергии. Основная потеря энергии электронами происходит в неуцругих соударениях. Быстрые же частицы с относительно большей массой, например осколки деления тяжелых ядер или атомы отдачи, могут терять Е упругих соударениях с молекулами значите. В этих случаях довольно быстро устанавливается равновесное распределение энергии в газе. [4]
Поэтому, например, при упругих соударениях электронов с молекулами, вследствие большой разницы масс, электроны теряют мало энергии. Основная потеря энергии электронами происходят в неупругих соударениях. Быстрые же частицы с относительно большой массой, например соколки деления тяжелых ядер или атомы отдачи, могут терять IB упругих соударениях с молекулами значительную часть своей энергии. В этих случаях довольно быстро устанавливается равновесное распределение энергии в газе. [5]
Поэтому, например, при упругих соударениях электронов с молекулами, вследствие большой разницы масс, электроны теряют мало энергии. Основная потеря энергии электронами происходит в неупругих соударениях. Быстрые же частицы с относительно большой массой, например осколки деления тяжелых ядер или атомы отдачи, могут терять IB упругих соударениях с молекулами значительную часть своей энергии. В этих случаях довольно быстро устанавливается равновесное распределение энергии в газе. [6]
Рассеяние электронов на кристаллической решетке рассматривается как классическое упругое соударение электронов с атомами и ионами. Очевидно, поскольку масса электрона много меньше массы атома, доля кинетической энергии, теряемая в одном соударении, должна быть невелика. [7]
Наиболее существенным для газового разряда видом упругого соударения является упругое соударение электрона с атомом газа. Процесс такого соударения иллюстрирует диаграмма, приведенная на рис. 1 - 3, а. Левая ее часть относится к состоянию частиц до соударения, а правая - после соударения. В приведенной схеме атом условно представлен в виде шаровой частицы с ядром в центре и одним валентным электроном в периферической оболочке. [8]
Изменение энергии, отдаваемой электронами атомам газа в единице объема за единицу времени, определяется упругими соударениями электронов с атомами газа. [9]
В силу того, что масса атома превышает массу электрона в тысячи раз, при упругом соударении электрона с атомом скорость атома практически не меняется и кинетическая энергия электрона также остается неизменной. Меняется лишь направление движения электрона. [10]
Так как член Waa в уравнении опущен, то предполагается, что обмен энергией между электронами и тяжелыми частицами происходит благодаря только упругим взаимодействиям, поскольку в указанном диапазоне температур доля молекул еще мала и преобладают упругие соударения электронов с атомами и ионами. С понижением Та возрастает энергия, которая передается к стенке благодаря теплопроводности тяжелых частиц и уменьшается концентрация электронов пе, вследствие чего разность температур АГГе - Та может оказаться столь большой, что температура Те вблизи стенок канала начинает возрастать. [11]
При своем перемещении по кристаллу электрон сталкивается с ионами решетки, изменяет в этих столкновениях направление движения и частично величину своей кинетической энергии, а значит, и скорость направленного движения. Рассеяние электронов на кристаллической решетке рассматривается как классическое упругое соударение электронов с атомами и ионами. Очевидно, поскольку масса электрона много меньше массы атома, доля кинетической энергии, теряемая в одном соударении, должна быть невелика. [12]
Считать, что потеря энергии электрона обусловлена упругими соударениями электронов с атомами. [13]
Исходные положения теории Кадышевича: электронный газ в металле является вырожденным газом с распределением энергии по Ферми; упругие столкновения с ионами решетки металла изменяют направление-движения первичного электрона; проникающий в металл первичный электрон и созданные им вторичные электроны тормозятся благодаря взаимодействию с электронами проводимости. Взаимодействие электронов с ионами решетки учитывается путем рассмотрения упругих соударений электрона с решеткой. Кадышевич учитывает суммарно как рассеяние, обусловленное наличием решетки и ее периодического поля, так и рассеяние, вызванное тепловыми колебаниями решетки. Кадышевичу удается объяснить ряд типичных особенностей вторичной эмиссии, в том числе возрастание коэффициента о при увеличении угла падения первичных электронов ( возрастание тем более быстрое, чем больше скорость первичных электронов) и малые значения 8 для щелочных металлов. В последнем случае концентрация свободных электронов больше, чем у других металлов; следовательно, торможение, обусловленное кулоновым взаимодействием между электронами, тоже больше, а соответствующий полный пробег как первичных, так и вторичных электронов меньше. [14]
Исходные положения теории Кады-шевича: электронный газ в металле является вырожденным газом с распределением энергии по Ферми; упругие столкновения с ионами решетки металла изменяют направление движения первичного электрона; проникающий в металл первичный электрон и созданные им непосредственно или ступенчатым путем вторичные электроны тормозятся благодаря взаимодействию с электронами проводимости. Взаимодействие электронов с ионами решетки учитывается путем рассмотрения упругих соударений электрона с решеткой. [15]