Cтраница 1
Сохранение полной энергии достигается в этом случае за счет перехода избыточной энергии в колебательную и вращательную энергию. Поэтому образуется колебательно-возбужденное три-плетное состояние или основное состояние с очень высоким уровнем возбуждения колебаний. [1]
Ввиду сохранения полной энергии эта энергия, прежде связанная с веществом, переходит от вещества к фронту ф-волны ( фиг. [2]
Закон сохранения полной энергии для рассматриваемой системы выполняется автоматически н силу того, что функция Лагранжа системы L, ( см. (4.19)) но зависит явно от времени. [3]
Законы сохранения полной энергии и полного момента количества движения, равно как и импульса, выполняются для любых изолированных систем, каковой, в частности, можно считать и нашу солнечную систему. [4]
Законы сохранения полной энергии ( механической и электромагнитной) и полного количества движения, полученные в гл. [5]
Закон сохранения полной энергии системы позволяет найти выражения для плотности as производства энтропии и плотности § диссипативной функции. [6]
Закон сохранения полной энергии системы позволяет найти выражения для плотности crs производства энтропии и плотности в1 диссипативной функции. [7]
Кроме закона сохранения полной энергии, в ядерных реакциях выполняется еще целый ряд законов сохранения: законы сохранения электрического заряда и числа нуклонов, законы сохранения импульса и момента импульса, четности. Законы сохранения накладывают определенные ограничения ( запреты) на протекание ядерных реакций и, следовательно, позволяют правильно записывать возможные реакции и получать важные сведения о продуктах реакции. [8]
От уравнений сохранения полных энергий фаз (2.4) можно перейти к уравнениям притока тепла, которые имеют неоднородные члены, описывающие источники тепла: работу сил трения между фазами; кинетическую энергию масс, претерпевающих химические превращения ( передается только в газ); теплообмен между фазами Qt; работу сил давления, возникающую за счет изменения удельного объема фаз. [9]
При интегрировании контролируется сохранение полной энергии системы. [10]
В согласии с законом сохранения полной энергии Е частица 3 движется относительно пары ( 1 2) в канале а с энергией Е - еа, поскольку на внутреннее состояние квазидейтрона затрачена энергия еа. [11]
Это соотношение выражает закон сохранения полной энергии в локальной форме. [12]
Гироскопические силы не нарушают закона сохранения полной энергии ( см. § 8), и потому все доказательство теоремы Лагранжа остается без изменения и при наличии гироскопических сил. Поэтому и здесь с этим небольшим изменением доказательство теоремы сохраняется. [13]
Гироскопические силы не нарушают закона сохранения полной энергии ( см. § 8), и потому все доказательство теоремы Лагранжа остается без изменения и при наличии гироскопических сил. При диссипативных силах полная энергия Е Т П убывает при движении системы, и, следовательно, во время движения вместо равенства Е EQ имеет место неравенство Е EQ. Поэтому и здесь с этим небольшим изменением доказательство теоремы сохраняется. [14]
Последнее соотношение выражает собою закон сохранения полной энергии, которая равняется кинетической, так как потенциальная энергия равна нулю. [15]