Спаривание - нуклон
Cтраница 1
Спаривание нуклонов в рамках чистой одночастичной модели учитывает, грубо говоря, короткодействующие корреляции в движении нуклонов, ожидаемые за счет остаточных взаимодействий; коллективная и обобщенная модели пытаются учесть также и дальнодействующие корреляции. Они достигают этого заменой смешивания конфигураций сфероидальной деформацией, представляющей усредненное по времени пространственное распределение, которое ожидается для надлежащей смеси одночастичных конфигураций. Предполагается, что осцилляции деформированного ядра около его равновесной формы достаточно медленны по сравнению с индивидуальным движением частиц, и рассмотрение одно-частичных и коллективных состояний поэтому может быть проведено порознь. Такое допущение эквивалентно в общих чертах приближению Борна - Оппенгеймера в теории строения молекул. [1]
Спаривание нуклонов учитывается введением операторов квазичастиц а с помощью кано-нпч. [2]
 |
Векторная диаграмма полного момента количества движения деформированного ядра ( по обобщенной модели. [3] |
Большое значение спаривания нуклонов внутри ядер проявляется как в возникновении специального члена в формуле для энергии связи [ см. равенство ( 3) гл. [4]
Вообще же преобладание типа gg получается благодаря эффекту спаривания нуклонов по спинам. [5]
 |
Схема энергетических уровней нуклонов в атомном вире. Слева указаны значения /, посередине-значения /. [6] |
Большая устойчивость ядер с заполненными протонными и нейтронными оболочками связана еще с эффектом спаривания нуклонов. Оказывается, что взаимодействие пары нейтронов ( протонов), имеющих проекции полного момента, отличающиеся только знаком, значительно сильнее, чем взаимодействие других пар нуклонов. Эффект спаривания обусловлен остаточным взаимодействием нуклонов в ядре. В ядрах с четным числом протонов и четным числом нейтронов ( четно-четные ядра) все нуклоны спарены. [7]
Разность масс четных и нечет - [ ых ядс) также указывает на присутствие в ядре ффекта спаривания нуклонов. [8]
Возникновению несферичности способствует наличие в ядре незаполненных оболочек; существенную роль в этом явлении играет, по-видимому, также явление спаривания нуклонов. Напротив, замкнутость оболочек способствует сферичности ядра. Характерным в этом смысле является дважды магическое ядро j; 8Pb; в силу резко выраженной замкнутости его нуклоннои конфигурации это ядро ( а также и близкие к нему ядра) является сферическим, что и приводит к появлению разрыва в ряду несферических тяжелых ядер. [9]
Возникновению несферичности способствует наличие в ядре незаполненных оболочек; существенную роль в этом явлении играет, по-видимому, также явление спаривания нуклонов. Напротив, замкнутость оболочек способствует сферичности ядра. Характерным в этом смысле является дважды магическое ядро 2 § 2РЬ; в силу резко выраженной замкнутости его нуклонной конфигурации это ядро ( а также и близкие к нему ядра) является сферическим, что и приводит к появлению разрыва в ряду несферических тяжелых ядер. [10]
Возникновению несферичности способствует наличие в ядре незаполненных оболочек; существенную роль в этом явлении играет, по-видимому, также явление спаривания нуклонов. Напротив, замкнутость оболочек способствует сферичности ядра. [11]
В предположении одночастичнои модели при спаривании нуклонов в этом случае нечетными остаются один протон и один нейтрон, причем каждый из них дает свой вклад в момент ядра. Для этого ядра в основном состоянии совершенно однозначно предсказывается положительная четность, ибо каждый из двух нечетных нуклонов, находится в / - состоянии и имеет поэтому отрицательную четность. [12]
Эта аномалия и служит свидетельством сверхтекучести нейтронного вещества сердцевины как результата куперовского спаривания нуклонов за счет ядерных сил. [13]
В (4.3) учтены статистические и капельные свойства ядер, энергия ядерного взаимодействия с учетом эффектов несимметрии ( А Ф 2Z) и спаривания нуклонов, кулоновская и поверхностная энергии ядер. Энергия холодных электронов дана в (2.22) - (2.23), а величина WL есть энергия электростатического взаимодействия, возникающая из-за наличия точечных положительных зарядов в однородном фоне отрицательных. [14]
Этот процесс должен наблюдаться среди легких ( Z 50) ядер с четным Z, расположенных непосредственно за границей области протонно-стабильных изотопов. Такие ядра, будучи едва устойчивыми к испусканию одного протона, могут оказаться нестабильными к испусканию сразу двух протонов ввиду того, что ва счет спаривания нуклонов [ последний член в уравнении ( 3) гл. Более того, если по абсолютной величине положительная энергия связи Z-то протона меньше, чем отрицательная энергия связи ( Z - 1) - го протона, существует энергетическая возможность испускания двух протонов. Энергии образования пар протонов составляют 1 - 3 Мэв, и энергия, выделяющаяся при испускании двух протонов, должна всегда быть меньше этой величины. [15]
Страницы: 1