Спектр - тепловое излучение
Cтраница 2
Путем квазиреального эксперимента показано, что даже при высокой инструментальной точности прибс ров ( 6ех 0.05 %), регистрирующих спектр теплового излучения объекта, при аппроксимации зависимости е ( / параметрическими функциями, реально можно использовать всего несколько неизвестных параметров. Пр увеличении числа параметров возникает неустойчивость задачи по входным данным. Как уже отмечалось этим недостатком не обладают традиционные методы, используемые при теплофизических и метрологиче ских исследованиях е ( А) при высоких температурах. [16]
 |
Сравнение экспериментальной кривой распределения энергии в спектре абсолютно черного тела ( / с кривой, рассчитанной по формуле Рэлея - Джинса ( 2. [17] |
Таким образом, формула Рэлея - Джинса, опирающаяся на классическую физику, находится в противоречии с опытом: в спектре теплового излучения большая часть энергии приходится на коротковолновую часть спектра. Такое положение было названо одним из основоположников квантовой теории Эренфестом ультрафиолетовой катастрофой. [18]
Частотный спектр излучения абсолютно черного тела ( АЧТ) имеет характерный максимум, который сдвигается при повышении температуры в коротковолновую часть спектра теплового излучения. [19]
 |
Зависимость л3 и скорости излучательной рекомбинации на единичный интервал частот Р ( ч р ( ч от. [20] |
При переходе в глубь полосы, несмотря на возрастание поглощения, вероятность рекомбинации падает, так как резко уменьшается плотность фотонов в спектре теплового излучения. [21]
Радиационные свойства частиц угольной пыли различных твердых топлив могут быть определены, если известны их оптические параметры п и х и их дисперсия в инфракрасной области спектра теплового излучения пламени. [22]
Как следует из теоретических решений ( 1 - 21) и ( 1 - 22) для малых р, сажистые частицы в пламени обладают весьма низкой поглощательной способностью во всей области спектра теплового излучения пламени. [23]
Таким образом, для расчетов излучения частиц углерода в горящих факелах необходимо, наряду с размером частиц d, знать также их комплексные показатели преломления m ( k) во всей области спектра теплового излучения промышленных пламен. [24]
Что же касается комплексного показателя преломления частиц сажи, в расчетах необходимо учитывать дисперсию показателя преломления п ( К) и показателя поглощения к ( А) в существенной для теплообмена в топках инфракрасной области спектра теплового излучения пламени. [25]
Наряду с результатами экспериментальных исследований в книге приведены также данные теоретических расчетов спектральных коэффициентов ослабления лучей твердыми частицами в зависимости от параметра дифракции р и комплексного показателя преломления т в характерных для котельных установок областях спектра теплового излучения дисперсной системы и распределений частиц по размерам. Они позволяют сделать ряд общих выводов, касающихся влияния электромагнитных свойств вещества на рассеивающую и поглощательную способности частиц, а также могут быть использованы для расчетов радиационного поля в различных дисперсных системах. Для удобства и наглядности многие из данных по спектральным коэффициентам ослабления лучей твердыми частицами представлены в виде графиков. Видны области, в которых справедливы асимптотические решения для предельно малых и больших частиц, а также изменения в зависимости от р и т соотношения между рассеянием и поглощением. [26]
Пирометры излучения, из которых наибольшее распространение получили: а) оптические, основанные на измерении интенсивности монохроматического излучения нагретого тела; б) цветовые ( пирометры спектрального отношения), основанные на измерении распределения энергии в спектре теплового излучения тела; в) радиационные, основанные на измерении мощности излучения нагретого тела. [27]
Это излучение называется тепловым. Спектр теплового излучения сплошной. При падении излучения на тело часть этого излучения поглощается, переходя в тепло и увеличивая температуру тела. Кроме того, излучение частично отражается, а также проходит, не поглощаясь. Поглощательная способность АЧТ при любой температуре равна единице. Излучение АЧТ определяется только его температурой и не зависит от свойств вещества, из которого оно состоит. В природе не существует тел, обладающих свойствами АЧТ для всех длин волн. Искусственным путем свойства АЧТ лучше всего воспроизводятся посредством малого отверстия в стенке большой замкнутой полости при условии, что эта стенка имеет во всех точках постоянную температуру и не пропускает падающего на нее потока излучения. [28]
Излучения тел представляют собой электромагнитные колебания с различной длиной волны ( Я) от долей микрона до многих километров. При температурах, встречающихся в теплотехнике спектр теплового излучения охватывает волны с Я от 0 4 до 400 микрон. [29]
В заключение отметим, что спектр излучения нагретых тел является настолько широким, что коэффициент полезного действия ламп накаливания и других осветительных приборов, основанных на излучении раскаленных тел, совершенно ничтожен. Область видимого света соответствует лишь узкой полосе в спектре теплового излучения. [30]
Страницы: 1 2 3