Постоянная диполь
Cтраница 3
Согласно ( 1 41), молекулярная рефракция Лорентц-Лоренца для видимых лучей характеризует именно электронную поляризуемость, так как высокочастотные электромагнитные колебания видимого света практически не смещают сравнительно тяжелые атомные ядра и не ориентируют постоянные диполи. [31]
Согласно ( 1 41), молекулярная рефракция Лорентц - Лоренца для видимых лучей характеризует именно электронную поляризуемость, так как высокочастотные электромагнитные колебания видимого света практически не смещают сравнительно тяжелые атомные ядра и не ориентируют постоянные диполи. [32]
Согласно ( 1 41), молекулярная рефракция Лорентц - Лоренца для видимых лучей характеризует именно электронную поляризуемость, так как высокочастотные электромагнитные колебания видимого света практически не смещают сравнительно тяжелые атомные ядра и не ориентируют постоянные диполи. [33]
При изучении этого явления часто приходилось встречаться с нарушениями ожидаемой количественной зависимости и, в конце концов, пришлось видоизменить теорию поляризации, приняв во внимание возможность того, что кроме индуцированных диполей в системе могут иметься также и постоянные диполи, возникающие в результате неодинакового притяжения связующих электронов к двум связываемым ими атомам. Эта точка зрения была развита Дебаем и другими исследователями и дала удовлетворительное количественное согласие между фактами и теорией. [34]
Роль дисперсионной составляющей особенно велика при взаимодействии молекул конденсированных фаз на больших ( по сравнению с молекулярными размерами) расстояниях. Суммарный ДИПОЛЬНЫЕ момент макроскопических фаз в большинстве равен нулю: составляющие их постоянные диполи ориентируются в пространстве таким образом, что их электрические поля взаимно нейтрализуют друг друга. [35]
Роль дисперсионной составляющей особенно велика при взаимодействии молекул конденсированных фаз на больших ( по сравнению с молекулярными размерами) расстояниях. Суммарный дипольный момент макроскопических фаз в большинстве случаев равен нулю: составляющие их постоянные диполи ориентируются в пространстве таким образом, что их электрические поля взаимно нейтрализуют друг друга. [36]
Таким образом, кроме диамагнитного эффекта ( а он всегда присутствует), существует еще возможность выстраивания индивидуальных атомных моментов в одном направлении. Магнитные моменты в этом случае стараются выстроиться по направлению магнитного поля ( точно так же, как постоянные диполи в диэлектрике выстраиваются в электрическом поле) и наведенный магнетизм стремится усилить магнитное поле. Это и есть парамагнитные вещества. Парамагнетизм, вообще говоря, довольно слаб, потому что выстраивающие силы относительно малы по сравнению с силами теплового движения, которые стараются разрушить упорядочивание. Отсюда также следует, что парамагнетизм обычно чувствителен к температуре. Исключение составляет парамагнетизм, обусловленный спинами электронов, ответственных за проводимость металлов. [37]
Физическое явление, лежащее в основе этого уравнения, следующее: ввиду того что свет является электромагнитным колебанием, он определяет в молекулах смещение электрических зарядов, аналогичное смещению, произведенному переменным электрическим полем. Однако вследствие очень больших частот света ( по сравнению с частотами, применяемыми для измерения диэлектрической постоянной) постоянные диполи не успевают изменить свою ориентацию в электрическом поле световых волн. [38]
Первая модель, использованная для описания источника сил притяжения, была предложена Кеезомом [8 ] и характеризовала взаимодействие между молекулами с постоянным дипольным моментом. Статистический анализ стохастического поведения подвижных диполей показал, что пары молекул стремятся ориентироваться в пространстве так, чтобы их постоянные диполи расположились вдоль одной прямой, что соответствует максимуму притяжения. Тепловые возмущения приводят к возникновению некоторого беспорядка в возможных расположениях молекул, и это вызывает отклонения от идеальной конфигурации, которой является расположение молекулярных диполей вдоль прямой линии. Таким образом, кеезомовское притяжение уменьшается с ростом температуры. [39]
Полярные молекулы обладают постоянной во времени асимметрией распределения электрического заряда; у них имеются дипольные моменты. Если молекула обладает дипольным моментом, то она может индуцировать диполи у соседних молекул ( подобно тому, как лондоновские силы обусловлены индуцированной асимметрией заряда), а постоянные диполи могут непосредственно взаимодействовать друг с другом, выстраиваясь в цепочку. На рис. 15.15 схематически изображены природа и величина лондоновских сил, сил между индуцированными диполями, а также сил диполь-дипольного взаимодействия. [40]
У некоторых веществ Рт остается постоянной; наоборот, у других она уменьшается с температурой. Дебай ( 1912 г.) показал, что молекулы последних веществ являются постоянными электрическими диполями, т.е. они обладают электрическим дипольным моментом. Постоянные диполи стремятся ориентироваться в электрическом поле таким же образом, как и временные, или наведенные, диполи, однако их ориентации препятствуют термические движения молекул, обусловливающие беспорядочные движение и ориентацию. [41]
У некоторых веществ Рт остается постоянной; наоборот, у других она уменьшается с температурой. Дебай ( 1912 г.) показал, что молекулы последних веществ являются постоянными электрическими диполями, т.е. они обладают электрическим дипольным моментом. Постоянные диполи стремятся ориентироваться в электрическом поле таким же образом, как и временные, или наведенные, диполи, однако их ориентации препятствуют термические движения молекул, обусловливающие беспорядочные движение и ориентацию. [42]
При этом имеет место так называемая деформационная поляризация, или поляризация сдвига. Этот же эффект наблюдается и у молекул полярных соединений. Постоянные диполи полярных соединений, кроме того, дополнительно ориентируются электрическим полем. Ориентация постоянных диполей под действием внешнего электрического поля носит название ориен-тационной поляризации. [43]
Жидкий низкомолекулярный диэлектрик, помещенный между двумя электродами, к которым приложена электродвижущая сила, ведет себя как обычный конденсатор. Под влиянием зарядов на электродах происходит поляризация диэлектрика ( см. рис. 137), состоящая в том, что внутренние заряды молекул раздвигаются и в диэлектрике индуцируются электрические диполи. У полярного диэлектрика, имеющего постоянные диполи, возникает дополнительная поляризация, обусловленная ориентацией их по направлению электрического поля. При переменном токе это изменение будет происходить многократно в зависимости от частоты тока. [44]
 |
Зависимость поляризации от обратной температуры. [45] |
Страницы: 1 2 3 4