Спектр - нулевой порядок
Cтраница 3
Спектры ядерного магнитного резонанса, в которых значение химического сдвига и форма сигнала определяются только степенью экранирования протона, называют спектрами нулевого порядка или спектрами низкого разрешения. Спектры нулевого порядка несут очень малую информацию о строении вещества и в настоящее время не используются. [31]
 |
Влияние смещения фокальной поверхности на фокусировку. [32] |
В некоторых прибор ах можно независимо вращать решетку л смещать фокальную поверхность. Если достаточно резко сфокусировать спектр нулевого порядка на фокальную поверхность, то может оказаться, что остальные порядки спектра все же окажутся расфокусированными. Это означает, что фокальная поверхность не совпадает с роуландовским кругом. [33]
Решетка дает большое число спектров, соответствующих разным значениям к. При k 0 имеем спектр нулевого порядка для которого sin ф sin i 5 независимо от длины волны. [34]
Решетка дает большое число спектров, соответствующих разным значениям к. При к 0 имеем спектр нулевого порядка для которого sin ф sin г з независимо от длины волны. [35]
Любая из выходных щелей может быть использована не только как оптический аналитический канал, но и как канал сравнения. В качестве элемента сравнения может быть использован и спектр нулевого порядка, отраженный от решетки на зеркало 10 и далее - на фотоумножитель 9 канала неразложенного света. [36]
Как следует из ( 1), измерение длины волны сводится к определению фт - угла отклонения лучей от первоначального направления. Для определения порядка спектра m следует медленно поворачивать трубу от нулевого положения ( от спектра нулевого порядка) в рабочее. [37]
Отражательная дифракционная решетка обладает зеркальным отражением для излучения с длиной волны, большей постоянной решетки. Так же, как и в случае прозрачной дифракционной решетки, длинноволновое излучение почти полностью сосредоточено в спектре нулевого порядка, тогда как коротковолновое уходит в спектры высших порядков. Такие решетки применяются, главным образом, при длинах волн свыше 200 мк. [38]
Источник излучения необходимо отъюстировать так, чтобы он находился на прямой, соединяющей центры решетки и щели. Для установки источника обычно наблюдают визуально заполнение решетки, рассматривая ее через широко открытую выходную щель, расположенную в том месте, где фокусируется спектр нулевого порядка. Если щель не может быть раскрыта для наблюдения, то можно правильно установить источник, наблюдая положение дифракционных максимумов. Источник должен быть расположен так, чтобы центральный максимум симметрично покрывал решетку. Это легко сделать, перемещая источник и следя за положением дифракционной картины. [39]
Таким образом, в случае амплитудной решетки наибольшая часть световой энергии, падающей на решетку, направляется в пулевой, ахроматический, спектр. С такой решеткой практически невозможна работа по наиболее перспективной в отношении спектроскопических характеристик автоколлпмационной схеме при больших углах дифракции пз-за чрезвычайно малой интенсивности спектров, так как они расположены далеко от спектра нулевого порядка. [40]
Аббе создал дифракционную теорию действия микроскопа, в которой процесс образования изображения рассматривается как результат вторичной интерференции дифракционных спектров. Рассуждения Аббе совершенно аналогичны соображениям, разобранным выше ( § 32), при анализе образования изображения ультразвуковых волн. Согласно Аббе для получения изображения необходимо, чтобы сквозь объектив микроскопа, кроме спектра нулевого порядка, прошли хотя бы спектры первого порядка. Отсюда получается условие для наименьшего угла охвата лучей объективом и ( угловая апертура) sin и - j, где d - расстояние между еще различными деталями. [41]
Если же падающее излучение имеет сложный спектральный состав, то, как видно из формулы (11.35), при данном угле падения ф для каждого k угол дифракции ф есть функция длины волны. Таким образом, каждому значению целого числа k соответствует отдельный спектр k - ro порядка. Только для k О получается изображение щели, не разложенное в спектр ( называемое спектром нулевого порядка): в этом случае, независимо от длины волны ф - ф, что соответствует отражению от решетки, как от плоского зеркала. [42]
Вращением щели вокруг пучка падающего на нее света следует добиться того, чтобы изображение щели в спектре нулевого порядка было наиболее резким. Окончательную регулировку следует делать фотографическим путем, используя для этого по возможности тесно расположенные дублеты, по разрешению которых можно судить о параллельности. В приборах с заметным астигматизмом можно, закрыв среднюю часть щели, визуально наблюдать или даже фотографировать спектр нулевого порядка. [43]
Пусть на пластинку из жидкости падает плоская звуковая волна, когда условие совпадения ( например, для изгибных волн) выполнено, пластинка начинает сильно излучать. Пластинку, в которой возбуждена система стоячих волн ( см. рис. 309, 310), можно рассматривать как плоскую дифракционную решетку, составленную из двух бегущих синусоидальных решеток, соответствующую волнам, распространяющимся в пластинке в противоположном направлении. Поршневых колебаний, когда пластинка пульсирует по всей длине с одинаковой амплитудой, пластинка не совершает, и поэтому, если говорить на спектральном языке, спектр нулевого порядка ( плоская волна по нормали к решетке) за пластинкой не возникает. [44]
Изменение масштабов транспаранта приводит также к изменению Фурье-спектра, а именно: к расширению при его уменьшении и сужению при его увеличении. Поступательное движение транспаранта в плоскости / на спектре не отражается. Постоянный член в преобразовании Фурье изображения представлен в спектре пучком нулевого порядка, который создает в центре плоскости 2 яркую точку. [45]
Страницы: 1 2 3 4