Спектр - пучок
Cтраница 2
Спектр пучка восстанавливается по активационным выходам из стопы тонких пленок. При известном спектре, амплитудно-временных параметрах импульса ионного тока и ускоряющего напряжения, для умеренной плотности ионного тока, которая не должна превышать верхней границы применимости методики расчета ( см. предыдущий раздел), вычисляется соответствующее значение РСж - При этой же плотности тока регистрируется сигнал с датчика и вычисляется коэффициент пропорциональности k РСЖ / А, который является характеристикой датчика и принимается постоянным во всем исследуемом диапазоне плотностей тока. Поскольку формирование электрического сигнала происходит при влиянии всех конструктивных особенностей датчика, то определяемый коэффициент является величиной, учитывающей все возможные искажения профиля волны при ее прохождении по мишени и в объем пьезопреобразователя. Величина k для указанных ранее параметров пучка составила 0 15 - Ь 70 17 кбар / В. [16]
Спектром пучка / ( Я) называется множество чисел Я из расширенной комплексной плоскости CU00, при которых оператор / ( Я) необратим. [17]
Максимальная и средняя энергии спектра пучка, инжектируемого в канал, составляют примерно 1 5 и 1 1 МэВ, соответственно. Фольги помещались одинаково вдоль канала, а их радиусы составляли примерно 4 радиуса канала. Первые две фольги тонкие, третья - фольга полного торможения. [18]
Наиболее универсальным методом, позволяющим исследовать сечения возбуждения любых уровней ( в том числе и метастабильных), является метод электронного спектрометра. Он основан на исследовании спектра пучка монокинетических электронов, рассеянного под любыми углами к первоначальному направлению пучка с возбуждением данного уровня. Это единственный метод, позволяющий измерять дифференциальное сечение возбуждения. Большим достоинством метода является то, что на его результаты не влияют каскадные переходы с верхних уровней и вторичные процессы, что является одним из главных недостатков других методов. Однако тот факт, что методом электронного спектрометра измеряются дифференциальные сечения возбуждения, сейчас является в какой-то мере и его недостатком, так как для получения функций возбуждения не хватает данных по рассеянию на большие углы. Кроме того, этим методом трудно получить экспериментально непрерывную зависимость сечений возбуждения уровней от энергии. Поэтому сечения возбуждения исследованы этим методом в настоящее время лишь при некоторых значениях энергии электронов и далеко в недостаточном диапазоне углов рассеяния. [19]
При рассмотрении взаимодействия мощных ионных пучков сложного состава с объектами, удаленными от узла генерации, необходимо учитывать эффект их разделения по массам в процессе транспортировки. При известных амплитудно-временных параметрах, импульса ускоряющего напряжения и тока в узле генерации, амплитудно-временные параметры импульса тока и спектр пучка на заданном расстоянии определяется следующим образом. [20]
 |
Импульс ускоряющего напряжения и ионного тока на выходе из узла генерации. [21] |
Рассмотрим изменение параметров тока и спектра мощного протонно-углеродного пучка при его транспортировке. Амплитудно-временные параметры импульса ускоряющего напряжения и плотности тока на выходе из узла генерации приведены на рис. 1.16. Максимальная энергия ионов - 1 МэВ, плотность тока - 1 2 к А / см2, длительность импульса ускоряющего напряжения 12 не, в составе пучка 60 % протонов и 40 % ионов углерода. Параметры импульса тока и энергетические характеристики пучка на расстоянии 10 см от узла генерации, полученные при решении уравнения (1.3), приведены на рис. 1.17. В процессе транспортировки происходит изменение формы импульса тока, спектра пучка и длительности импульса. Первыми к объекту воздействия, расположенному на расстоянии 10 см от узла генерации, приходят протоны с энергией 0 8 МэВ через 9 не после подачи импульса напряжения в узел генерации. [22]
Одной из основных характеристик ИПЗЧ является спектр. Для восстановления его деталей используются другие методы либо совокупность информации, полученной в измерениях по различным методикам. В случае систем прямой генерации ИПЗЧ для восстановления спектра пучка в непосредственной близости от диода достаточно осциллограмм импульсов напряжения и тока в анод-катодном промежутке. В ходе транспортировки пучка происходит дополнительное изменение спектра. [23]
F ( K) ka & aiT не пересекается с единичной окружностью. Используя разложение Рисса для линейного пучка, получаем проекторы Р, Q, Рь Qb выражаемые формулами (0.2), осуществляющие это разложение. Тогда, как в доказательстве теоремы 9.2, получаем соотношения вида (9.11) и из них следует, что проекторы Р, Q, P, Q принадлежат алгебре А. Из условия, что спектр пучка Fe ( h) лежит внутри единичной окружности, получаем, что для отображения ps все расслоение Е8 является устойчивым. [24]
Страницы: 1 2