Спектр - магнитный резонанс
Cтраница 3
Прибор позволяет записать мощность излучения, поглощаемую образцом, как функцию напряженности магнитного поля. Эта функция называется спектром магнитного резонанса. [31]
Согласно (1.11) поглощение должно происходить при строго определенном значении В. Однако практически линии в спектрах магнитного резонанса имеют конечную ширину, могут для одних и тех же резонирующих частиц, например для одних и тех же ядер, соответствовать различным значениям Вив некоторых случаях расщепляются на несколько линий. [32]
В таких исследованиях применяется также и несколько позже открытое явление ядерного квадру-польного резонанса. Сорбционные явления изучаются по магнитной восприимчивости и по спектрам магнитного резонанса адсорбционных систем. В настоящей статье сделан обзор результатов, полученных при исследовании свойств физически адсорбированного вещества. [33]
Картина, которую мы нарисовали, является слишком упрощенной даже при О К по следующим причинам: мы не принимали во внимание туннелирование между тремя потенциальными ямами, энергию нулевых колебаний в пределах одной ямы, а также эффекты напряжения. Из этих причин первые две являются характеристиками динамического эффекта Яна - Теллера; третья связана с несовершенством кристалла и служит препятствием для наблюдения в спектре магнитного резонанса эффектов, обусловленных механизмом туннелирования. [34]
 |
Сигналы протонов метальных групп в Н - ЯМР-спектре триметилфепан-трепонлевого иона в СН2С12 ( по данным В. Г. Шубина, Д. В. Корчагиной, А. И.Рез-вухина, В. А. Коптюга. [35] |
Видно, что по мере повышения температуры два узких сигнала, соответствующие двум возможным состояниям протона, начинают уширяться. Существует строгая теория, которая позволяет связать средние времена жизни частицы в каждом из состояний, положение сигналов в отсутствие миграции и форму линии в спектре магнитного резонанса. [36]
 |
Переходы между энергетическими уровнями, приводящие к образованию спектров релеевского ( VQ и комбинационного ( vc и Vac рассеяния. [37] |
Рассмотрим теперь способы изображения спектров, используемые в прикладной молекулярной спектроскопии. При этом спектры молекул, связанные с переходами валентных электронов, колебаниями ядер и вращением молекулы как целого, располагаются в оптической области частот, тогда как спектры магнитного резонанса, например, попадают в радиочастотную область. [38]
 |
Принадлежности к масс-спектрометрам. [39] |
В табл. 17 охарактеризованы радиоспектрометры ядерного магнитного резонанса. Прибор РЯ 2301 предназначен для наблюдения и записи широких линий сигналов ЯМР жидких и твердых веществ, обладающих ядерным магнитным моментом, РЯ 2305 - для исследования спектров магнитного резонанса ядер водорода, фтора и фосфора в жидкостях, РЯ 2308 и РЯ 2310 - для изучения структуры сложных органических и неорганических соединений. [40]
Сюда относятся атомы, неорганические и органические свободные радикалы, ионы переходных металлов, редкоземельных и трансурановых элементов. Некоторые из них весьма реакционноспособны, и для их наблюдения требуются специальные методы эксперимента. Спектры магнитного резонанса можно наблюдать в газах, жидкостях и твердых телах, однако по газофазным спектрам имеется лишь небольшое число работ. [41]
Переходы могут сопровождаться переворачиваниями спина в основном состоянии, а Брин, Крупка и Вильяме [93] обнаружили, что время спин-решеточной релаксации при гелиевых температурах для иона Си2 в лантан-магниевом нитрате на четыре порядка короче, чем в туттоновых солях, где поле лигандов имеет тетрагональную или более низкую симметрию. Этот результат Вильяме, Крупка и Брин [99] связали со скоростью 1 / т, с которой происходит релаксация между эквивалентными искажениями без переориентации электронного спина. Последняя по своему влиянию на спектр магнитного резонанса сходна с движением ядер в ядерном магнитном резонансе. Если скорость релаксации велика по сравнению с разностью частот резонансных линий, относящихся к различным состояниям, то эти линии исчезают и заменяются одной линией на средней частоте. Это означает, что резонансные линии от различных уровней будут заменены единственной линией с g - фактором, равным среднему от всех значений - факторов, как это имело место в первоначальной теории Абрагама и Прайса, описанной выше в этом параграфе. [42]
Любое ядро с / 0 может давать ЯМР-спектр. Эти величины отвечают частотам радиочастотных генераторов, необходимых для изучения таких ядер. Очевидно, что для исследования спектров магнитного резонанса ядер, перечисленных в таблице 3 - 3, необходимы различные генераторы. Величина ядерного магнитного момента [ а определяет резонансную энергию ядерного перехода. Спиновое число / указывает число ориентации ( 2 / - - 1), которое ядро может принимать в магнитном поле. [43]
Любое ядро с / 0 может давать ЯМР-спектр. Эти величины отвечают частотам радиочастотных генераторов, необходимых для изучения таких ядер. Очевидно, что для исследования спектров магнитного резонанса ядер, перечисленных в таблице 3 - 3, необходимы различные генераторы. Спиновое число / указывает число ориентации ( 2 / 1), которое ядро может принимать в магнитном поле. [44]
В этих параграфах предполагается, что поле лигандов является статическим, однако если оно приведет к вырождению основного орбитального состояния, то, согласно известной теореме Яна - Теллера [6], последнее оказывается нестабильным по отношению к малым смещениям лигандов. Усложнения, вносимые этим обстоятельством ( которые по своей природе могут быть статическими или динамическими), рассматриваются в гл. Прежде всего будут указаны главные черты спектров магнитного резонанса ионов Зс. При этом будет использовано приближение промежуточного поля лигандов, а соединения, для которых необходимо приближение сильного поля лигандов, будут изучены в гл. [45]
Страницы: 1 2 3 4