Cтраница 2
В заключение заметим, что при k - 1 спектры спиновых волн для ДС кацеровского и широбоковского вида совпадают. Если дополнительно еще считать d / D 1, то спектры внутриграничных и внутридоменных спиновых волн в ферромагнетике с кацеровской ДС переходят соответственно в спектры (5.23) и (5.25) спиновых волн при наличии изолированной ДГ. [16]
Чтобы уяснить причину возникновения дополнительного резонанса, нужно рассмотреть спектр спиновых волн. Этот спектр, приведенный на фиг. [17]
Согласно этой теории, тонкая структура связана с дискретностью спектра спиновых волн. В работе [1] показано, что этот эффект можно наблюдать даже в том случае, когда разность частот спиновых волн много меньше, чем обратное время их релаксации. [18]
Электронный резонанс в АФМ дает информацию о щели в спектре спиновых волн и о релаксац. [19]
Подставляем Xij B общее дисперсионное уравнение (21.27), которое определяет спектр спиновых волн в магнитостатическом приближении для магнетиков. [20]
Таким образом, рассеяние света на спиновых волнах позволяет исследовать спектры спиновых волн в начале и на границе зоны Бриллюэна. Аналогичная, если не учитывать правил отбора, информация о спектрах может быть получена из магнитных резо-нансов в первом случае и из двухмагнонных линий в спектрах поглощения - во втором. Метод рассеяния оказывается, однако, значительно более гибким и богатым по своим возможностям, поскольку он, позволяя использовать свет удобной длиной волны, может дать информацию о спиновых волнах с частотами миллиметрового, субмиллиметрового и далекого инфракрасного диапазонов спектра, проводить прямые исследования в которых часто бывает очень трудно. [21]
Однако необходимо, чтобы частота ыг / 2 лежала внутри спектра спиновых волн ( см. фиг. Поскольку в результате этого механизма число маг-ноиов возрастает, он приводит к уменьшению величины вектора намагниченности М и его z - компоненты ЛЛ. Соответствующее время релаксации пропорционально 2 1, гкктшу этот процесс проявляется в основном в области низких температур. [22]
Первое возбужденное энергетическое состояние антиферромагнетика соответствует самой низкой энергии в спектре спиновых волн. Это означает, что в таком состоянии все спины антиферромагнитного кристалла пре-цессируют с одинаковыми фазой и амплитудой. В последнем случае энергетическая щель создается зеемановским расщеплением вырожденного электронного уровня. [23]
Чтобы понять причину возникновения дополнительного максимума, необходимо вспомнить, как выглядит спектр спиновых волн малого эллипсоида. Для данного образца o k является возрастающей функцией Н, поэтому можно считать, что с ростом постоянного поля весь спектр ( см. фиг. [24]
Частота однородных колебаний, соответствующая k 0, определяет так называемую щель в спектре спиновой волны - минимальную частоту внешних электромагнитных и других воздействий, которые ее могут возбуждать. [25]
При изучении ферромагнитного резонанса на больших уровнях мощности сигнала Андерсон и Сул [12] установили, что спектр спиновых волн существенно изменяется для образца конечных размеров. [26]
Таким образом, с помощью единого феноменологического подхода определяются основные состояния ферромагнетика, вычисляются дисперсия тензора высокочастотной восприимчивости и спектр спиновых волн. [27]
Здесь На 2JK / M - поле анизотропии, a G ( T) - интеграл, связанный с плотностью спектра спиновых волн. [28]
Однако в подавляющем большинстве работ, посвященных спин-волповой теории резонансных явлений в ферримагнетиках, наличие подрешеток не учитывается и используется выражение (5.85) для спектра спиновых волн. [29]
Так же, как ЭПР, антиферромагнитный резонанс ( АФМР) обычно изучают в постоянном магнитном поле Н, от величины и направления которого зависит спектр спиновых волн. [30]