Спектр - частица
Cтраница 1
Спектры частиц, ускоренных МГД турбулентностью Спектры частиц могут быть вычислены путем решения уравнения (15.3) при соответствующих начальных и граничных условиях. Но ввиду сложности этого уравнения, описывающего совместное действие ускорения, адиабатических потерь, диффузии в пространстве и конвективного переноса частиц, мы начнем с более простой теории, которая впервые была развита Тверским ( 1967j 2) Впоследствии Гнедин и Долгинов ( 1971), Дорман и Кац ( 1972 -) обобщили решения Тверского и рассмотрели некоторые специальные случаи. [1]
Спектр частиц, испускаемых турбулентной областью, представляет собой сумму степенных функций (17.30) с различными показателями спектра. При р Рп превалирует член с наименьшим показателем. [2]
Спектр частиц, удкоренных на плавном ударном переходе, становится более крутым. В предельном случае / 3 - 0 импульс каждой частицы увеличивается по закону р р - ( и / и-у - 9 как при адиабатическом сжатии. [3]
Иногда спектры частиц, особенно ионных, не могут быть сняты вследствие их неустойчивости ( разложения) или вследствие того, что раствор является слишком щелочным для проведения точного измерения. [4]
Вычисление спектра частиц таким способом занимает много времени и в некоторых случаях приводит к большим ошибкам. [5]
СТО спектров триплетннх частиц, как и ТС, анизотропна, т.е. величины наблюдаемых расщеплений зависят от ориентации молекулярных осей х, у, % относительно внешнего поля. [6]
При произвольном спектре частиц в источнике следует проинтегрировать (17.41) по TQ. [7]
Для обнаружения спектров частиц, обладающих электрическими дипольными переходами, была использована ячейка, полностью заполняющая резонатор. [8]
Значительный интерес представляет спектр частиц, формирующийся в результате совместного действия адиабатического замедления, ускорения и диффузии. [9]
В качестве иллюстрации мы рассмотрим спектр частицы со спином 1 / 2, движущейся в поле трехмерного ангармонического осциллятора. [10]
 |
Распределение ядохимиката ( % по частицам различных размеров. [11] |
В силу значительного различия в спектрах сносимых частиц без проведения экспериментальных исследований нельзя переносить результаты, полученные по остаткам с помощью различных опрыскивателей, на обработки с применением термомеханических аэрозолей. [12]
Спектры частиц, ускоренных МГД турбулентностью Спектры частиц могут быть вычислены путем решения уравнения (15.3) при соответствующих начальных и граничных условиях. Но ввиду сложности этого уравнения, описывающего совместное действие ускорения, адиабатических потерь, диффузии в пространстве и конвективного переноса частиц, мы начнем с более простой теории, которая впервые была развита Тверским ( 1967j 2) Впоследствии Гнедин и Долгинов ( 1971), Дорман и Кац ( 1972 -) обобщили решения Тверского и рассмотрели некоторые специальные случаи. [13]
В случае массивного поля теория содержит богатый спектр частиц: при 0 кроме заряж. Модель Тирринга перенормируема, ее поведение на малых расстояниях соответствует масштабной инвариантности. Существуют также обобщения модели Тирринга, содержащие ферми-поле с дополнительным внутр. [14]
В том случае, когда регистрация спектра частиц производится фотографическими методами, приборы носят название спектрографов. Приборы с электрической регистрацией называют спектрометрами. В настоящее время используются почти исключительно последние, так как в этом случае облегчается получение количественных данных. [15]
Страницы: 1 2 3 4