Тормозной спектр

Cтраница 2

Спектрометр РСМ-500 с описанной камерой-приставкой позволяет измерять угловые зависимости R - R ( 9) в автоматическом режиме, спектральные зависимости R R ( к), используя для этого тормозной спектр вольфрамового анода. [16]

Тормозной спектр возникает при резком торможении электронов при их ударе о поверхность металлического катода. Тормозной спектр ограничен со стороны коротких волн, что указывает на квантовый характер испускания рентгеновского излучения. [17]

Формула (3.69) носит название формулы Крамер-с а. Она описывает преобладающую часть классического тормозного спектра. [18]

Таким образом, dcr / du стремится при ио - CJQ к конечному пределу. Физически оно связано с тем, что частота ио UJQ является границей лишь непрерывного тормозного спектра. Электрон может излучить также и частоту ио CJQ, перейдя в связанное состояние. Но сильно возбужденные связанные состояния в кулоновом поле по своим свойствам мало отличаются от близких к их границе свободных состояний. Поэтому граница, отделяющая непрерывный спектр от дискретного, по существу не является физически выделенной точкой. [19]

Таким образом, do / da стремится при ш - ш0 к конечному пределу. Физически оно связано с тем, что частота о - о0 является границей лишь непрерывного тормозного спектра. Электрон может излучить также и частоту о ш0, перейдя в связанное состояние. Но сильно возбужденные связанные состояния в кулоновом поле по своим свойствам мало отличаются от близких к их границе свободных состояний. Поэтому граница, отделяющая непрерывный спектр от дискретного, по существу не является физически выделенной точкой. [20]

Если считать, что минимальный доступный в настоящее время период МИС равен 2 нм, то это означает, что угол скольжения пучка относительно зеркала составляет 6 К / 21 0 8, что примерно в 5 - - 10 раз больше критического угла полного внешнего отражения от любого материала. Поэтому применение МИС в медицинских рентгеновских аппаратах может преследовать две цели: во-первых, уменьшение размеров фокусирующих или фильтрующих зеркал за счет увеличения угла скольжения; во-вторых, возможность вырезать узкий спектральный интервал из тормозного спектра рентгеновских трубок. [21]

При взаимодействии быстродвижущихся электронов с атомами вещества возникает рентгеновское излучение, которое имеет спектры двух типов: характеристические и тормозные. Особенность характеристических рентгеновских спектров заключается в том, что атомы каждого химического элемента, независимо от того, в какой химической форме они находятся, имеют свой, вполне определенный спектр. Тормозные спектры возникают вследствие торможения быстрых электронов в электромагнитном поле атомов вещества. Непрерывный рентгеновский спектр тормозного излучения ограничен со стороны малых длин волн некоторой наименьшей длиной волны Ятш, называемой коротковолновой границей тормозного спектра. Появление границы связано с тем, что вся энергия, которую приобретает электрон в электромагнитном поле рентгеновской трубки, излучается в виде кванта при едином акте торможения. [22]

Исследования показали, что характер сплошного спектра совершенно не зависит от материала анода, а определяется только энергией бомбардирующих анод электронов. Детальное исследование свойств этого излучения показало, что оно испускается бомбардирующими анод электронами в результате их торможения при взаимодействии с атомами мишени. Сплошной рентгеновский спектр поэтому называют тормозным спектром. Этот вывод находится в согласии с классической теорией излучения, так как при торможении движущихся зарядов должно действительно возникать излучение со сплошным спектром. [23]

С помощью Р.с.а. исследуют струк - - туру кристаллов, жидкостей, белковых молекул и др. Основы Р.с.а. заложены в работах нем. РЕНТГЕНОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ, не видимое глазом эл. Испускается при торможении быстрых электронов в в-ве ( тормозной спектр) и при переходах электронов в атоме с внеш. [24]

Ее измеряется в мегаэлектрон-вольтах. Энергия, при которой отношение становится равным единице, называется критической. Потери энергии на излучение не зависят от энергии испускаемых гамма-квантов, то есть электрон теряет одинаковую энергию в любой части тормозного спектра. [25]

Теоретич. форма линии FeK fls мсталлич. железа ( штриховая линия п ее экспериментальная форма ( сплошная линия.| Линия Si А р, кварца.| Изохромата непрерывного.| Кривые возбуждения А - уровня Со. Верхняя кривая - изохрома-та Коалиции. нижняя - А - спектр поглощения. [26]

Эмиссионные спектры позволяют судить не только о заполненных электронных состояниях, но и о свободных разрешенных состояниях, представляющих особенно большой интерес у твердых тел. Такие исследования возможны по изохроматам тормозного и характеристич. Если энергия eV излучающего электрона лишь незначительно ( не более чем на 15 - 25 за) превышает энергию е е ] 0 регистрируемых фотонов тормозного спектра, то вероятность излучения таких фотонов будет зависеть от остатка энергии электрона. Если такой электрон после излучения при столкновении с атомом вылетает в направлении, в к-ром движение с энергией е ( V - Г0) разрешено в данной кристаллич. [27]

Ускорение электронов в бетатроне происходит под действием вихревого электрического поля, индуцируемого переменным магнитным полем в вакуумной ускорительной камере. Электроны, ускоренные до необходимой энергии, направляются на мишень из тяжелого металла, при этом возникает жесткое тормозное излучение. Энергетическое распределение у-излучения, возникающего при торможении монохроматических электронов, является сплошным и простирается от нуля до максимальной энергии, практически равной энергии ускоряемых электронов. Интенсивность излучения в тормозном спектре обратно пропорциональна энергии испускаемых у-квантов. Тормозное излучение бетатрона обладает резко выраженной пространственной асимметрией и представляет собой узкий слабо расходящийся пучек у-кван-тов, направленный в ту же сторону, что и пучок ускоряемых электронов. [28]

Спектры рассеянного излучения для трех значений параметра Солпатера. [30]

Страницы: 1 2 3