Получающийся спектр

Cтраница 1

Получающиеся спектры показаны на рис. 5.25. Из него видно, что положение наилучшей фокусировки различно для различных участков спектра. Это означает, что неправильно установлен угол наклона кассеты. [1]

Получающиеся спектры показаны на рис. 5.22. Из него видно, что положение наилучшей фокусировки различно для различных участков спектра. Ото означает, что неправильно установлен угол наклона кассеты. [2]

Эволюция во времени 0 / 1 / а спектра излучения ( вначале, при 0, спектр был суперпозицией плаиковских функций за счет тормозного излучения плазмы с температурой ТеТр.. ям. Для сравнения приведен планковский спектр излучения с температурой 7 до выделения энергии. [3]

Получающийся спектр показан на рис. 36 пунктиром. Сплошная линия представляет собой планковский спектр, соответствующий Т1, приведенный для сравнения. [4]

Если анализируемый у-излучатель испускает каскадные у-кванты, то в получающемся спектре может появиться линия с суммарной энергией. Поэтому при их совместном попадании в кристалл образуется световая вспышка, соответствующая суммарной энергии у-квантов. [5]

Схема распада радиоизотопа и интенсивность источника также могут влиять на форму получающегося спектра; в одних случаях они приводят к появлению в спектре новых пиков, в других дают дополнительный вклад в непрерывное амплитудное распределение. [6]

Схема распада радиоактивного изотопа также в значительной степени влияет на форму получающегося спектра, в одних случаях особенности схемы распада приводят к появлению в спектре дополнительных пиков, в других дают дополнительный вклад в непрерывное амплитудное распределение. [7]

Для возбуждения спектров применяют пламена разных типов, причем благодаря низкой энергии источника получающиеся спектры относительно просты. Поэтому остальная аппаратура, используемая для исследования пламенных спектров, может быть менее сложной, чем в том случае, когда образуется большое количество линий. В самых горячих пламенах возбуждаются свыше 50 элементов, в более холодных - меньше, и метод широко используется для определения некоторых элементов. В наши дни для реализации этого способа возбуждения, более полное описание которого приведено в другой главе, обычно применяются пламенные фотометры. [8]

Спектр фототока эмиссии ( после введения поправки на рассеяние электронов в газе для 0 114 М раствора натрия в гексаметилфосфортриамиде. [9]

Спектральная характеристика фототока эмиссии / для раствора металлического натрия в гексаметилфосфортриамиде приведена на рис. 8.8. При интерпретации получающихся спектров 8 в работе Делахея [154] предполагается, что зависимость SP от На известна из теоретических расчетов, а спектральная характеристика для Ls находится путем сопоставления уравнения (8.20) с опытной кривой. При этом расчет теоретической зависимости 3 от Йсо проводится по формулам для сечения фотоионизации водородо-подобного атома. Количество делокализованных электронов, образующихся в единицу времени, пропорционально сечению аф взаимодействия фотона с электроном, находящимся в основном состоянии, который переходит в результате поглощения кванта света в зону проводимости. [10]

Лучи света падают нормально на ту сторону стеклянной дифракционной решетки, где нанесены штрихи, а с другой стороны решетки производится наблюдение получающегося спектра и измерение длин волн. Лучи дифрагируют в стекле, проходят сквозь стеклянную пластинку и выходят в воздух. Следует ли отсюда, что измеряются длины волн в стекле. [11]

Окраска акво-комплексов первого ряда переходных элементов. [12]

Для других ионов, диаграммы энергетических уровней которых сложнее, например рис. 7.13 для Со ( II), электронный переход возможен между несколькими различными орбиталями, и получающиеся спектры значительно более сложны. Но обычно все же возможно связать наблюдаемые спектры с энергетическими диаграммами, принимая определенные значения. [13]

Такие снимки получают при неподвижной кассете путем перемещения гартмановской диафрагмы со скошенным вырезом ( рис. 10) открывающей различные участки щели спектрографа. Получающиеся спектры располагаются один под другим. При этом удобно, когда концы линий соседних спектров немного перекрываются между собой. [14]

Следовательно, результат демодуляции X ( f) Z ( f) Y ( f) получаем в результате применения формулы ( А. Получающийся спектр сигнала - это спектр в исходной полосе плюс компоненты, центрированные на частотах 2f0, как показано на рис. А. Как и в предыдущем разделе, свертку можно выполнить графически. [15]

Страницы: 1 2 3