Зонный спектр
Cтраница 1
Зонный спектр представляет собой как бы переходный случай между атомными дискретными уровнями и сплошным спектром свободного электрона. [1]
 |
Полная плотность состояний а - А12О3. V0 ( d в сравнении с таковой для идеального кристалла корунда ( б. Обозначены вакансионные состояния - занятое ( 5 и свободные ( Pi - РЗ. [2] |
Модификацию зонного спектра а - А12О3 в присутствии V0 демонстрирует рис. 6.11. Видно, что V0 индуцирует возникновение вакансионного занятого состояния ( пик S рис. 6.11) в ЗЩ оксида с энергией - 3 45 эВ выше верхнего края ВЗ. Дополнительный набор свободных вакансионных состояний ( пики PI - РЗ, рис. 6.11) сосредоточен вблизи края ЗП. [3]
Существование зонного спектра таких обобществленных электронов, которые с равной вероятностью могут быть обнаружены около произвольного атома в кристалле, также является следствием периодичности потенциального поля, в котором движется электрон. [4]
Был исследован зонный спектр в CdSb измерением магнитной восприимчивости, пьезосопротивления, коэффициента поглощения. Установлено, что существует полная аналогия между зонным спектром в CdSb и в кремнии. Разница состоит только в том, что интерметаллид CdSb - анизотропный кристалл, поэтому здесь ковалентные связи и долины в зоне Бриллюэна неэквивалентны. [5]
Дальнейшая детализация зонного спектра дырок в сильно вырожденных кристаллах Те проведена на основе повышения уровня точности при измерениях эффекта Шубникова-де - Гааза в очень сильных ( до 100 кЭ) статических Я. [6]
Оператор Л имеет зонный спектр. [7]
Оказалось, что тройные соединения типа А2В С5г благодаря особенностям своего зонного спектра могут иметь прямые переходы и гори гораздо больших значениях ширины запрещенной зоны. Теоретические предпосылки сейчас проверяются экспериментально. [8]
Таким образом, возможны два различных случая, а именно в зонном спектре твердого тела наивысшая занятая электронами зона может быть заполнена ими либо целиком, либо лишь частично. Поскольку, как мы уже выяснили, вклад в электропроводность вносят лишь электроны, принадлежащие к частично заполненной зоне, в первом случае вещество является диэлектриком или, возможно, полупроводником), а во втором случае - проводником ( металлом) ( фиг. [9]
С учетом специфики термоэлектрических материалов наиболее доступным и в то же время достаточно информативным методом определения параметров зонного спектра и рассеяния носителей служит комплексное исследование кинетических коэффициентов ( явлений переноса), их анизотропии, зависимостей от температуры, магнитного поля. [10]
Примером может служить спектр NiO, предложенный упомянутыми авторами с целью объяснить с единой точки зрения его электрические, магнитные и оптические свойства. Возникновение зонного спектра при изменении межатомных расстояний и результирующий спектр показаны на ( риг. [11]
Зависимость ширины зон и их взаимного перекрытия от расстояния между соседними атомами в кристалле видна из фиг. G, на которой изображен зонный спектр внешних электронов меди. В связи с зонным характером спектра часто говорят о зонной теории или же о зонной модели кристалла. [12]
Был исследован зонный спектр в CdSb измерением магнитной восприимчивости, пьезосопротивления, коэффициента поглощения. Установлено, что существует полная аналогия между зонным спектром в CdSb и в кремнии. Разница состоит только в том, что интерметаллид CdSb - анизотропный кристалл, поэтому здесь ковалентные связи и долины в зоне Бриллюэна неэквивалентны. [13]
Если не принимать во внимание проводимость, обусловленную диффузией заряженных ионов ( ионную проводимость), которая в исследуемых нами окислах вследствие ее крайне малой величины практически не играет роли, то единственной причиной электрического тока остается движение электронов. Во вводной главе с помощью анализа основных свойств зонного спектра электронов были объяснены причины большого различия значений проводимости в различных случаях; в металлах она очень велика, тогда как в диэлектриках, напротив, ею можно полностью пренебречь. [14]
Джилата - Раубенхаймера по схеме, описанной в разд. Точность этого расчета ограничена точностью, с которой найден зонный спектр. Метод особых точек ( Балдереши i [45], Чади и Коэн [47]) позволяет сравнительно просто вычислить сумму энергий заполненных зон. Его тоже можно реализовать с любой желаемой точностью. Этот метод был использован Чади и Мартином [25] для исследования упругих свойств ковалент-ных кристаллов и имеет настолько общий характер, что мы можем обсудить здесь его основные положения еще до изложения теории упругих свойств. [15]
Страницы: 1 2