Cтраница 2
Вследствие этого обычно говорят, что возникает сплошной рентгеновский спектр. [16]
Найти длину волны К, определяющую коротковолновую границу сплошного рентгеновского спектра, если известно, что уменьшение приложенного к рентгеновской трубке напряжения на At / 23 кВ увеличивает искомую длину волны в 2 раза. [17]
При напряжении на рентгеновской трубке U 28 кв разность длин волн / Са-линии и коротковолновой, границы сплошного рентгеновского спектра составляет ДА, 1 А. Какой элемент является антикатодом данной трубки. [18]
Определить напряжение на рентгеновской трубке с никелевым антикатодом, если разность длин волн А - линии и коротковолновой границы сплошного рентгеновского спектра равна 84 пм. [19]
Определить длину волны релятивистских электронов, подлетающих к антикатоду рентгеновской трубки, если известно, что длина волны коротковолновой границы излучаемого при этом сплошного рентгеновского спектра равна 0 1 А. [20]
Определить напряжение на рентгеновской трубке с никелевым анодом ( Z28), если разность длин волн ДХ между / Са-линией и коротковолновой границей сплошного рентгеновского спектра равна 84 пм. [21]
Сплошной рентгеновский спектр возникает вследствие торможения электронов, разогнанных в трубке электрическим полем, при их ударе об антикатод. Из квантовой природы излучения вытекает и существование коротковолновой границы сплошного рентгеновского спектра. [22]
В дальнейшем эта важнейшая физическая константа была измерена различными способами. Некоторые способы определения постоянной Планка ( из опытов по фотоэффекту и по коротковолновой границе сплошного рентгеновского спектра) описаны в последующих параграфах этой главы. [23]
Исследования показали, что характер сплошного спектра совершенно не зависит от материала анода, а определяется только энергией бомбардирующих анод электронов. Детальное исследование свойств этого излучения показало, что оно испускается бомбардирующими анод электронами в результате их торможения при взаимодействии с атомами мишени. Сплошной рентгеновский спектр поэтому называют тормозным спектром. Этот вывод находится в согласии с классической теорией излучения, так как при торможении движущихся зарядов должно действительно возникать излучение со сплошным спектром. [24]
Потери на излучение для частиц с равными зарядами обратно пропорциональны квадрату массы частицы. Особенно существенны они для легчайших заряженных частиц - электронов. Примером радиационного излучения электронов является сплошной рентгеновский спектр, возникающий при бомбардировке антикатода рентгеновской трубки быстрыми электронами. [25]
Ограниченный выбор значений энергии - у-квантов, испускаемых в реакциях, не дает возможности провести систематическое изучение сечений фоторасщепления ядер в зависимости от энергии. Источником таких Y-квантов является тормозное излучение электронов, полученных в ускорителе. Возникновение тормозного излучения на мишени ускорителя аналогично образованию сплошного рентгеновского спектра в рентгеновской трубке. [26]
Белое рентгеновское ( тормозное) излучение возникает при торможении быстрых электронов при их движении в веществе, в частности в металлах. Согласно IV.4.4.30, при торможении электрического заряда он излучает электромагнитные волны. Этот спектр имеет существенные отличия от непрерывных спектров излучения, создаваемых твердыми телами или жидкостями. Во-первых, он расположен в далекой коротковолновой области; во-вторых, рентгеновский сплошной спектр ограничен со стороны малых длин волн некоторой границей Я мин, которая называется границей сплошного рентгеновского спектра. [27]
Как известно, не очень быстрые заряженные частицы при прохождении через вещество теряют свою энергию главным образом на ионизацию и возбуждение атомов среды. Наряду с этими ионизационными потерями существуют также потери энергии на тормозное излучение. Когда электрон или позитрон пролетает вблизи атомного ядра, он под влиянием кулонового взаимодействия с ядром испытывает ускорение, а всякий неравномерно движущийся заряд ( если сР / Л О) излучает электромагнитные волны. Таким тормозным излучением является, например, сплошной рентгеновский спектр, испускаемый электронами при торможении их в антикатоде рентгеновской трубки. При не очень больших энергиях частиц потери энергии на излучение годаздо меньше потерь на ионизацию. То значение энергии частицы Е, при котором потери обоих видов становятся одинаковыми, называется критической энергией ЕСТ. Z ( мы отвлекаемся здесь от учета множителей, зависящих от Z логарифмически), то относительная роль тормозного излучения тем больше и соответственно этому значение Efr тем меньше, чем больше порядковый номер атомов среды: для воздуха ECY - 80 Мэв, для свинца EfT - 7 Мэв. [28]