Рентгеновский эмиссионный спектр
Cтраница 2
 |
К истолкованию рентгеновских спектров металлов. [16] |
К и L даже всегда) практически не размываются, и таким образом, конечный уровень перехода остается фиксированным. W будет различна, и так как Wtt4, то вместо узкой линии, которая получилась бы, если металл находился в парообразном состоянии, получится широкая спектральная полоса. Из той части зоны, где плотность заполненных уровней больше, будет больше и переходов, значит, по распределению интенсивности в полосе рентгеновского эмиссионного спектра ( спектра испускания) можно судить о распределении уровней в зоне проводимости, вернее, ее части, лежащей ниже уровня Ферми Wf, так как электронов, энергия которых W Wf, очень мало. Конечно, не весь рентгеновский спектр твердого тела будет состоять из эмиссионных полос, так как и в твердых телах будут иметь место переходы электронов между двумя резкими неразмытыми уровнями. Облучая металл белым рентгеновским светом, мы получим в спектре поглощения полосы, распределение интенсивности которых, измеренное по почернению фотопластинки, отражает распределение уровней энергии в незаполненной части зоны проводимости. Таким образом, комбинируя результаты, полученные при наблюдении рентгеновских эмиссионных спектров и спектров поглощения, можно найти распределение всех уровней в зоне проводимости, как занятых, так и свободных. Опыт показывает, что в рентгеновских эмиссионных спектрах металлов те линии, которые соответствуют переходам из зоны проводимости во внутренние слои, размыты в широкие полосы, оканчивающиеся со стороны коротких волн довольно резкой границей. Резкость границы объясняется следующим образом: самая короткая волна получается при переходе из верхней части зоны проводимости. [17]
 |
К истолкованию рентгеновских спектров металлов. [18] |
К и L даже всегда) практически не размываются, и таким образом, конечный уровень перехода остается фиксированным. W будет различна, и так как Wtt4, то вместо узкой линии, которая получилась бы, если металл находился в парообразном состоянии, получится широкая спектральная полоса. Из той части зоны, где плотность заполненных уровней больше, будет больше и переходов, значит, по распределению интенсивности в полосе рентгеновского эмиссионного спектра ( спектра испускания) можно судить о распределении уровней в зоне проводимости, вернее, ее части, лежащей ниже уровня Ферми Wf, так как электронов, энергия которых W Wf, очень мало. Конечно, не весь рентгеновский спектр твердого тела будет состоять из эмиссионных полос, так как и в твердых телах будут иметь место переходы электронов между двумя резкими неразмытыми уровнями. Облучая металл белым рентгеновским светом, мы получим в спектре поглощения полосы, распределение интенсивности которых, измеренное по почернению фотопластинки, отражает распределение уровней энергии в незаполненной части зоны проводимости. Таким образом, комбинируя результаты, полученные при наблюдении рентгеновских эмиссионных спектров и спектров поглощения, можно найти распределение всех уровней в зоне проводимости, как занятых, так и свободных. Опыт показывает, что в рентгеновских эмиссионных спектрах металлов те линии, которые соответствуют переходам из зоны проводимости во внутренние слои, размыты в широкие полосы, оканчивающиеся со стороны коротких волн довольно резкой границей. Резкость границы объясняется следующим образом: самая короткая волна получается при переходе из верхней части зоны проводимости. [19]
Страницы: 1 2