Пространственный спектр

Cтраница 2

Тогда контраст интерференционных полос в пространственном спектре негатива уменьшается при увеличении смещения объекта и становится равным нулю, когда смещение достигает величины порядка диаметра пятен спекл-структуры. [16]

Однако прямое поле излучателя может иметь узкий пространственный спектр, в то время как рассеянное излучение обладает широким угловым спектром. Получается только что рассмотренная задача по отделению узкополосной помехи ( прямое поле излучателя) от слабого сигнала иной, но весьма близкой пространственной частоты. В акустике такая задача особо актуальна, так как таким путем можно обнаруживать большие плавные неоднородности, которые рассеивают волны исключительно вперед. [17]

Качественные различия в дебаевской экранировке и пространственном спектре возникают, если XD Ax / 2; потенциал Дебая, например, спадает, осциллируя. В спектре флуктуации возникает шум на высоких, порядка vt / & xl частотах. [18]

Затем, как обычно, будем наблюдать пространственный спектр негатива. Если у объектива О тоже нет аберраций, то в спектре мы увидим прямолинейные и параллельные интерференционные полосы. Коль скоро оба объектива идентичны, мы зарегистрируем на фотопластинке Н две идентичные спекл-струк-туры, сдвинутые одна относительно другой вследствие смещения фотопластинки Я между экспозициями. Если же у объектива О имеются аберрации, то интерференционные полосы в спектре не будут параллельными и прямолинейными и по деформации этих интерференционных полос можно определить фазу передаточной функции объектива О. [19]

В литературе описаны различные применения оптоэлстройных анализаторов пространственных спектров изображений. В работе [12] описывается применение оптоэлектронного фуръе-спектроанализатора для классификации изображений различных текстур и отмечается особая перспективность его использования при необходимости получения высоких значений быстродействия и / или разрешающей способности. В работе [ 13J приводится пример анализа оптических фурье-спектров фрагментов изображения взволнованной морской поверхности для определения параметров волнения в океанографии. Быстрота получения и анализа фурье-спектров оптоэлектронными методами позволяет независимо определять параметры волнения для значительного числа достаточно малых фрагментов тображения и построить двумерную картину распределения этих параметров путем сканирования изображения. В [16] приводятся результаты исследований, доказывающие возможность применения методов анализа фурье-спектров в дактилоскопии для распознавания дактилограмм и подобных объектов с использованием статистических методов. [20]

Пространственно-частотные характеристи. [21]

Это отражает согласование свойств ЗА с параметрами пространственных спектров реальных объектов. [22]

Зарегистрировав этот спектр на фотопластинке Я, рассмотрим теперь пространственный спектр полученного негатива: являясь фурье-голограммой, негатив восстановит две группы из двух точек каждая, причем эти группы расположены симметрично относительно центра спектра. Переходя в выражении (10.11) от экспонент к косинусам, легко перейти к фурье-образам, откуда и получается приведенное на рис. 155 расположение точек. [23]

Она основана на том простом факте, что собственный пространственный спектр идеальной маски ( благодаря ее периодичности по обеим координатам) представляет собой набор ярких дискретных пиков. В то же время пространственный спектр дефекта из-за нерегулярности последнего слаб по интенсивности и более или менее равномерно размазан по фурье-плоскости. При выполнении соответствующих условий в процессе нелинейной записи фурье-голограммы тестируемой маски имеется возможность эффективного подавления участков голограммы, отвечающих ее периодическим элементам. [24]

Период решетки равен d 10 - 3 см. Определить пространственный спектр волны за ре шеткой. [25]

Выражения (7.8), (7.9) позволяют найти дискретные значения составляющих пространственного спектра частот по дискретным значениям исходного поля изображения. [26]

Сумма светящихся точек всех пространственных гармоник образует светящуюся модель пространственного спектра объекта. Таким образом, каждой пространственной гармонике разложения поля объекта соответствует пространственная гармоника в плоскости изображений. [27]

В свою очередь изображения, модулированные спекл-структурами, способны воспроизводить пространственный спектр объекта в его исходном и смещенном состояниях, что и позволяет получать спекл-интерферо-граммы, отражающие величину и характер изменений, которые претерпел объект. Характерным для спекл-интерферометрии приемом стало оптическое фурье-преобразование восстановленного поля, часто сопровождаемое операцией пространственной фильтрации в фурье-плоскости. [28]

Выражения (7.7) - (7.9) следует трактовать как представление дискретного изображения или пространственного спектра в виде набора двухмерных базисных функций, где коэффициенты S ( m n) в формуле (7.7) и L ( u v) - в (7.8), (7.9) указывают вес базисной функции. [29]

Соответствующий формуле (4.2) режим называют режимом автоколлимационного отражения на п-й гармонике пространственного спектра. Классический пример незеркального отражения дает эффект полного обратного отражения Я-поляризованной плоской волны от идеально проводящего эшелетта с прямым зубцом, когда волновой вектор падающей волны перпендикулярен одной из граней зубца решетки, а вдоль другой грани при условии (4.2) укладывается целое число полуволн. [30]

Страницы: 1 2 3 4