Cтраница 3
III, раздел Д) позволяет получать результаты по крайней мере с такой же степенью точности. При использовании этого метода необходимо знать энергию а-частиц, которую легко установить по величине пробега или, более точно, путем измерений с помощью магнитного спектрометра. [31]
В целях сохранения требуемой точности передачи размера рентгена рабочим гамма-излучателям и рентгенметрам предъявляются особые требования к радиоактивным загрязнениям образцовых гамма - излучателей. Количество радиоактивных загрязнений в образцовом гамма-излучателе должно быть таково, чтобы мощность дозы, создаваемая этими загрязнениями, составляла менее 0 5 % мощности дозы излучателя в течение всего срока годности свидетельства ( паспорта) образцового излучателя. Для излучателей из цез ия-137 допускается примесь цезия-134 в таком количестве, при котором мощность дозы, создаваемая примесью, была бы не более 2 % от мощности дозы цезий-137 в течение срока годности свидетельства. Количество радиоактивных загрязнений должно устанавливаться в результате исследования гамма-спектра исходного радиоактивного вещества при помощи магнитного спектрометра. [32]
В большинстве случаев мессбауэровские переходы сильно законвертиро-ваны. Может оказаться, что измерения в геометрии рассеяния с регистрацией конверсионных электронов, испускаемых при переходе с уровня, возбужденного путем поглощения без отдачи, будут более эффективными, чем обычные измерения по поглощению. Однако из-за очень малой энергии этих конверсионных электронов приходится использовать очень тонкие поглотители. Кроме того, апертура большинства электронных спектрометров не превосходит нескольких процентов. Поэтому применение магнитных спектрометров для регистрации конверсионных электронов оправдано только в особых случаях: либо когда исследуются свойства именно электронов, либо когда другие способы не применимы из-за невозможности отделить исследуемое излучение от фона при помощи сцинтилляционных или пропорциональных счетчиков. [33]
Было установлено, что этот спектр содержит две компоненты с граничными энергиями 1 94 и 1 37 Мэв и, возможно, компоненту малой интенсивности с максимальной энергией 1 0 Мэв. Отсюда следовало, что Irlse при испускании позитрона переходит в возбужденное 6 -состояние с энергией 868 7 кэв. Одиночные спектры у-излучения, полученные с помощью сцинтилляционного счетчика с кристаллом Nal в сочетании с многоканальным анализатором, позволили получить ценные сведения об интенсивности некоторых групп у-лучей, хотя и удалось разрешить лишь немногие индивидуальные переходы. Положение уровней было подтверждено также при исследованиях р - р-совпадений на магнитном спектрометре с двумя линзами. [34]
Еп и практически на всех ядрах. Эффективное сечение о ( н, у) зависит от величины Кп и свойств ядер. Экспериментально эти случаи различить трудно. Более детально разработана 1-я концепция. В ряде случаев в тепловой области основной вклад в а дает ближайший сильный резоналс, хотя возможны сравнимые вклады в а ( п, у) неск. В большинстве опытов с тепловыми нейтронами изучаются спектры у-квантов, сопровождающих захват нейтронов. Большие потоки нейтронов ( до - 1 () 13 нейтр слГ - сек 1 при помещении образца вблизи активной зоны реактора) позволяют получать источники у-квантов, эквивалентные по активности Ю2 - Ю5 кюри. Магнитные спектрометры применяются также для измерений электронов внутр. [35]