Cтраница 1
Спектроскопия ЯМР твердых тел называется ядерным резонансом широких линий, так как локальные магнитные поля, возникающие при диполь-дипольном взаимодействии между ядрами, приводят к существенному уширению линий. В жидкостях аналогичные поля усредняются до нуля за счет броуновского движения молекул, при этом условия резонанса зависят от слабых локальных полей, связанных со структурой молекулы. Спектроскопия таких систем является ЯМР-спектроскопией высокого разрешения. [1]
Продолжением спектроскопии твердых тел в области больших ин-тенсивностей света является нелинейная спектроскопия. [2]
На стыке возможностей оптики и спектроскопии твердого тела и потребностей новых технологий возникло новое направление - лазерная термометрия твердых тел. Трудности и ограничения, присущие традиционной термометрии, были преодолены путем создания сразу нескольких новых методов, положивших начало активной термометрии твердых тел, которая проводится путем зондирования изучаемого объекта внешним оптическим ( обычно лазерным) пучком. [3]
Лазерная термометрия неразрывно связана с комплексом представлений оптики и спектроскопии твердого тела. В основе любого из лазерных методов лежит температурная зависимость какого-либо оптического параметра твердого тела, определенный способ облучения объекта и регистрации сигнала, содержащего информацию о температуре. По данным измерений определяются параметры модели, описывающей взаимодействие излучения с объектом. Даже незначительные несоответствия между экспериментальной схемой и моделью, на основе которой проводятся вычисления, могут приводить к существенным ошибкам при определении температуры. Поэтому применение лазерной термометрии требует детального понимания принципов, особенностей и пределов применимости каждого из методов. [4]
Подавляющее большинство спектральных исследований в атомной, молекулярной спектроскопии и спектроскопии твердого тела осуществляется на классической спектральной аппаратуре и списывать ее в архив было бы крайне преждевременно. Такие ценные качества ее, как стабильность, надежность, простота, малое энергопотребление, безопасность, еще долгое время будут обеспечивать классической спектральной аппаратуре почетное место в физическом эксперименте и обойтись без нее будет невозможно. [5]
Современная оптическая спектроскопия охватывает диапазон электромагнитных волн от нескольких ангстрем ( 1 А 10 8 см 10 - 4 мкм) до нескольких сантиметров и состоит из нескольких самостоятельных разделов: атомной, молекулярной, спектроскопии твердого тела и прикладной спектроскопии - спектрального анализа. [6]
Современная оптическая спектроскопия охватывает диапазон электромагнитных волн от нескольких ангстрем ( 1 А 10 - 8 см 10 - 4 мкм) до нескольких сантиметров и состоит из нескольких самостоятельных разделов: атомной, молекулярной, спектроскопии твердого тела и прикладной спектроскопии - спектрального анализа. [7]
Совсем недавно было показано, что кросс-поляризация может быть использована также и для увеличения чувствительности ска-лярно-связанных ядер в изотропных растворителях [4.178 - 4.181], хотя кросс-поляризация в жидкостях не приобрела того значения, которое она сейчас имеет в спектроскопии твердых тел. [8]
В США эксперименты с использованием синхротронного излучения были начаты в Национальном бюро стандартов. В настоящее время группа Висконсинского университета ведет исследования по спектроскопии твердого тела и газов на накопителе с энергией 240 Мэв. На ускорителе в Кембридже ( Массачузеттс, США) также ведутся спектроскопические работы. В Японии большая группа синхротронного излучения работает в Институте ядерных исследований Токийского университета. Помимо действующего синхротрона здесь строится накопитель, который будет использоваться как источник излучения. Два оптических канала для спектроскопических исследований созданы в Дарз-бери ( Англия) на ускорителе НИНА на 4 Гэв. [9]
Он свидетельствует, однако, о дальнейших возможностях усовершенствования влагомеров ЯМР путем использования тех модификаций метода ЯМР, которые были разработаны в спектроскопии твердого тела. Основными недостатками метода ЯМР по сравнению с другими методами измерения влажности остаются сложность и громоздкость применяемой аппаратуры и ее более высокая стоимость. Эти факторы препятствуют широкому внедрению влагомеров ЯМР для контроля и управления производственными процессами. [10]
В настоящее время во многих странах, где имеются электронные ускорители, ведутся спектроскопические и рентгеноструктур-ные исследования с применением синхротронного излучения. Большая группа экспериментаторов под руководством Хензела и Скибовского) работает на электронном ускорителе ДЭЗИ ( Гамбург, ФРГ), занимаясь главным образом спектроскопией твердого тела. В последнее время здесь начаты работы по биологии и молекулярной спектроскопии. Пуск накопителя ДОРИС в комплексе этого научного центра, а также строительство нового оптического канала на синхротроне позволяют существенно расширить работы по биологии, молекулярной спектроскопии и спектроскопии твердого тела. [11]
Исследования последних лет показали возможность улучшения классических пироэлектрических материалов путем муль-тилегирования ТГС, ионного травления танталата лития, специальной технологии получения сверхтонких пленок пирополимеров и полярных полициклических текстур, а также выявили новые высокоэффективные материалы-тетраборат лития и прустит для работы три температурах ниже - 150 С, борацитные композиты и модифицированную пирокерамику на основе титаната свинца для работы при повышенных температурах. В результате этих исследований созданы датчики для новых методов измеерний - высокочувствительных пироэлектрической анемометрии и фотопироэлектрической спектроскопии твердых тел. [12]
Существуют чисто теоретические способы расчета зонных структур твердых тел. Несмотря на некоторые успехи [80, 243], точность этих подсчетов для большинства полупроводников еще довольно мала. Изучение взаимодействия носителей зарядов и излучения ( спектроскопия твердого тела, магнитно-оптические эффекты) самый мощный из всех этих методов. [13]
Продолжим теперь обсуждение оптических свойств кристаллов в области примесного поглощения света. Здесь же, используя полученные выше соотношения для связи действующего поля со средним, исследуем анизотропные кристаллы. Говоря об оптике примесных центров в кристаллах, следует иметь в виду, что, несмотря на то, что эта область спектроскопии твердого тела имеет уже богатую историю, интерес к ней все же не ослабевает. И это обусловлено не только тем, что многие кристаллы с примесями используются в качестве материалов при создании оптических приборов, но и в связи с открытием оптического аналога эффекта Мессбауэра, наблюдениями захвата экситонов примесями, переносом энергии по донорам ( см. гл. [14]
В настоящее время во многих странах, где имеются электронные ускорители, ведутся спектроскопические и рентгеноструктур-ные исследования с применением синхротронного излучения. Большая группа экспериментаторов под руководством Хензела и Скибовского) работает на электронном ускорителе ДЭЗИ ( Гамбург, ФРГ), занимаясь главным образом спектроскопией твердого тела. В последнее время здесь начаты работы по биологии и молекулярной спектроскопии. Пуск накопителя ДОРИС в комплексе этого научного центра, а также строительство нового оптического канала на синхротроне позволяют существенно расширить работы по биологии, молекулярной спектроскопии и спектроскопии твердого тела. [15]