Cтраница 1
Спин-локинг / - намагниченности ориентирует ее параллельно эффективному полю 0 / эфф. Этот член не коммутирует с гамильтонианом % и поэтому эволюционирует со временем. [1]
После спин-локинга спинов / РЧ-поле Вц этих спинов уменьшается до нуля, одновременно с этим РЧ-поле BIS спинов S увеличивается таким образом, что в середине этого процесса выполняется условие Хартманна - Хана. Такой метод лучше всего интерпретировать как эксперимент с антипересечением уровней, приводящий к обмену населенностями состояний 1а / 3 и 1 / За в двухспиновой системе IS. Это эквивалентно полному переносу поляризации от спинов / к спинам S. Критичности к согласованию РЧ-полей можно опять избежать, и общая эффективность процесса оказывается неплохой, хотя достичь полного переноса энтропии в системах с эквивалентными спинами / невозможно. Вместе с тем эксперименты по адиабатическому переносу предъявляют особые требования к величине мощности РЧ-поля. Применение импульсных методов, рассматриваемых в двух последующих разделах, позволяет полностью избежать этой проблемы. [2]
В настоящее время используются различные режимы реализации спин-локинга, в том числе многоимпульсные. [3]
Методы многократного контакта чувствительны к Т спаду / - намагниченности в условиях спин-локинга. [4]
По аналогии с начальным шагом в кросс-поляризации по Хартманну - Хану / - намагниченность сначала захватывается в силу эффекта спин-локинга вдоль РЧ-поля. Затем амплитуда РЧ-поля адиабатически медленно уменьшается до нуля, так что система постоянно находится около положения равновесия. Во время этого процесса теплоемкость CiB j зеемановского взаимодействия уменьшается до нуля, а теплоемкость дипольного резервуара ( С / Cs) Bi. Поэтому полная спиновая энтропия передается дипольному порядку. [5]
Хотя это не создает проблем в обычной фурье-спектроскопии ( можно математически откорректировать возникающие фазовые ошибки), дисперсия фазы нежелательна в тех случаях, когда вслед первичному возбуждению действует другая последовательность РЧ-импульсов, в особенности при спин-локинге. [6]
Хотя это не создает проблем в обычной фурье-спектроскопии ( можно математически откорректировать возникающие фазовые ошибки), дисперсия фазы нежелательна в тех случаях, когда вслед первичному возбуждению действует другая последовательность РЧ-импульсов, в особенности при спин-локинге. [7]
Метод восстановления насыщения требует меньшего времени, поскольку в этом случае нет необходимости в большой задержке Т между экспериментами, однако из-за трудностей достижения полного насыщения могут возникать погрешности, особенно в системах взаимодействующих спинов и в тех случаях, когда необходимо возбуждать широкий диапазон частот. Насыщение может быть неэффективным, если появляются эффекты спин-локинга. [8]
Монография посвящена одному из перспективных и интересных направлений лазерной физики - лазерному охлаждению твердых тел. Кратко излагается история развития этого направления и обсуждаются поставленные к настоящему времени эксперименты по лазерному охлаждению конденсированных сред. Особое внимание уделено физике процессов охлаждения и математическому аппарату их описания. Исследуются проблемы создания самоохлаждающихся твердотельных лазеров и эхо-процессоров. Одна из глав посвящена магнитному охлаждению, спин-локингу и фотонному локингу, а также методам сужения однородной ширины спектральных линий носителей информации оптических эхо-процессоров. Обсуждаются также актуальные проблемы оптического охлаждения твердотельных квантовых процессоров. [9]
В 1996 году А.Н. Ораевский [28], а также Л.А. Рив-лин и А.А. Задерновский [29] теоретически исследовали возможность и оптимальные условия лазерного охлаждения полупроводников. Один из таких аспектов связан с лазерным охлаждением активных элементов твердотельных лазеров. Другой аспект посвящен охлаждению носителей информации оптических эхо-процессоров. Из содержания данной книги следует, что один из путей организации самоохлаждения твердотельного объекта связан с его легированием охлаждающими примесными центрами типа трехвалентного иттербия. Особое внимание уделено поиску оптимальных условий функционирования твердотельных оптических эхо-процессоров. Многие вопросы такой оптимизации были решены ранее в радиодиапазоне путем применения спин-локинга и многоимпульсных последовательностей, сужающих ди-польную ширину спектральных линий. [10]
Данная монография посвящена одному из перспективных и интереснейших направлений лазерной физики - лазерному охлаждению твердых тел и перспективам создания твердотельного оптического рефрижератора. Ее написание вызвано желанием авторов монографии дать ответы хотя бы на часть многочисленных вопросов специалистов в области когерентной оптики и спектроскопии о физике лазерного охлаждения твердых тел, о путях достижения более глубокого охлаждения и о возможности создания твердотельных лазерных рефрижераторов, самоохлаждающихся твердотельных лазеров и эхо-процессоров с оптически охлаждаемыми носителями информации. Их число росло с появлением новых экспериментальных работ, которые требовали объяснения с единых позиций в одном издании. Более того, наметились перспективы по использованию антистоксова механизма охлаждения для понижения температуры активных элементов твердотельных лазеров и носителей информации оптических эхо-процессоров. Одним из способов решения таких практически важных задач является дополнительное легирование твердотельной среды ионами трехвалентного иттербия или тулия. В основе этих способов лежит спин-локинг и различные режимы многоимпульсного сужения однородной ширины спектральных линий. Поэтому авторы данной монографии сочли целесообразным кратко описать эти режимы и провести анализ возможности их реализации в оптическом диапазоне. Это описание завершается обсуждением конкретной схемы такого фазового процессора с оптически охлаждаемым носителем информации. [11]