Соседняя спина

Cтраница 2

Поворот вектора намагниченности М под действием 90-градус-мого импульса ( а и спад вектора намагниченности М при расхождении магнитных моментов ( б. [16]

Таким образом, величины 7 и Т2 являются важнейшими характеристиками поведения системы ядерных спинов, так как они определяют обмен энергией с окружающей средой решеткой и соседними спинами. Эти характеристики ( импульсные методы наиболее универсальны для измерения Т и Г2 в широком интервале их значений) можно определить с помощью импульсного эксперимента. [17]

Рассматривается случай, когда решетка представляет собой двумерную сетку с обменным взаимодействием / между соседними спинами, расположенными в одном ряду, и / v - между соседними спинами, расположенными в одном столбце. Эту решетку иногда называют прямоугольной сеткой, переходящей в квадратную лишь при У / у. [18]

Поворот вектора намагни. [19]

Таким образом, величины Т и Т % являются важнейшими характеристиками поведения системы ядерных спинов, так как они определяют обмен энергией с окружающей средой решеткой и соседними спинами. Эти характеристики ( импульсные методы наиболее универсальны для измерения Т и Т2 в широком интервале: их значений) можно определить с помощью импульсного эксперимента. [20]

Если период смешивания на рис. 8.5.3, г настроен таким образом, что намагниченность переносится через непосредственные связи [ г г ( 2Jki) - l, то только соседние спины 7 / дают сигналы в 2М - спектре. Для этих спинов 7 / эволюция в течение периода ti определяется лишь их химическими сдвигами и геминальными константами между неэквивалентными соседями. Гомоядерные константы между ближними и удаленными спинами 7 / и 1т и прямые гетероядерные взаимодействия между 7 / и 5 полностью исключаются, если спиновая система слабо связанная. [21]

Здесь А 4, Я2 и Х3 - направляющие косинусы приложенного магнитного поля Н относительно главных осей кубической решетки, ad - постоянная решетки, равная расстоянию между соседними спинами. [22]

Каждый электронный спин находится в локальном магнитном поле h, которое представляет собой внешнее поле h ( мы полагаем, что оно мало) плюс поле, создаваемое соседними спинами. [23]

В реальных образцах среднее число спинов на любой ларморовской частоте постоянно, так как общее число спинов весьма велико. Соседние спины могут изменять свою ориентацию за счет спин-решеточных переходов. Один из механизмов распределения энергии в пределах статической диполь-дипольной ширины и состоит в том, что выделенные спины R, имеющие резонансную частоту oj, поглощают микроволновую энергию и затем эта энергия распределяется вдоль линии за счет переориентации соседних спинов. [24]

Рассмотрим теперь локальное поле на некотором ионе. Если соседние спины находятся в основном в положении вверх, то локальное поле, которое они создают на данном ионе, будет, скажем, положительным, тогда как если они направлены в основном вниз, локальное поле будет отрицательным. Уширение линии возникает вследствие хаотического статистического распределения вероятности положения любого данного соседа вверх или вниз, но если в среднем эти вероятности равны, то центр тяжести линии останется несмещенным относительно положения резонансного пика отдельного иона. Если же вероятности не равны, одно крыло уширенной линии будет иметь большую интенсивность по сравнению с другим ( фиг. [25]

Корреляционный спектр гетероядерных протон - азот-15 сдвигов 0 7 мМ раствора tRNAf, меченого 65 % 15N в положении N3 всех оснований производных уридина, полученный с помощью последовательности, изображенной иа рнс., в, с развязкой в течение времени. 2, но без ( тг - импульса в периоде эволюции. Циклированием фазы были выделены сигналы, связанные только с гетероядер-ной двухквантовой когерентностью, и с помощью м. етода сдвига матрицы данных ( разд. были удалены протонные сдвиги из ил-области. Спектр получен при накоплении сигнала в течение 6 ч от образца объемом 200 мкл. ( Из работы [ [. [26]

Преимущества гетероядерной корреляционной 2М - спектроскопии могут быть использованы также для исследования твердых образцов. Поэтому трудно добиться переноса между соседними спинами 7 и S. Особое внимание следует уделять подавлению гомо - и гетероядерных дипольных взаимодействий в течение периодов эволюции и регистрации, а также подавлению гомо-ядерных взаимодействий за время переноса когерентности. [27]

Обменные силы стремятся установить соседние атомы таким образом, чтобы магнитные моменты их были параллельны. В свою очередь магнитные силы взаимодействия между соседними спинами стремятся установить соседние атомы так, чтобы магнитные моменты их были антипараллельны. [28]

Знак минус введен в (8.1) как математическое выражение условия, согласно которому при положительном / предпочтительной является параллельная ориентация соседних спинов. Наоборот, если параметр / отрицателен, то соседние спины стремятся ориентироваться антипараллельно. Интересную теоретическую задачу представляет другой случай - так называемые решетки с плотной упаковкой, примером которых служит плоская треугольная решетка и кубическая гранецентрированная решетка. [29]

При увеличении размера указанных областей возрастает и время, требуемое на упорядочение или разупорядочение. Обменный эффект, который служит механизмом упорядочения, управляет лишь соседними спинами. [30]

Страницы: 1 2 3 4