Cтраница 1
Двухкомпонентные спиноры х называют вейлевскими спинорами, а уравнение (14.22) - уравнением Вейля. [1]
Двухкомпонентные спиноры х называют вейлевскими спинорами, а уравнение (1.22) - уравнением Вейля. [2]
В основном нас интересует здесь математическая взаимосвязь между теорией твисторов и теорией двухкомпонентных спиноров. О представлении твисторов спинорными полями говорится более подробно, чем делалось ранее. Киллинга; спиноры Киллинга; космологические модели; явление Гржина для безмассовых полей. [3]
Помимо появления поправочных членов в операторах в релятивистском случае матричные элементы ( как основных, так и по правочных членов) вычисляются не на обычных атомных функциях, а на квазирелятивистских атомных двухкомпонентных спинорах. [4]
Для начала отметим, что операторы Q и 7i, (3.88) и (3.90), действуют в пространстве состояний, являющемся прямой суммой простанств состояний гамильтонианов (3.78) и (3.83), так что состояния в суперпространстве представляются в виде двухкомпонентных спиноров ( не путать со спинорами - векторами состояний физических частиц. [5]
Если пренебречь массой электрона, то все частицы становятся двухкомпонентными, и отличной от нуля оказывается лишь одна спиральная амплитуда / - i / 2 - v2, - V2 - 1 / - В этом смысле частицы, описываемые двухкомпонентными спинорами, подобны скалярным частицам, рассеяние которых определяется одной амплитудой. [6]
Эта симметрия относительно перестановки протонов и нейтронов математически описывается с помощью формализма, полностью аналогичного используемому для описания группы вращений. Нуклон изображается двухкомпонентным спинором в абстрактном групповом пространстве. Оператор r2t - та же спиновая матрица Паули, но действующая на спиноры в изоспиновом пространстве. [7]
Я буду использовать двухкомпонентные спиноры, но в положительно определенной, а не в обычной лоренцевой метрике. [8]
Очевидно, что для полуцелого спина 5 ( нечетного числа электронов) / тоже полуцелое. Состояния с полуцелым / описывают не простыми функциями, а двухкомпонентными спинорами. [9]
Для того чтобы установить конформную инвариантность теории, нужно знать, как преобразуется при конформных перенормировках оператор ( ковариантного) дифференцирования. Любопытно, что это гораздо проще выяснить в рамках формализма двух-компонентных спиноров, чем в рамках тензорного формализма. Так как двухкомпонентные спиноры играют существенную роль и в других аспектах теории твисторов, мы приводим ниже краткий обзор нужных нам понятий и методов. [10]
Однако частицы пучка могут находиться в разных спиновых состояниях. Мы ограничимся далее рассмотрением пучков, составленных из частиц со спином 1 / г, рассеиваемых на неполяризованных мишенях. Как известно, каждая из частиц пучка описывается двухкомпонентным спинором. [11]
Нейтрино - электрически нейтральная частица. Нейтрино с описанными выше свойствами не является, однако, истинно нейтральной частицей. Отметим в этой связи, что нейтринное поле, описываемое двухкомпонентным спинором, по числу возможных для него состояний частиц ( но, разумеется, не по другим своим физическим свойствам) эквивалентно истинно нейтральному полю, описываемому четырехкомпонентным биспинором. Поэтому учет различных взаимодействий такой частицы автоматически привел бы к появлению хотя и малой, но все же не равной строго нулю массы покоя. [12]
Нейтрино - электрически нейтральная частица. Нейтрино с описанными выше свойствами не является, однако, истинно нейтральной частицей. Отметим в этой связи, что нейтринное поле, описываемое двухкомпонентным спинором, по числу возможных для него состояний частиц ( но, разумеется, не по другим своим физическим свойствам) эквивалентно истинно нейтральному полю, описываемому четырехкомпонентным биспинором. Вместо состояний частиц и античастиц с определенными спи-ральностями здесь имелось бы столько же состояний одной частицы с двумя возможными значениями спиральности и автоматически соблюдалась бы симметрия по отношению к инверсии. Поэтому учет различных взаимодействии такой частицы автоматически привел бы к появлению хотя и малой, но все же не равной строго нулю массы покоя. [13]