Упорядоченный сплав

Cтраница 4

Из этой формулы следует, что в данном предельном случае на кривых зависимости InD от ЦТ и D от сд при переходе в области, соответствующие упорядоченным сплавам, изломы, как и в - приближении средних энергий, всегда соответствуют отклонению этих кривых к осям абсцисс. [46]

Это же требование определяет и свойства металлических сплавов с той разницей, что кристаллическая решетка сплавов состоит из нескольких видов положительных ионов, расположенных либо в строго периодическом порядке в упорядоченных сплавах, либо же в хаотическом беспорядке в неупорядоченных сплавах. Химическая природа ионов, из которых состоит решетка металла, отступает на задний план. Свойства сплава определяются не валентностью атомов сплава, а соотношением между числом электронов и числом атомов в элементарной ячейке кристалла. [47]

Если в системе А - В при некотором стехиометрическом составе XA V имеется полное упорядочение ( т ] 1), то можно выделить две подсистемы: А - Av BI V и Av BI V - В, рассматривая полностью упорядоченный сплав Av BI-V как соединение, являющееся компонентом этих подсистем. [48]

Упорядоченный сплав имеет решетку, в которой атомы А и В или кристаллические плоскости, заполненные атомами А или В, правильно чередуются. Сопротивление упорядоченных сплавов, как видно из рис. 125, значительно меньше, чем сопротивле-ние сплавов соседних концентраций. Пунктиром показано сопротивление неупорядоченного сплава. [49]

В частично упорядоченном сплаве стехиометрического состава Fe3Al дислокации должны состоять из пар дислокаций с вектором Бюргерса ( а / 2) ( 111), связанных между собой антифазной границей, для которой только ближайшие соседи будут ошибочными. Все антифазные границы обладают малой энергией, и поэтому расстояние между парными дислокациями должно быть очень большим. Экспериментально было показано, что дислокации с вектором Бюргерса ( а / 2) [ 1111 движутся независимо друг от друга и оставляют в исследуемой тонкой фольге длинные полоски антифазных границ. Эти дислокации часто принимают винтовую ориентацию, и поэтому часто наблюдается поперечное скольжение. Именно в этом, вероятно, другая причина того, что движутся отдельные, а не парные ( сверхструктурные) дислокации. [50]

Сущность явления упорядочения в сплавах заключается в преимущественном расположении атомов одного сорта в определенной части узлов, правильно чередующихся в кристалле. Кристаллическая решетка упорядоченного сплава содержит две ( для бинарного сплава) вложенные друг в друга подрешетки, в одной из которых полностью или хотя бы преимущественно располагаются атомы одного сорта, а в другой подрешетке - атомы другого сорта. Выше определенной критической температуры упорядочение исчезает, и распределение атомов обоих сортов по всем узлам становится беспорядочным. [51]

Отметим еще, что при г 0, когда в среднем имеются положения для внедренных атомов только с одинаковой глубиной минимума потенциальной энергии, согласно ( 33 5) и ( 28 15) ( для Т 7 2) время релаксации t обратно пропорционально коэффициенту диффузии внедренных атомов D. Однако в упорядоченных сплавах, где имеются разной высоты потециальные барьеры для переходов атомов С, это уже несправедливо. [52]

Спиновая волна в линейной цепочке спинов. а - вид. [53]

Сплавы и соединения переходных металлов также испытывают переход из парамагн. К таким системам относятся упорядоченные сплавы FeRh, PtaFe, MnNi, геликоидальные магнетики FeGez, MnSs, соединение СгВа, сложные халькогени-ды ванадия ( V, V4Se), возможно, сульфид никеля NiS и интерметаллические соединения из группы фаз Лавеса TiBea и Ti aCu Bej. Магнелли VnQm i при 2 и 9 также имеет место переход в фазу С. [54]

Механизм диссипации энергии деформируемых упорядоченных сплавов при переходе через порог упругости связан с движением сверхдислокаций. Это предопределяется исходной структурой упорядоченных сплавов, обладающих сверхструктурой. Ответственным за образование сверхдислокаций в упорядоченных сплавах является особый тип дефекта - антифазные границы. Механизм их образования следующий. Антифазные границы - это плоские дефекты; при упорядочении, как правило, возрастает период идентичности в направлении вектора сдвига. Поэтому при движении дислокации с обычным вектором Бюргерса за ней остается полоска антифазной границы из-за неполного, с точки зрения идеальной сверхструктуры, сдвига одной части кристалла относительно другой. В результате в плоскости границы образуются пары из одинаковых соседств атомов, которые отсутствуют в теле упорядоченного домена. [55]

Расстояние между дислокациями в паре увеличивается при уменьшении степени дальнего порядка. Оно равно 180 А для полностью упорядоченного сплава и около 700 А ниже критической температуры упорядочения. В увеличении расстояния между дислокациями непосредственно отражается уменьшение энергии антифазной границы. [56]

Задача сводится к решению системы двух независимых уравнений кинетики и процесс не может быть охарактеризован единым временем релаксации. Для описания процессов перераспределения атомов С по междоузлиям упорядоченного сплава А - В теперь уже нужно вводить две константы размерности времени. Время релаксации оказывается возможным ввести для неупорядоченного состояния сплава А - В, когда остаются лишь два типа энергетически неэквивалентных междоузлий ( октаэдрические п тетраэдрическпе) и в приближении средних энергий теория становится аналогичной теории, рассмотренной в § 32 для случая чистого ( на узлах) металла с ОЦК решеткой. [57]

Страницы: 1 2 3 4