Cтраница 2
Дирака, свойства ко торой определены в мат. [16]
Дирака, а множитель 2 в начальном условии учитывает то обстоятельство, что при диффузии в неограниченный образец ( - оод - - - 00) требуется мощность источника вещества, удвоенная по сравнению с использованной ранее для полуограниченного образца. В противном случае при а0 мы получили бы предыдущий ответ, уменьшенный в два раза. [17]
Дирака уравнение Ур-ние для волновой функции свободной ( невзаимод. [18]
Дирака; Л - - расстояние от описываемой области до центра j - u скважины; g - ускорение свободного падения. [19]
Дирака является производной ступенчатой функции Хевисайда, которая описывает идеализированный и прощенный процесс включения. Реальная функция включения - не разрывная, а быстро меняющаяся от состояния выключено к состоянию включено функция. Пренебрегая тонкой структурой этого перехода и заменяя его скачком, мы достигаем упрощения математической стороны вопроса. Это можно делать всегда ( см. задачу 2), если только не приходится вычислять рассеиваемую энергию. [20]
Дирака сравнивается с разложением в обычный интеграл Фурье. [21]
Дирака, представляет собой бесконечно узкий импульс с бесконечной амплитудой, расположенный при нулевом значении аргумента функции. [22]
Дирака на V, описанные в § 12.2. Такую структуру назовем спиновым пространством. [23]
Дирака, сосредоточенная в точке t) или положительные кратные этой суммы. Естественно, что анализ на конечной группе весьма тривиален. [24]
Дирака, сосредоточенная в нуле. [25]
Дирака с коэффициентами в почти плоском классе АТ-теории равен нулю. [26]
Дирака или б-символ Кронекера, а сумма пот может означать и интеграл, если речь идет о непрерывном спектре. [27]
Дирака б ( х), являющейся импульсной функцией, величина которой везде равна нулю, кроме точки 0, где она обращается в бесконечность. [28]
Дирака, адекватно описывая тонкую структуру атомных спектров, встречает трудности в объяснении сверхтонкой структуры. И это не единственное, хотя и очень существенное, основание к поиску путей усовершенствования теории Дирака. Следуя цитате из книги Вайнберга [35]: Открытие более или менее предсказанного позитрона, наряду с предыдущими успехами уравнения Дирака в объяснении магнитного момента электрона и тонкой структуры атома водорода придало теории Дирака огромный авторитет, продержавшийся более шестидесяти лет. Однако, хотя мало кто сомневается в том, что теория Дирака в той или иной форме будет присутствовать в любой будущей физической теории, у нас имеются серьезные причины быть недовольными ее предпосылками. В качестве таких причин Вайнберг приводит три следующие. [29]
Дирака, Р - гНд - оператор импульса свободной частицы. [30]